Реферат: Теоретическая сверхпроводимость - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Теоретическая сверхпроводимость

Банк рефератов / Технологии

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Архив Zip, 36 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

Теоретическая сверхпроводимость. К истории вопр оса. [1] Явление све рхпроводимости впервы е наблюдал Камерлинг - Оннес в Лейдене в 1911 г ., спустя три года после того , как им впервые был получен жидкий гелий. На рис .1 приведен ы результаты его экспериментов со ртуть ю . Следует обратить внимание на то , что температурный интервал , в котором сопротивление уменьшалось до нуля , чрезвычайно узок . Электрическое сопротивление в сверхпроводящем состоянии точно равно нулю ил и по крайней мере так близко к нулю , что не н аблюдалось ослабления тока в сверхпроводящем кольце в течение более чем года вплоть до прекращения эксперимент а . Уменьшение сверхпроводящего тока в соленои де из Nb 0,75 Zr 0,25 изучалось Файлом и Ми лсом , которые измеряли магнитное поле , создава емое сверхпрово дящим током , точным методо м ЯМР . Они установили , что время спада сверхпроводящего тока составляет не менее 100000 л ет . В некоторых сверхпроводящих материалах , ос обенно в тех , которые используются для све рхпроводящих магнитов , наблюдались конечные време на с пада вследствие необратимых пер ераспределений магнитного потока в сверхпроводни ке . Магнитные свойства сверхпроводников столь же нетривиальны , как и электрические свойст ва . Нулевое электрическое сопротивление достаточн о хорошо характеризует сверхпроводящее сост ояние , но не может объяснить его магнитных свойств . Экспериментально обнаружено , что све рхпроводник в слабом магнитном поле будет вести себя как идеальный диамагнетик , в объеме которого магнитная индукция равна н улю . Если поместить образец в магнитно е поле и охладить его ниже температ уры перехода в сверхпроводящее состояние , то магнитный поток , первоначально пронизывающий образец , окажется вытолкнутым из него . Этот эффект называется эффектом Мейснера . Эти ун икальные магнитные свойства играют важнейшую роль в описании сверхпроводящего состояния. Известно , что сверхпроводящее состояние п редставляет собой упорядоченное состояние электр онов проводимости металла . Упорядочение заключает ся в том , что электроны , свободные выше температуры перехода в сверхпровод ящее состояние , при охлаждении ниже этой темпера туры связываются в пары . Природа процесса образования электронных пар была впервые объя снена в 1957 г . Бардином , Купером и Шриффером . Многие металлические элементы периодической системы , а также сплавы , инте рметалли ческие соединения и полупроводники могут пере ходить в сверхпроводящее состоя ние . Состав и свойства некото рых из них будут рассмотрены ниже. Таллийсодержащие высокотемпературные сверхпроводники , полученные в присутствии не которых фторидов металлов. [ 2] Сравнительно небольшие плотности критических токов J с оксидных высокотемпературных св ерхпроводников (ВТСП ) - одна из главных причин , сдерживающих их практическое применение . Поэ тому поиски методов синтеза сверхпроводников с повышенными плотностями крити ческих ток ов представляют несомненный интерес . Одним из путей повышения J с оксидных ВТСП является введени е в них различных модифицирующих добавок . Так , модифицирование таллийсодержащих ВТСП некото рыми металлоксидами приводит к улучшению крит ических парамет ров . Некоторое возрастание J с обнар ужено ранее нами [3,4] в таллий содержащих ВТСП , модифиц ированных тонкодисперсной платиной . Далее рассмотрим особенности синтеза , сос тав и свойства таллийсодержащих ВТСП , модифиц ированных смесью фторида бария с металлокс идами , образующимися непосредственно при твердофазном синтезе , который осуществлялся по схеме : Ba 2 + xCa 2 Cu 3 O y + Ѕ Tl 2 O 3 + xMF n + 2 NH 4 NO 3 (868 - 872 C /10 - 20 мин ) Tl 1223 + xBaF 2 + xMO . Следует подчеркнуть , что избыток бар ия х необходим для сохранения стехиометрии сверхпроводящей фазы , так как образующийся в результате реакции фторид бария “уводит” его из системы. Синтез образцов фазы Tl 1223 , м одифицированных различным количествами BaF 2 и металл оксидов , осуществлялся введением в предварительно по дготовленную шихту соответствующего количества (х ) фторида металла , оксида таллия ( III ) и нитрата аммония . Шихта готовилась медленной (4 - 6ч ) термообработкой смеси оксида меди с нитратами бария и кальци я до температуры 720 С . Смесь шихты с оксидом таллия , фторидом металла и нитратом аммония тщательно гом огенизировалась в этаноле и высушивалась при температуре 105 С . Нитрат аммония вводился в с месь с целью улучшения гомогенизации и удержания таллия в системе . Согласно спе ктрографическим исследованиям [5] , взаимодействие нитрата аммония с шихтой приводит к его разложению с потерей аммиака и образованию C a ( OH ) 2 и Ba ( NO 3 ) 2 , причем соответствующие реакции проис ходят без нагрева смесей . Высушенные смеси прессовались в таблетки под давлением 2 т см 2 и отжигались при температуре 868 - 872 С в течение 10 - 20 мин с последующей закалкой на возду хе . Вследствие обильного газовыде ления полученные образцы обладали высокой пор истостью . Для уменьшения пористости они подве ргались сухому перетиранию , прессовались и по вторно отжигались при тех же условиях . Так им способом нами получены керамические образц ы Tl 1223 с использованием следующих фторидов металлов : MF n = KF , MgF 2 , CaF 2 , BaF 2 CaF 2 (1:1), SbF 3 , ( NH 4 ) 2 BeF 4 , CdF 2 , MnF 2 , FeF 3 , CuF 2 , ZrOF 2 , GdF 3 , HoF 3 , PbF 2 , CoF 2 . Концентрация х для большинства фт оридов изменялась в интервал е 0,2 - 0,8. Для сохранения стехиометрии фазы Tl 1223 при синте зе в систему добавляется избыток бария в соответствии с количеством вводимого фторида металла . Предлагаемый способ модифицирования ВТСП реагентами , образующимися непосредственно пр и твердофазно м керамическом синтезе , не приводит к существенному снижению Т с образцов . Крити ческие температуры перехода в сверхпроводящее состояние , характерные для модифицированных фто ридами металлов ВТСП , несколько ниже , чем у немодифицированного Tl 1223 . Обнар ужено , что модифицированные таким путем образцы имеют более высокое содержание сверхп роводящей фазы , меньший размер зерен и обл адают более резким переходом в сверхпроводяще е состояние по сравнению с образцами , полу ченными при тех же условиях , но без до бавок фтор и дов . Введение таких же количеств оксидов при обычном твердофазном синтезе приводит , чаще всего , к существен ному снижению температуры сверхпроводящего перех ода Т с , увеличению ширины перехода Т с , а иногда и полной потере образца ми сверхпроводящих свойств. Характер температурной зависимости действите льной компоненты динамической магнитной восприим чивости в переменном магнитном поле различной амплитуды указывает на то , что подавляюще е бльшинство модиф ицированных таким спосо бом образцов Tl 1223 и BaF 2 , образовавшийся в результате реакц ии по схеме : BaO + MF n BaF 2 + MO . Изменение концентрации вводимых фторидов приводит к изменению соотношения интенсивнос тей отражений , соотве тствующих BaF 2 и сверхпроводящ ей фазе. Свойства подобного типа гранулярных ВТСП могут быть описаны на основе модели многосвязной сетки джозефсоновских межзеренных к онтактов [6,7] , в которой магнитную восприимчивость мо жно представить в виде суммы двух вкла дов . Первый вклад приписывается проявлени ю объемной внутризеренной сверхпроводимости , втор ой , сильно зависящий от величины измерительно го поля , обусловлен образованием сверхпроводящей сетки со слабыми связями . В нашем слу чае при увеличении поля положение н ачала перехода , обусловленное сверхпроводимос тью внутри зерен , остается практически неизме нным . Разрушающее влияние магнитного поля на систему контактов менее заметно в случае модифицированных образцов . Следовательно , можно предположить , что введение в ке р амику наряду с металлоксидом фторида бария изменяет качество слабых межзеренных св язей . Таким образом , модифицирование керамических таллийсодержащих ВТСП фторидами заметно улуч шает их сверхпроводящие свойства . Это характе рно для всех образцов , модифициров а нных перечисленными выше фторидами металл ов , где , согласно рентгенофазовым исследованиям , наблюдается образование фторида бария совместн о с металлоксидом. Из исследованных к настоящему времени систем другое поведение наблюдается при мо дифицировании Tl 1223 фторидами свинца и кобальта . При модифицировании фт оридом свинца также наблюдается переход фтори д-иона к барию , но образовавшийся оксид св инца реагирует с оксидом кальция . Увеличение концентрации вводимого в систему фторида свинца практически не изменяет Т с . Наблюдая те мпературное поведение магнитной восприимчивости для некоторых образцов , модифицированных PbF 2 , следует отмети ть , что увеличение концентрации Ca 2 PbO 4 практически не влияет на температуру сверхпроводящего перех ода. Микроструктура и сверхпроводя щие свойства легированной керамики YBa 2 Cu 3 O 7- [8] Специфика высокотемпературных о ксидных сверхпровод-ников как гранулированной сре ды со слабыми связями между гранулами (зер нами ) обуславливает принципиальное значение изуче ния особенностей микроструктуры , межзеренных примесей и состава границ зерен . Несмотря на большой объем сведений о замещениях отдельных катионов в решетке YBa 2 Cu 3 O 7- , вл ияние комплексных замещений или добавок на сверхпроводящие с войства керамики не п редсказуемо в полной мере , так как изменен ие характеристик имеет неаддитивный характер и простые корреляции отсутствуют . Были изучен ы структурные , микроструктурные и сверхпроводящие характеристики керамики иттрий-бариевого купрата с д о бавками смеси оксидов Sc 2 2 SrO 3 V 2 O 5 , соответствующими системе твер дых растворов (1- x ) YBa 2 Cu 3 O 7- x ScSr 2 V 3 O 11 ( x = 0 - 0,15). Керамические образцы синтезировали из сте хиометрических смесей оксидов CuO , Sc 2 O 3 , V 2 O 5 , и карбонатов BaCO 3 и SrCO 3 . Синтез и спекание образцов (с промежуточным перетиранием ) проводили на воз духе при станд артных режимах термообработ ки : Т 1 = 900 С ( t = 26 ч ), Т 2 = 930 - 950 С ( t = 45 - 70 ч ), с последующим медленным охлаждением со скоростью 10 /мин и дополнительной выдержкой при 400 С ( t = 10 - 20 ч ). Образцы изучали методами рентгенофазового анализа (РФА ), электронной микроскопии ( JEOL - 35 CF ) , микрорентгеноспектрального анализа (МРСА ), сверхпроводящие хара ктеристики образцо в в форме дисков ( диаметром 9,4 - 10,3 мм и тол щиной 2.8 мм ), помещенных в катушку индуктивности (диаметром 15 мм и длинной 15 мм ), измеряли индуктивным методом на переменно м токе ( f = 1 МГц ) с использованием измерителя Е 7 - 12. Согласно результатам РФА , интервале концентраций х (от 0 до 0,10) образуются твердые растворы с ромбической структурой фазы 123. Следы примесной фазы Y 2 Ba 2 CuO 5 обнаружены во всех образцах , пр имесная ф аза BaCuO 2 - только при х 0,04. Состав примесных фаз проявляющихся при х 0,05, определен методом МРСА и соответствует твердым растворам Ba 2 ( Cu , Sc ) 5 O y и Ba ( Cu , V ) 2 O z . По-видимому , этим фазам с оотве тствуют дифракционные пики 2 = 27,6 и 31 , интенсивность которы х увеличивается с ростом х. Перераспределение тока и н ормальный переход в сверхпроводящем кабеле [9] Переход в нормальное сост ояние сверхпроводящего кабеля (СК ), состоящ его из нескольких параллельно соединенных ток онесущих элементов (жил ), представляющих собой многоволоконные композитные сверхпроводники , сопровож дается перераспределением тока между этими эл ементами . Процесс норм а льного переход а кабеля имеет ряд специфических особенностей [10] , так их как множественное зарождение нормальной зо ны (НЗ ), аномально быстрое распространение НЗ и ТД , которые не могут быть объяснены в рамках стандартной теории. Особенности нормального перех ода связ анные с быстрым перераспределением тока между жилами кабеля исследовались экспериментально . При этом в зависимости от величины нач ального тока в одной жиле I о наблюдали сь три различных режима перехода СК в нормальное состояние , При достаточно малом токе I о нормальный переход одной из жил не приводит к переходу всего СК , а лишь к перераспределению тока между жилами . Полный ток в кабеле при этом о стается постоянным . Если ток I о превышает некоторое пороговое значение I о,т о перераспределение тока приводит к зарождению НЗ в других жилах . По мере распространения по ним НЗ , СК целиком переходит в нормальное с остояние , а ток в нем медленно ( 10 мс ) зат ухает . При еще большем токе I о > I ” о переход в н о рмальное состояние одной из жил прив одит к очень быстрому ( 0,1 мс ) перераспределению тока между жилами , которое вызывает столь же быстрый переход в нормальное состояние всего СК . Этот процесс получил в литера туре название “ f ast quench ” . Были проведены теоретические исследования перехода в нормальное состояние на примере кабеля , состоящего из двух индуктивно связанных сверхпроводящих жил . При этом учитывалось взаимодействие распространяюще йся НЗ с электромагнитными возмущениям и , которые инициируются в жилах изменяющимся током . Такой процесс привел к эффекту “ ускорения” распространяющейся НЗ , а также к возникновению в токонесущем элементе термомагн итной неустойчивости (ТМН ) и к его переход у в нормальное состояние при токе ниже к ритического . Учитывалось влияние нео днородностей на динамику нормального перехода СК . Данный подход позволил достаточно полно описать эффекты , наблюдавшиеся в [10] при переход е СК в нормальное состояние. Для описания процесса нормального перехода СК воспо льзуемся моделью электрической цепи с индуктивной связью . Эквивалентная электрическая схема СК , состоящего из двух жил , показа на на рис .2. Каждая жила в данной модели обладает индуктивно стью ( L 1, L 2) и переменным сопротивлением ( R 1( t ), R 2( t )) , зависящим от длины участка НЗ . Урав нения Кирхгофа для данной цепи имеют вид : L 1 I `1 + MI `2 + R 1 I 1 = - r ( I 1 + I 2), MI `1 + L 2 I `2 + R 2 I 2 = - r ( I 1 + I 2), где I 1, I 2 - токи в жилах, I `1, I `2 - скорости изменения токов , М - коэффициент взаимоиндукции , - э . д . с . источника тока , r - внешнее сопротивление . Нормальная зона в жилах возникает вбл изи “слабых областе й” (контактов , дефектов и т.п .), связанных с неоднородными по д лине жилы тепло- или электрофизическими свойствами и играющих роль центров зарождения нормальной фазы . Предположим , что центры зарождения нор мальной фазы расположены далеко друг от д руга и расп ространение возникших в “с лабых областях” участков НЗ можно считать независимым . В этом приближении для жилы 1 имеем : R `1 = 2 / A n 1 v [ I 1( t ), I `1( t )] , где R `1 = dR 1/ dt - скоро сть изменения сопротивления жилы 1, - ее удельное с опротивление , А - площадь поперечного сечения ж илы , n 1 - число центров зарождения фа зы , на которых возникли участки НЗ , v - скорость распространения НЗ, завис ящая от I 1 и I `1 . Ана логичное соотношение имеет место и для жи лы 2. Распространение НЗ в сверхпроводнике с изменяющимся током имеет ряд особенностей , связанных с исчезновением устойчивого сверхпрово дящего состояния при некотором токе Iq ( I `) вследств ие развития ТМН . В обла сти токов близких к Iq скорость ра спространения НЗ v резко возрастает . Величина тока Iq существенно зависит от I ` , что приводит к сильной зависимости v от I ` . Получено приближе нное выражение для скорости НЗ v ( I , I ` ), которые в адиаба тическом пределе 1 имеет вид : v = vad i / 1- I - qs , где - параметр Стекли , vad - характерная скорость НЗ в адиабатическом пределе , Is - критический ток жилы , i = I / Is , h - коэффициент теплоотвода в охладитель с температурой То,Тс - критическая температура , Р - периметр жилы . Это выражение для скорости распространения НЗ применимо при услов ии малости характерного масштаба скорости изм енения тока I о . Зависимость qs от I и I ` определяется величиной усредненного по се чению жилы электрического поля < E > , индуцируемого в сверхпр оводящем состоянии изменяющимся током I , qs < E > , и при условии потери стабильност и сверхпроводящего состояния при токе I = Iq ( I `). Как отмечалось выше , зарождение НЗ при быстром изменении тока происходит в “сла бых областях” жилы . Величина тока нормального перехода в “слабой области” I q ( I `) отличается от тока потери устойчи вости сверхпроводящего состояния всей жилы Iq ( I `) и зависит от природы неоднородности , ее размера и т . д . Ряд особенностей нормального перехода СК , состоящего из нескольких жил , связа н с быстрым перераспределением транспортного т ока между жилами . Механизм перераспределения тока в СК существенно зависит от величины начального тока . Существует три основных режима перераспределения тока в кабеле , каждо му из которых соответствует определе н ная динамика нормального перехода. При малом начальном токе возникновение в одной из жил (вследствие каких-либо во змущений ) участка НЗ не приводит к нормаль ному переходу всего кабеля , а НЗ в это й жиле исчезает , когда ток в ней падае т до величины минимально го тока сущес твования нормальной фазы Im ( режим перетекания тока ). Если начальный ток в жилах превышает пороговое значение Io > I o , то п ерераспределение тока , возникающее вследствие зар ождения НЗ в одной из жил , приводит к ч астичному переходу остальных жил в нормальное состояние (режим медленного перех ода ). При еще больших начальных токах Io > I o весь СК переходит в нормальное сос тояние как целое вследствие разви тия ТМН (режим быстрого перехода ). Для этого ре жима характерны резкий рост сопротивления жил и быстрое падение тока в кабеле , что в экспериментах может интерпретироваться как аномально быстрое распространение НЗ (или аномально быстрый переход “ fast quench ” ). Для однородного СК режим медленного перехода исчезает , та к как локальное зарождение НЗ в жиле 2 в этом случае невозможно . Тогда перераспредел ение тока в СК осуществляется либо в режиме перетекания тока (СК остается в све рхпроводящем состоянии ), либо в р ежим е быстрого перехода . Пороговый ток Imaxo определяет границу области стабильности С К по отношению к тепловым возмущениям . Вел ичина Imaxo возрастает с увеличением длины кабеля и существенно зависит от эффективной индуктивности жил L . Таким образом , повыш ение уровня стабильности СК тес но связанно с необходимостью уменьшить скорос ть перераспределения тока между жилами . Экспе риментально показано , что при прочих равных условиях величина тока Imaxo максимальна для трансп онированного кабеля , в котором индуктивн а я связь между жилами мала. Основные безразмерные параметры , описывающие нормальный переход сверхпроводника с изменяющимся током [11] . Стабильность сверхпроводников в настоящее время подробно исследована для с лучая , когда транспортный ток I и внешнее магни тное поле В по стоянны либо изменяются во времени достаточно медленно . Однако для широкого класса свер хпроводящих систем характерны режимы , в котор ых ток и поле изменяются с большими с коростями I ` = dI / dt , B ` = dB / dt . Нормальный переход таких систем имеет р яд особенностей , которые не могут быть описаны стандартной теорией распространения нормальной зоны (НЗ ). В частности , при доста точно больших скоростях изменения тока НЗ движется с ускорением , причем ее скорость в десятки раз выше , чем в стационарном случа е ( I = 0) . Кроме того , в зависимости от величины I переход в нормальное состояние может происходить как ло кально в одной или нескольких областях св ерхпроводника , так и однородно по всей его длине . Эксперименты показали , что локальный нормальный переход одно й из жил мн огожильного сверхпроводящего кабеля может привод ить к нормальному переходу кабеля при ток е меньшем критического , причем при определенн ых условиях этот переход происходит с ано мально высокой скоростью . Эти особенности нор мального перехода в нест а ционарных условиях ( I ` 0, B ` 0) могут быть качественно объяснены взаимодействием распространя ющейся НЗ с термомагнитными возмущениями , ини циируемыми в сверхпроводнике изменением тока I или м агни тного поля В . При определенных усл овиях термомагнитные возмущения приводят к ра звитию термомагнитной неустойчивости (ТМН ), и с верхпроводник переходит в нормальное состояние при токе нормального перехода Iq ( I `, B `) меньшим критического тока Is . Как известно, основным безразмерным параметром , описывающ им нормальный переход в стационарных условиях ( I ` = 0, B ` = 0), является параметр Стекли . Параметр определ яет интервал метастабильности сверхпроводник а по току , в котором может происходить распространение НЗ , а также устанавливает х арактерные величины скорости распространения НЗ и энергии критических возмущений . Однако для описания нормального перехода в нестацион арных условиях одного параметра оказывается недост аточно. Ускорение нормальной зоны . Па раметр . Особенности распространения НЗ в сверхпроводнике с изменяющимся током ( I ` 0, B `=0) связаны со взаимодействи ем термомагнитных возмущений с движущейся NS границе й . Эти возмущения приводят к разрушению ус тойчивого сверхпроводящего состояния при токе нормального перехода Iq ( I `)< Is . Вблизи Iq скорость распространения НЗ v резко возрастает , а ее величина сущест венно за висит от I ` . Как известно , ток нормального перехода Iq уменьшае тся с ростом I ` , причем заметное отличие величины Iq от критического тока Is возникает при I ` I ` o , где I ` o - характерная скорость и зменения тока . При I ` I ` o переход сверхпроводника в нормальное состояние описывается стандартной теорией ра спространения НЗ . При I ` I ` o НЗ движется с заметным ускорением , приводящим к резкому возрастанию ее скорос ти по сравнен ию со стационарным режим ом . Несмотря на то , что скорость НЗ v ( t ) существенно зависит от времени , предста вление о распространении НЗ сохраняет физичес кий смысл , если скорость изменения тока не слишком велика . Ограничение на I ` следует из простых физических соо бражений : характерное время изменения тока I должно быть боль ше характерного времени релаксации температуры в сверхпроводнике th т . е . I ` I / th . Полагая для оценки I Is , представим это услов ие в виде I -1 I ` o , где = I ` o th / Is - безразмерный параметр , характеризующий сво йства сверхпроводника . При численной оценке 10 -4 10 -2 . Вследствие малости параметра процесс нормальног о перехода может быть описан распространяющей ся с ускорением НЗ в широком интервале скоростей изменения тока I ` o I ` -1 I ` o Локальное зарождение нормальной зоны . Параметр . Наблюдавшееся экспериментально ло кальное зарождение НЗ при быстром изменении т ока связано с существованием в сверхпроводнике “слабых областей” с ухудшенными электро - или теплофизическими свойствами , игр ающих роль центров зарождения фазы . Термомагн итные возмущения приводят к разрушению сверхп роводящего состояния в “слабой области” п р и токе I q ( I `) , кот орый может быть существенно меньше тока н ормального перехода всего образца Iq ( I `) , который может быть существенно меньше тока нормального перехода всего образца . Дальнейшее развитие процесса нормального пер ехода зависит от скорости изменения т ока и длины образца L . Вблизи центра зарождения фа зы (“ слабой области” ) существует определенная “корреляционная” область длины Lcorr , внутри котор ой данная “Слабая область”может влиять на процессы зарождения и распрост ранения НЗ . Если длина образца мала L Lcorr то з ависимости от величины I ` нормальный переход может происходить как локально , с последующим распространением НЗ , так и “гло бально” . Если длина образца велика L Lcorr то нормальный переход сверхпровод ника может носить только “глобальный”характер и связан с развитием ТМН во всем об разце . В связи с вышесказанным для описани я нормального перехода сверхпроводника со “сл абой областью” удобно ввести безразмер ный параметр = L / Lcorr который определяет конкретный режим нормального перехода сверхпроводника при данной I ` . Нормальный переход сверхпроводящ его кабеля . Параметр . Нормальный переход многожи льного свер хпроводящего кабеля (СК ) сопровождается быстрым перераспределением тока между жилами , обусловле нным сильной индуктивной связью между ними . Таким образом нормальный переход СК происх одит в существенно нестационарных условиях ( I ` 0) . Зарождение НЗ в одной из ж ил вследствие взаимодействия теплового возмущени я приводит к вытеснению тока из нее в соседние жилы . В зависимости от величины начального тока в одной жиле Io , в СК могу т возникать различные режимы перераспределен ия тока . При достаточно малом начально м токе Io перераспределение тока не приводит к нормальному переходу всего СК , а сверхпрово дящее состояние восстанавливается . Если начальный ток Io превышает пороговое значение Imaxo , то перераспределение т ока приводит к зарождению НЗ “в сла бых областях”соседних жил и последующему норм альному переходу всего кабеля . Пороговый ток Imaxo = Is 1/7 определяет границу области стабильности С К по отношению к тепловым возмущениям . Зде сь Is - к ритиче ский ток жилы , - безразмерный параметр , зависящий от свойств СК и его длины : = L / Lind , где Lind - характерная “индуктивная” длина СК , на которой индукт ивное перераспределение тока между жилами СК перестает влиять на его стабильность по отношению к тепловым возмущениям. Параметр Стекли , характеризующий стационарную с табильность , устанавливает интервал метастабильности сверхпроводника по току , в котором возмож но рас пространение НЗ , а также характе рные величины ее скорости и энергии крити ческих возмущений . Для описания особенностей нормального перехода сверхпроводника в нестацион арных условиях ( I ` 0, B `=0) требуется п ривлечение ряда допол нительных параметров , описаных выше. Список литературы : 1. КиттельЧ . Введение в физику твердого тела . - М . Наука ,1978 2. В . Е . Волков , Ю . Г . Ковалев , Н . П . Фокина , И Ю . Данилов - Св ерхпроводимость ,1994,т . 7 № 5, с .876. 3. Бидман Т . А . , Волков В . Е . , Д анилов И . Ю ., Иванова Н . Б . , Овчинников С . Г.Б Чернов В . К . - В кн . Тез . докл . III Всесоюзн . конф . по высокотемпер . сверхпроводимости . - Киев , 1989, т III , с .43 4. Бидман Т . А . , Волков В . Е ., Вершинина и др . - СФХТ , 1990, т .3. № 1, с .73-74. 5. Долгополова М . В ., Жарова Л . А . , Волков В . Е . - ЖНХ , 1991, т .36, с .2661. 6. Ishida T.,Mazaki H. - Appl.Phys.,1981, v. 52, N11, p.6798 7. Mazaki H.,Nakano M., Kanno R., Takeda Y. - Jap. J. Appl. Phes. Lett ., 1987, v. 26, № 5, p.780. 8. Фуралева К . И ., Прутченк о С . Г., Политова Е . Д . - Сверхпроводимос ть ,1995, т . 8, № 5 - 6, с 702. 9. Бузиков Н . А ., Пухов А . А ., Рахманов А . Л . - Сверхпроводимость , 1994, т . 7, № 5, с . 776 10. Vysotsky V. S., Krooshoop H. J. G., Mulder G. B. J. - Ibid., p. 743. 11. Бузников Н . А ., Пухов А . А . - Сверхпроводимость , 1995, т . 8, № 5 - 6, с . 738
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Что такое финансовый кризис в стране?
Это когда заходишь на сайт Государственного банка, а там висит "Домен не оплачен".
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru