Реферат: Электрокинетические явления в дисперсных системах - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Электрокинетические явления в дисперсных системах

Банк рефератов / Химия

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Архив Zip, 63 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

МИНИСТЕРСТВО НАУКИ И ОБРАЗОВАНИЯ У КРАИНЫ ДОНЕЦКИЙ НАЦИОНАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ ХИМИЧЕСКИЙ ФАКУЛЬТЕТ Курсовая работа по физической химии: « Электрокинетические явления в дисперсных системах» Выполнила : студентка 3-в группы Христич И рина Научный руководитель: Филипенко Т.А. Белая Н.И. Донецк-2007 Содержание Введение I. Двойной электрический слой I.1.Механизмы образования двойного электрического слоя I.2. Строение двойного электрического слоя I.2.1. Теория Гельмгольца I.2.2.Теория Гуи I.2.3.Теория Штерна II. Электрокинетический потенциал III. Электроосмос и электрофорез III.1.Электроосмос III.2.Электро форез IV. Потенциа л течения и седиментации V. Практическое использование электрокинетических явлений Заключение Литератур а Введение Электрокин етические явления были открыты профессором Московского университета Ф .Ф.Рейсом в 1808г. при исследовании электролиза воды. Явление перемещения жидкости в пористых телах под действием электриче ского поля получило название электроосмоса, а явление перемещения част иц – электрофореза. В 1859г. Квинке обнаружил явление, обратное электроосмосу, т.е. при течении жи дкости через пористое тело под действием перепада давлений возникает р азность потенциалов. Возникновение разности потенциалов Квинке наблюд ал при течении воды и водных растворов через разнообразные пористые мат ериалы (глина, дерево, графит и др.). Это явление получило название потенци ала течени я (или потенциала протекания). Количественное исследование эффекта, обратного э лектрофорезу, впервые было выполнено Дорном в 1878г. Он измерял возникающую разность потенциалов при седиментации частиц суспензии кварца в центр обежном поле. Явление возникновения разности потенциалов при осаждени и дисперсной фазы получило название потенциала седиментации (или потен циала оседания). Таким образом, по причинно-следственным признакам электрокинетические явления в дисперсных системах делят на две группы. К первой группе относ ят явления, при которых относительное движение фаз обусловлено электри ческой разностью потенциалов; это электроосмос и электрофорез. Ко второ й группе электрокинетических явлений принадлежат потенциал течения и потенциал седиментации, при которых относительное движение фаз вызыва ет возникновение электрической разности потенциалов. Наибольшее практическое применение получили электрофорез и электроос мос. I. Двойной электрический слой Причина электрокинетических явлений в том, что на п оверхности есть двойной электрический слой, имеющий диффузное строени е и это приводит к тому, что фаза и среда заряжены противоположно. Т.к. част ицы стремятся уменьшить поверхностную энергию, то все они стремятся адс орбироваться на поверхности. I. 1 .Механизмы образования двойного электр ического слоя Существуют следующие механизмы образования двойн ого электрического слоя: 1) Ионизация поверхност и. Металл теряет электроны и заряжается положительно. 2) Избирательная адсорбция ионов. П оверхность адсорбирует ион более близкий по природе. 3) Образование двойного электричес кого слоя за счёт адсорбции на поверхности полярных молекул. Правило Кён а: положительно заряжается та фаза, которая имеет большую диэлектрическ ую проницаемость. I.2. Строение д войного электрического слоя Двойной электрический слой состоит из ионов одног о знака, относительно прочно связанных с дисперсной твёрдой фазой (потен циалопределяющие ионы), и эквивалентного количества противоположно за ряженных ионов, находящихся в жидкой среде вблизи межфазной поверхност и (противоионы). Заряд на поверхности твёрдой фазы в первом приближении р ассматривается как поверхностный заряд, равномерно распределённый по всей поверхности. Между противоионами и свободными (не входящими в соста в двойного электрического слоя) ионами того же знака, находящимися в жид кости, существует динамическое равновесие. Дисперсионная среда предст авляется всегда как непрерывная фаза, влияние которой на двойной электр ический слой определяется лишь её диэлектрической проницаемостью. При таких предпосылках отличие между теориями стр оения двойного электрического слоя заключается только лишь в различно м толковании структуры слоя противоионов. I.2.1. Теория Гел ьмгольца Согласно эт ой теории двойной слой представляется как бы плоским конденсатором, одн а обкладка которого связана непосредственно с поверхностью твёрдого т ела (стенкой), а другая обкладка, несущая противоположный заряд, находитс я в жидкости на очень малом расстоянии от первой. Потенциал в таком двойн ом слое должен падать по прямой, а значение пове рхностного заряда будет определят ься известной из физики формулой: (I.1) -абсолютна я диэлектрическая проницаемость среды; -разность потенциалов между обкладками конденсатора; -расстояние между обкладками На рис.1 дана схема строения такого двойного электрического слоя, он также иллюстрир ует падение потенциала с увеличением расстояния x от поверхности твёрдо го тела . Приведённ ая схема строения двойного электрического слоя не объясняет ряд особенностей электрокинетически х явлений. Основным недостатком является то, что толщина двойного слоя очень мала и имеет молекулярный размер. Данная теория не может объяснить электроосмос и электрофорез. На плоскости скольжения должен возникнуть электрокинетический потенциал ( ), который должен равняться общему скачку потенциала. Теория выполняется, если температура системы равна 0 К ( отсутствует тепловое движение). I.2.2.Теория Гуи Согласно эт ой теории противоионы не могут быть сосредоточены только у межфазной по верхности и образовывать моноионный слой, а рассеяны в жидкой фазе на не котором расстоянии от границы раздела. Такая структура двойного слоя оп ределяется, с одной стороны, электрическим полем у твёрдой фазы, стремящ имся притянуть эквивалентное количество противоположно заряженных ио нов возможно ближе к стенке, а с другой стороны, тепловым движением ионов, вследствие которого противоионы стремятся рассея ться во всём объёме жидкой фазы. В непосред ственной близости от межфазной границы преобладает действие электриче ского поля. С удалением от межфазной границы сила этого поля постепенно ослабевает и проявляется в сё сильнее рассеивание противоионов двойного слоя в результате теплов ого движения, вследствие чего концентрация противоионов падает и стано вится равной концентрации тех же ионов, находящихся в глубине жидкой фаз ы. Таким образом, возникает ра вновесный диффузный слой про тивоионов, связанных с твёрдой фазой. Равновесие этого диффузного слоя динамическое. С другой сто роны, находящиеся в жидкости ионы того же знака, что и адсорбированные ст енкой потенциалопределяющие ионы, отталкиваются электрическими силам и от твёрдой фазы и уходят вглубь раствора. Это обусловливает распределе ние потенциалопределяющих ионов и противоионов в диффузной части двой ного электрического слоя, что иллюстрирует рис.2. Если концентрацию положительных и отрицательных ионов в точке, потенци ал которой равен , соответственно обо значить через С + и С - , то для расстояния x= : Толщина диффузного слоя рассчитывается по формул е: Недостаток теории Гуи заключается в том, что она не объясняет явления перезарядки-перемены знака электрокинетического по тенциала при введении в систему электролита с многовалентным ионом, зар яд которого противоположен по знаку заряду дисперсной фазы. Также теори я Гуи не объясняет различного действия разных по п рироде противоионов одной и той же валентности на двойной электрически й слой. Наконец, данная теория относительно хорошо выполняется для доста точно разба вленных коллоидных растворов, оказыва ется неприемлемой для более концентрированных. Все эти затруднения в значительной мере преодолен ы в теории строения двойного электрического слоя, предложенной Штерном. I.2.3.Теория Штерна В 1924 г. Штерн предложил схему строения двойного электрического слоя. Разрабатывая данную теорию, Штерн исходил из двух предпосылок. Во-первых, он принял, что ионы имеют конечные, вполне определ ённые размеры и, следовательно, центры ионов не могут находится к поверх ности твёрдой фазы ближе, чем на расстояние ионного радиуса. Во-вторых, Шт ерн учёл специфическое, не электрическое взаимодействие ионов с поверх ностью твёрдой фазы. Это взаимодействие обусловлено наличием на некото ром малом расстоянии от поверхности поля молекулярных (адсорбционных) с ил. Двойной электрический слой, согласно взглядам Штерна, при этом всё больше прибл ижается к слою, предусмотренному в теории Гельмгольца , а -потенциал умень шается, постепенно приближаясь к нулю. При разбавлении системы, наоборот , диффузный слой расширяется и -потенциал возра стает. II.Электр окинетический потенциал Протекание электрокинетических явлений в дисперс ных системах возможно при наличии на границе раздела фаз двойного элект рического слоя, имеющего диффузное строение. При относительном смещени и фаз происходит разрыв двойного электрического слоя по плоскости скол ьжения (рис.4). Наприме р, разрыв двойного слоя может произойти вследствие седиментации или бро уновского движения частиц дисперсной фазы. Плоскость скольжения обычн о проходит по диффузному слою, и часть его ионов остаётся в дисперсной ср еде. В результате дисперсионная среда и дисперсная фаза оказываются противоположно заряженными. Потенциал, возникающий н а плоскости скольжения при отрыве части диффузного слоя, называется эле ктрокинетическим потенциалом или -потенциалом. Дзе та-потенциал, отражая свойства двойного электрического слоя, характери зует природу фаз и межфазного взаимодействия. Т.к. плоскость скольжения может находиться на разном расстоянии от межфазной поверхности, а это ра сстояние зависит от скорости движения фаз, вязкости среды, природы фаз и других факторов, то соответственно от всех этих факторов зависит и значе ние электрокинетического потенциала. Все факторы, влияющие на толщину д иффузного слоя, вызывают изменение -потенциала. При подобн ых оценках обычно принимают, что . Из данного соотношения следует, что понижение температуры, в ведение в систему индифферентного электролита (специфически не взаимо действующего с поверхностью) и увеличение заряда его ионов ведут к умень шению электрокинетического потенциала. Этот потенциал будет снижаться и с уменьшением диэлектрической проницаемости среды, например, при доба влении в водный раствор спиртов, эфиров и других органических веществ. Электрокинетический потенциал, безусловно, сильн о зависит от природы поверхности контактирующих фаз. В этом отношении мо жно выделить два крайних положения: активные и инертные поверхности. Акт ивную поверхность имеют полиэлектролиты – полимеры, содержащие неионо генные группы, степень диссоциации которых и определяет заряд поверхно сти. К вещес твам, имеющим поверхности с ион огенными группами, можно отнести и мн огие неорганические оксиды (оксиды кремния, алюминия, железа и др.). На так их поверхностях -потенциал может достигать высоких значений (100мВ и более). Инертные поверхности (графит, ма сла и др.) лишены ионогенных групп, заряд на них возникает в результате спе цифической адсорбции ионов. Специфическая адсорбция может вызвать и уменьшение -потенциала, если адсорбируются противоионы, т.к. они имеют заряд, противоположный заряду поверхности. Такая адсорбция может привести к перезарядке поверхности. Значительное влияние на -потенциал оказы вает рН среды, поскольку ионы Н + и ОН - обладают выс окой адсорбционной способностью. Особа велика роль рН среды в тех случая х, когда в контакте с водным раствором находится амфотерное вещество и п ри изменении кислотности среды возможна перезарядка фаз . Можно предполагать, что при разбавлении всякой кол лоидной системы -потенциал долже н возрастать, т.к. толщина двойного электрического слоя увеличивается в результате уменьшения концентрации противоионов в растворе. При разба влении может наблюдаться десорбция потенциалопределяющего иона с пове рхности дисперсной фазы, что должно приводить к падению -потенциала и соотве тственно -потенциала. Кон центрирование коллоидной системы обуславливает, конечно, прямо против оположное действие. В каком направлении в итоге изменяется -потенциал при и зменении концентрации коллоидной системы, очевидно, определяется тем, в лияние какого из двух факторов – утолщения (сжатия) двойного электричес кого слоя или десорбции (адсорбции) потенциалопределяющих ионов – в дан ном конкретном случае окажется сильнее. -потенциал диспе рсной фазы тем больше, чем больше полярность растворителя, которая харак теризуется его диэлектрической проницаемостью дипольным моментом. Определяемые с помощью электрокинетических явлений знак и значение -потенциала широ ко используется для характеристики электрических свойств поверхности . При рассмотрении адсорбции, адгезии, агрегативной устойчивости диспер сных систем, структурообразования в материалах и других важных процесс ах. При этом потенциал диффузной части двойного электрического слоя обы чно принимают приблизительно равным -потенциалу. Нап ример, определение изоэлектрической точки (рН иэт ) по нулевому значению -потенциала. III.Электроосмос и электрофо рез При рассмо трении электрокинетических явлений Гельмгольц исходил из следующих по ложений: 1) Электрические заряды п оверхности жидкости и твёрдой фазы противоположны по знаку и расположе ны параллельно друг другу, в результате чего образуется двойной электри ческий слой; 2) Толщина двойного электрического слоя имеет размеры близкие к молекулярным; 3) При электрокинетических явления х слой жидкости, непосредственно прилегающий к поверхности твёрдой фаз ы остаётся неподвижным, тогда как остальная жидкость, находящаяся вблиз и этой поверхности, подвижна и к ней приложим закон трения, применяемый к нормальным жидкостям; 4) Течение жидкости в двойном элект рическом слое при электрокинетических явлениях происходит ламинарно и выражается обычными гидродинамическими уравнениями; 5) Двойной электрический слой можно рассматривать как плоскопараллельный конденсатор; 6) Распределение зарядов в двойном слое не зависит от напряжённости прилагаемого электрического поля, и вн ешняя разность потенциалов просто накладывается на поле двойного элек трического слоя; 7) Твёрдая фаза является диэлектрик ом, жидкость же проводит электрический ток. III.1.Электроосмос Направленное перемещение жидкости в пористом тел е под действием приложенной разности потенциалов (электроосмос) удобно изучать с помощью прибора, схематически показанному на рисунке 5. Прибор представляет собой U-образную трубку, в одно колено которой впаян капилляр 1 для точного определения количества прот екающей жидкости, в другом – между электродами располагается пористое тело 2 (мембрана) из силикогеля, глинозёма и др. материалов. В прибор наливают воду или водный раствор и отмечаю т уровень жидкости в капилляре. Если к электродам приложить разность пот енциалов, то противоионы диффузного слоя, энергетически слабо связанны е с поверхностью твёрдой фазы (мембрана), будут перемещаться к соответст вующему электроду и благодаря молекулярному трению увлекать за собой д исперсионную среду (водный раствор). Чем больше потенциал диффузного сло я, тем больше переносчиков зарядов, тем выше скорость перемещения жидкос ти в пористом теле. Скорость течения жидкости и её направление при посто янной напряжённости электрического поля определяются свойствами мемб раны и раствора. Таким образом качественное изучение электроосмоса поз воляет однозначно определить знак -потенциала, а ко личественные измерения – установить зависимость между скоростью пере носа жидкости и -потенциалом. Изменяя состав и свойства дисперсной среды, можно п роследить за изменением структуры двойного электрического слоя по изм енению значения электрокинетического потенциала. Рис.6 иллюстрирует изменение п отенциала и скорости движ ения u в капиллярах пористого тела с изменением расстояния от межфазной поверхности. Направленное перемещение жидкости, вызванное внешним эле ктрическим полем напряженностью Е, уравновешивается действием возника ющей силы трения. В стационарном состоянии общая сила, действующая н а любой сколь угодно малый слой жидкости, равна нулю, и он движется с посто янной скоростью параллельно границе скольжения. Электрическая сила, действующая на слой жидкости dx (в расчете на единицу площади поверхности), равна: (III.1) где dp заряд слоя жидкости dx; p – объёмная плотность заряда, выраженная в соответ ствии с уравнением Пуассона; Сила трения и её дифференциал, приходящийся на единицу площади (согласно закону Ньютона), составляют: и (III.2) При устано вившемся движении (в стационарном состоянии) dFэл.=dFтр., т.е. приравниваем (III.1) и (III.2), получим: = (III.3) Решение д анного уравнения сводится к определению граничных условий интегрирова ния, которые легко определить из рисунка 7. При х=l, т.е. на границе скольжени я, имеет = и u =0; при х= , т.е. в объёме раст вора, =0 и u =0, а и Окончательно получим следующее выражение для пос тоянной линейной скорости жидкости относительно мембраны: (III.4) Это класс ическое выражение для скорости движения жидкости при электроосмосе мо жно получить и на основе представлений двойного электрического слоя ка к плоского конденсатора, что и было сделано ещё Гельмгольцем. Более стро гий вывод соотношения (III.4) был дан Смолуховским, поэтому уравнение (III.4) носи т название уравнение Гельмгольца-Смолуховского. Скорость движения дисперсной среды, отнесённая к единице напряжённост и электрического поля, называется электроосмотической подвижностью : (III.5) Уравнение Гельмгольца – Смолуховского чаще записывают относительно -потенциала: = (III.6) В уравнени я (III.5) и (III.6) входит электроосмотич еская линейная скор ость, которую при обработке экспериментальных данных удобнее заменить на объёмную скорость течения жидкости. Используя закон Ома, получим: (III.7) где U-внешн яя разность потенциалов; I-сила тока; -удельная электр опроводность. Окончательное выражение будет иметь вид: = ( III.8) Анализ дан ного соотношения показывает, что оно справедливо как для единичного цил индрического капилляра, так и для системы капилляров различной формы, по скольку в это уравнение не входят их геометрические параметры. Уточним значение электропроводности. Явление электроосмоса наб людают в узких капиллярах. При подклю чении электрического тока наблюдается движение жидкости, и будет разная. Ионы ад сорбируются на стенках капилляра. Электропроводность будет больше в ка пилляре. (III.9) -поверхностная пров одимость (избыток электропроводности, связанный с наличием на стенках к апилляра двойных электрических слоёв). длина окружности ка пилляра. S – сечение капилляра. III.2.Электрофорез Направленное перемещение частиц дисперсной фазы под действием приложенной разности потенциалов (электрофорез) можно на блюдать в седиментационно устойчивых дисперсных системах. При наложен ии на такую систему внешней разности потенциалов происходит разрыв дво йного электрического слоя по плоскости скольжения, в результате чего ча стица получает определённый заряд и перемещается к соответствующему э лектроду. При электрофорезе можно непосредственно измерят ь скорость движения частиц. Электрофорез удобно наблюдать с помощью при бора, изображенного на рисунке 8 . Прибор представляет собой U-образную тр убку, в колено которой вставлены электроды. Трубку заполняют до уровня а-а исследуемым золем, на поверхность которого наливают контактную жидко сть, имеющую одинаковую с золем электропроводност ь , и на электроды подают напряжение. Через определё нные промежутки времени отмечают уровень золя в обоих коленах трубки. Ес тественно, что скорость перемещения частиц дисперсной фазы определяет ся значением -потенциала на ча стицах твёрдой фазы. Полученное ранее дифференциальное уравнение (III.3) справедливо для электрофореза, т.к. оно было выведено из баланса движущих сил процесса. Отношение скорости движения дисперсн ой фазы к напряжённости электрического поля при электрофорезе называю т электрофоретической подвижностью: (III.10) = (III.11) При выводе соотношений (III.10) и (III.11) принимаются следующие ограничения: 1) частицы движутся в одноро дном электрическом поле; 2) частицы могут иметь любую форму и они не проводят электрический ток; 3) толщина двойного электрического слоя должна быть значительно меньше размера частиц. Экспериме нтально определённые значения подвижности оказываются меньше расчетн ых. Несовпадение экспериментальных и теоретических значений электрофо ретической подвижности определяется двумя эффект ами: релаксационным эффектом и электрофоретическим торможением. Релаксационный эффект проявляется в нарушении си мметрии диффузного слоя вокруг частицы при относительном движении фаз в противоположные стороны. Возникает внутреннее электрическое поле (ди поль), направленное против внешнего поля (рис. 9) Для восста новления равновесного состояния системы требуется некоторое время – в ремя релаксации. Оно достаточно велико, и система не успевает прийти в ра вновесие, всвязи с чем эффективная напряжённость электрического поля Е уменьшается, а следовательно, определяемое экспе риментально значение и расчетное значение -потенциала полу чаются заниженными. Электрофоретическое торможение обусловлено сопротивлением движению частицы, обратной потоком противоионов, который увлекает за собой жидко сть. Вследствие этого электрофоретическая скорость уменьшается. Гюкке ль, основываясь на теории сильных электролитов, установил, что в уравнен ие (III.10) необходимо ввести множитель 2/3 как поправку на электрофоретическо е торможение. В дальнейшем было показано, что электрофоретическое тормо жение является функцией размера частицы и толщины диффузного слоя. Попр авка Гюккеля необходима, если толщина диффузного слоя значительно прев ышает размер частицы; при условии соизмеримости эт их параметров её значение может находится в пределах от 2/3 до 1. IV. Потенциал течения и седиментации Явление, обратное электроосмосу – потенциал тече ния состоит в том, что при течении дисперсионной среды под действием пер епада давления через пористую мембрану на её концах появляется разност ь потенциалов. Прод авливаемая через капилляр жидк ость в условиях ламинарного движения характеризуется изображённым на рисунке 6 профилем распределения скоростей. Движущая жидкость, увлекая з а собой ионы диффузного слоя, оказывается носителем конвекционного пов ерхностного электрического тока, называемого током течения. При перено се зарядов по капилляру на его концах возникает разность потенциалов, ко торая в свою очередь вызывает встречный объёмный поток ионов противопо ложного знака по всему капилляру. После установления равновесного сост ояния потоки ионов станут равными, а разность потенциалов примет постоя нное значение, равное потенциалу течения U. Потенциал течения пропорцион ален перепаду давления р. Уравнение Гельмгольца-Смолуховского для расчета -потенциала чере з потенциал течения имеет вид: = (IV.1) При потен циале седиментации (эффект Донра) как явление, обратном электрофорезу, ч астицы твёрдой фазы, несущие заряд, осаждаются под действием силы тяжест и либо силы центробежного поля. В процессе осаждения ионы диффузного сло я вследствие молекулярного трения отстают от движущейся частицы, т.е. во зникает поток заряженных частиц. Если в сосуде с осаждающимися в жидкост и частицами твёрдой фазы установить электроды на разной высоте, то между ними можно измерить разность потенциалов – потенциал седиментации. Эт от потенциал пропорционален -потенциалу, час тичной концентрации v, а также зависит от параметров системы, определяющ их скорость оседания частиц, и т электропроводности среды . Выражение Гельмгольца-Смолуховского для п отенциала седиментации : (IV.2) (IV.3) Частичная концентрация дисперсной системы определяется по уравнению: (IV.4) где С – ма ссовая концентрация дисперсной фазы. V. Практическое использование электрокинетических явлен ий Электрокинетические явления имеют большое практи ческое значение. Используя их, можно определить весьма важную характери стику дисперсных систем - -потенциал, а с по мощью электрофореза можно разделять на фракции и характеризировать та кие сложные смеси, как природные белки и другие высокомолекулярные элек тролиты. Электрокинетические явления широко используются в технике, а также в на учных исследованиях – нанесение покрытий на различные поверхности эле ктрофоретическим методом. Данный метод, обеспечивающий высокую кроющу ю способность позволяет получить равномерное покрытие на деталях слож ной конфигурации. При электрофоретическом методе нанесения покрытий к ак правило одним из электродом служит деталь, на которой формируется пок рытие , другим – ёмкость с суспензией, дисперсная ф аза которой наносится на поверхность детали. В зависимости от того, каки м электродом (анодом или катодом) является покрываемая деталь, различают анодофорез и катодофорез. Электрофоретический метод широко применяется также для покрытия катод ов радиоламп, полупроводниковых деталей, нагревателей и т.д. Электрофорез используется в медицине, в биологии при выявлении биохимической и физиологической роли различны х высокомолекулярных соединений. Этот метод используется также для фра кционирования полимеров и минеральных дисперсий. Явление электроосмоса лежит в основе способа удал ения влаги при осушке объектов (стен зданий, сыпучих материалов и т.д.) и сп особа пропитки материалов различными веществами. Всё большее значение приобретает электроосмотическая фильтрация, соче тающая в себе два процесса: фильтрацию под действием приложенного давле ния и электроосмотический перенос жидкости в электрическом поле. Приме нение электроосмоса ограничено большим потреблением электроэнергии. Явление потенциала течения и седиментации наблюд ается в производствах, в которых осуществляется транспортировка жидко стей (перекачка технологических растворов, жидкого топлива), осаждение с успензий и эмульсий при разделении фаз. На концах трубопроводов и аппара тов могут возникать высокие разности потенциалов, которые являются при чиной искровых разрядов, вызывающих пожары и взрывы. Заключение Причиной возникновения электрокинетического пот енциала является наличие на частицах дисперсной системы двойных элект рических слоёв , имеющих диффузное строение . Существует много теорий строения двойного электр ического слоя, но наиболее вероятной является теория Штерна, которая учи тывает влияние радиуса иона на толщину слоя, а также специфическое взаим одействие ионов с поверхностью твёрдой фазы. К электрокинетическим явлениям относятся: электроосмос, электрофорез, потенциал течения и потенциал седиментации. В основе их определения леж ит уравнение Гельмгольца-Смолуховского, с помощью которого можно опред елить электрокинетический потенциал рассматриваемого процесса. Электрокинетические явления нашли широкое применения в науке и техник е, в биологии и медицине. Литература 1) Воюцкий С.С. Курс коллоидной химии. М.: «Химия», 1976г.; 2) Ребиндер П.А. Общий курс коллоидной химии. М.: «Высшая школа», 1960г.; 3) Кройт Г.Р. Наука о коллоидах. М.: «Выс шая школа», 1974г.; 4) Фридрихсберг Д.А. Курс коллоидной химии. Л.: «Химия», 1980г.; 5) Шелудко А.А. Коллоидная химия. М.: «В ысшая школа», 1978г.; 6) Берестенева З.Я. Электрические св ойства коллоидных систем. Л.: «Химия», 1970г.; 7) Григоров О.Н. Электрокинетические явления. М.: «Наука», 1973г.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Тяжело найти принца в стране, свергнувшей монархию сто лет назад.
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, реферат по химии "Электрокинетические явления в дисперсных системах", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru