Реферат: Принцип эквивалентности и законы сохранения - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Принцип эквивалентности и законы сохранения

Банк рефератов / Технологии

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Архив Zip, 43 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

ПРИНЦИП ЭКВИВАЛЕНТНОСТИ И ЗАКОНЫ СОХРАНЕНИЯ Содержание 1. Ввод ная часть 2. Основная часть 2.1. Существо конфликта ПЭ с законом с охранения энергии 2.2. О возможных альтернативах ПЭ 2.3. Три положения для новой теории гр авитации 2.4. Континуумальная кривизна и сохранение импульса 3. Заключительная часть Список литерату ры Рассмотрена ситуация , для которой принятие условия эк вивалентности инертной и гравитационной масс приводит к явному конфликту с законом сох ранения энергии . Предложена альтернатива классиче скому принципу эквивалентности. “...пропорциональность между инертной и тяжелой массой соблюдается без исключения для всех тел с достиг нутой до настоящего времени точностью , так что впредь до доказательства обратного мы должны предполагать универсальность этой п ропорциональности...” А . Эйнштейн , я 1, с .95-96 я 1. ВВОДНАЯ ЧАСТЬ Истоки принципа эквивалентности тяжелой и инертной масс (ПЭ ) восходят к исследовани ям Галилея , который получил экспериментальные и нашел логические обоснования следующему ре зультату : ускорение про бного тела в процессе свободного падения ( в отсутствие трения ) не зависит ни о т веса тела , ни от его состава и в нутреннего строения. Со временем данное положение обрело значение фундаментального физического принципа , постулирующ его эквивалентность (строгое равенство ) величин инертной и гравитационн ой масс для любых пробных тел и частиц. Большинство современных теорий включают П Э в систему своих исходных постулатов , пол агаясь на его корректность даже в спецрел ятивистском пределе , то есть применительно ко всем компонентам полной массы пробных те л . В о бщей теории относительности ПЭ также учитывается без каких-либо ограничений . Более того , эйнштейновская формулировка ПЭ предполагает его "усиление " двумя положениями - принципом общековариант ности [1, с .456 я и фундамента льным для идеологии ОТО постулатом о б идентично сти "поля ускорения " полю тяжести [1, с .227]. Оба дополнительных п оложения при скрупулезном рассмотрении обнаружив ают свою несостоятельность ; об этом достаточн о говорилось я 2 - 7 я . В настоящей работе , на основе анализа мысленных экспериментов , сделана попытка показать существование границ применимости ПЭ в его исходной , т.н . “классической” формул ировке . До настоящего времени претензии к классическому ПЭ не имели принципиального хар актера . 2. ОСНОВНАЯ ЧАСТЬ 2.1. Существо конфликта ПЭ с законом с охранения энергии Конфликт между ПЭ и законом сохранени я энергии весьма наглядно проявляет себя в следующем мысленном эксперименте. Ситуация 1 . Пусть пробное тело массо й m свободно падает в гравитационном поле . Нача льный уровень падения обозначим уровнем А . На уровне В находится идеально упр угая пружина , о которую ударится это тело . Кинетическая энергия , которой обладало тело до момента взаимодействия с пружиной , при взаимодействии с пружиной переходит в эн ергию деформации пружины . Энергию , запасенную пруж и ной в момент полной остановк и тела , обозначим как я Е 1 . Ситуация 2. Это же тело m медленно опуска ется на нити с уровня А на уровень В . Предположим , что другой конец нити св язан с неким устройством , аккумулирующим всю энергию , выделяющуюся при опускании тел а . КПД устройства положим равным едини це . При опускании тела до уровня В уст ройством будет запасена энергия , величина кот орой относительно уровня В составит я Е 2 . Так как начальные и конечные состояни я и положения тел в ситуациях 1 и 2 совп адают , мы вправе ожидать равенства велич ин я E 1 и я E 2 - очевидного требования , вытекающего из закона сохранения энергии . Энергия , как известно , является интегралом силы mg по пути s движения тела , т.е. , (1) где g - напряженность гравитационного поля. В первой ситуации тело проходит кажды й элемент пути я АВ я с большей скоростью , след овательно , характеризуется большей полной массой m , превосходящей полную массу пробного тела во второ й ситуации (на величину кинетиче ской составляющей я m , принимающей определенное значение для каждого элементарн ого участка траектории ). Отсюда , согласно ПЭ , быстро движущееся тело должно испытывать б ольшую силу гравитационного притяжения , чем а налогичное не подвижное или медленно движу щееся . Следуя этим соображениям , напрашивается вывод о превосходстве величины энергии я Е 1 над величиной я Е 2 в рассмотренных ситуациях . Данный результат не может быть согласован с законом сохранения энергии , ибо предсказывает поя вление “из ниоткуда” избытка энергии в каждом цикле “свободно е падение тела - его медленный подъем” (рав но как “исчезновение” энергии в цикле “ме дленное опускание тела - его быстрый подъем” ). Требование со стороны закона сохранения энергии применительно к рассмотренному случаю выражается в следующем : максимальная энергия , которая может быть высвобождена в результате перем ещения тела , определяется разностью гравитационны х потенциалов начальной и конечной точек траектории тела , вне зависимости от характера п еремещения тела (свободное падение т ела , либо его перемещение с постоянной ско ростью ). 2.2. О возможных альтер нативах ПЭ Отмеченное противоречие между ПЭ и за коном сохранения энергии носит принципиальный характер ; одновременно удовлетворить оба этих полож ения не удается . Для уступок со стороны закона сохранения ради сохранен ия ПЭ не видится разумных оснований . Модиф икация ПЭ , по видимому , также невозможна , т ак как неизбежно сопряжена с отказом от ключевой “эквивалентности” . В сложившейся ситуа ции не предс т авляется иного , кроме поиска альтернативы ПЭ , удовлетворительной с позиции законов сохранения. Требование равенства энергий я Е 1 и я Е 2 может быть удовлетворено , в частности , введением следующего ограничения : кинетической энергии тела соответствует нулева я гравитационная масса (то есть на к инетическую составляющую массы я m kin гравитационное поле вообще не действует ). Тогда сила гравитационной при роды будет одинаково проявлять себя и в одном , и в другом случае , действуя лишь на “массу покоя” m 0 . Но в таком сл учае проблемы возникают с представлениями о существе “массы покоя” и “кинетической массы” как принципиально р азличных форм масс . Уже на уровне постанов ки вопроса ощущается его ущербность . Масса покоя имеется и у “статичных” макротел , и у структур с ярко в ы раженно й динамикой : раскаленной газовой туманности , а нсамбля микрочастиц и каждой микрочастицы в отдельности . Пытаться на этом пути искать “общий знаменатель” для того , чтобы игнор ировать участие кинетической массы в гравитац ионном взаимодействии , по види м ому , бесперспективно. Обратим все же внимание на то , что в рассмотренном нами мысленном эксперименте фигурирует лишь одна кинетическая составляющ ая массы - продольная я m kin яя ( я m kin яя = я E kin яяя / c 2 ), возникающая пр и движении тела параллельно вектору напря женности гравитационного поля . В данном мысленном эксперименте изначально отсутствует поперечная кинетическая составляющая массы , потом у пока мы не можем сразу оценить степ ень её участия в гравитационном взаимодействи и . Но энергетическая составляющая я E kin яя и соответствующая ей я m kin яя появляются в процессе де йствия гравитационного поля как результат вли яния поля , являясь , таким образом , его продуктом . Поэтому вполне оправданным выглядело бы решение исключить действие гр авитационных сил на результат своего же влияния , то есть избавиться от фактора двойного учета поля на тело . После тако го исключения отмеченный конфликт с законом сохранения энергии устраняется : как при с вободном падении тела , так и при его м едленном опускании выделяется одинаковая энергия , т . е . я E 1 = я E 2 . Для более подробного рассмотрения особенн остей гравитационного взаимодействия и учета природы я m kin яя принципиально важ ны соображения , изложенные в работе я 7 я . Обратимся к некоторым из них . Особенность гравитаци онного взаимодействия , как о тмечено в [7], состоит в том , что под действием силы гравитационной природы прироста полной энергии пробного тела не происходит (т.е . полная энергия свободно падающего (и не из лучающего !) пробного тела не меняется , оставаяс ь равной полной начальной энергии ; перер аспределяется лишь соотношение между его энер гетическими компонентами ). Если в самом начале движения полная энергия пробного тела со ответствовала его массе покоя , то по мере разгона все большая её часть соответству ет уже кинетической составляющей м а ссы я m kin яяя , которая появляется за сч ет уменьшения массы покоя m 0 я 7 я . В этой особенности гравитационного действия закл ючены истоки принципиального различия между с илами гравитации и инерции . Свойство инерции проявляет себя при непосредственном взаимоде й ствии тел между собой , в результате чего любое тело , в зависимости от осо бенности взаимодействия и выбора системы отсч ета наблюдателем , может как получить дополнит ельную кинетическую энергию , либо утратить им еющуюся , передав её другим телам . Силы гра витац и онной природы способны перераспределять энергию из одного вида в другой в пределах данног о тела : энергию покоя , внутреннюю энергию , поперечную кинетическую составляющую энергии - в продольную кинетическую энергетическую составляющую . В соответствии с перер аспределением составляющих энергии изменяется импульс тела. Величина я m kin яяя , оказываясь продуктом действи я гравитационного поля , увеличивает инерцию т ела в направлении падения , но сама уже не подвержена влиянию гравитационного поля . Поле само по себе не в состоянии различить , является ли я m kin яя продуктом его действия , или результатом действия силы иной природы . Поэтому , независ имо от происхождения я m kin яя , вполне резонно предположение , что на эту составляющую гравитационное п оле влияния не оказывает . Пр и ощутимой относительной доле продольной кинетической сос тавляющей величина ускорения g будет отставать о т напряженности гравитационного поля g . Сила , д ействующая на вертикально падающее тело в g -пол е , пропорциональна его массе покоя и соста вляет m 0 g . Н о р еальное ускорение тела g определяется отношением действующей силы к его полной инертной массе , равной m , откуда g = g m 0 / m . Энергия , переносимая ф отоном , определяется исключительно его кинетическ ой энергией . Она может быть передана при непосредствен ном взаимодействии , что ука зывает на наличие у фотона инертных свойс тв и соответственно инертной массы . Гравитаци онная масса фотона не является постоянной величиной . В случае вертикально ориентированног о свободного фотона (движение фотона параллел ьно вект о ру напряженности g -поля ) g -поле на фотон не действует : гравитационная масса фотона равна нулю ; массы покоя фотон также не имеет . Отсюда наблюдаемое “посинение” или “покраснение” фотона имеет своей причиной различный ход времени в системах “верхнего” и “ниж него” наблюдателей . В связи с высказанными выше соображен иями не будет излишним проявлять осторожность в выражении соответствия между массой об ъекта и полной его энергией . Не всякой энергетической составляющей соответствует гравитац ионная масса ; возможно т акже , что в определенных случаях инертные свойства могут не соответствовать в точности их энергетич ескому потенциалу . Гравитационная масса объекта по отношению к любому другому гравитирующе му объекту определяется сугубо индивидуально. 2.3. Три положения дл я новой теори и гравитации Ранее уже высказывались предположения о том , что любое макроскопическое тело може т быть представлено в виде совокупности о сцилляторов , в общем случае ориентированных п роизвольно и в целом изотропно по всем направлениям . Частицы-ос цилляторы на самом элементарном уровне могут быть представлены частицами одного типа . По поводу кандидатов в “элементарные” осцилляторы предлагались различные версии я 8; 9 я . Наиболее обоснованной представляетс я гипотеза о фотоне-первомассе я 8 я , свойство м ассы которых выражено “э лементарным” образом . Масса покоя как физичес кое свойство характерно для совокупности особ ым образом взаимодействующих меж собой осцилл яторов , образующих составные объекты с центром массы , могущ им совпадающим с системой отсчета набл юдателя (начиная с уровня микрочастиц и переходя затем к более крупным структур ам ). Если на продольно ориентированные фотоны- осцилляторы , образующие составной объект , g-поле не действует , то тогда на входящие в их состав поперечно ориентированные осциллято ры g-поле должно действовать избыточным образом . Это необходимо для выполнения уста новленного эмпирическим путем положения - в стационарном g -поле вес макроскопического тела пропорционален его инертной массе (по существу , это одна из возможных формулировок классического ПЭ ). Для вычисления влияния g-поля на произ вольно ориентированный осциллятор будем исходить из того , что соответствие между инертной и тяжелой массой с высокой степенью точности установлено для неподвижных макротел . Составляющая я m kin в пред елах покоящегося макротела распределена практически изотропно по всем направлениям , либо анизот ропия я m kin мала. Пусть все частицы-осцилляторы одного типа равномерно распределены в пределах некоторог о объема (к примеру , шара радиусом r ); каждому осциллятор у при этом отведен объем сильно в ытянутого прямоугольника длиной 2 r и сечением d я d я ( я - угол в горизонтальной п лоскости между заданным горизонтальным направлен ием и проекцией луча O,r на горизонтальную плоскость ; я - угол между лучом O,r и его проекцией н а горизонтальную плоскость ). Горизонтальной считается плоскость , перпендикулярная силовым л иниям g-поля ( я -плоскость ). Площадь dS я горизо нтального среза d я с п оверхности сферы во всем диапазоне значений я (0 я я я я 2 я ) являе тся функцией угла я . Площадь поверхности сферы S может быть найдена суммированием площадей всех срезов dS во всем диапазоне значений я , с учетом зависимости площади dS от я : . На каждый осциллятор , в зависимости от его ориентации относительно силовых л иний g-поля , сила dF гравитационной природы действует по разному . Для случая , когда силовые линии гравитационного поля перпендикулярны плоскости я , гравитационное влияние на осцил лятор может быть оцен ено величиной пр оекции мгновенной скорости осциллятора на пло скость я . Отсюда сила F 0 , действующая на всю совокупность осцилл яторов , сосредоточенных в объеме сферы : . Произведя интегрирование , находим F 0 ~ 2 я 2 r . (2) Чтобы определить , во сколько раз дейст вие гравитационного поля сильнее на совокупно сть горизонтально ориентированных осцил лятор ов , чем на ту же их совокупность , но равномерно ориентированную по всем трем пр остранственным направлениям (2), распределим всю пло щадь сферы S по плоскости , перпендикулярной плоскости я (при этом cos я = 1), и найдем гравитационную силу для этого слу чая : . (3) Из сопоставления (2) и (3) следует коэффициент , равный двум . Это означ ает , что го ризонтально ориентированная ( я = 0 я ) составляющая я m kin испытывает дво йное влияние гравитационного поля (имеет грав итационную массу , вдвое превышающую инертную ). Полученный результат вполне закономерен , если обратить внимание на возможность разл ожения составляющих движения фотона-осциллято ра по трем ортогональным пространственным нап равлениям x , y , z . Одно из них - я m яя ( X ) - совпадающее с вектором напряженности п оля , два других - я m я ( Y ) и я m я ( Z ) - перпендикулярны ему . Гравитационное поле трансфо р мирует в я m яя ( X ) как я m я ( Y ) , так и я m я ( Z ) ; действие поля на обе поперечные составляющие закономерно прив одит к двойному искривлению горизонтального у частка траектории фотона . Под действием гравитации фо тон меняет траекторию движения , но его эне ргия при этом не изменяется . Как изв естно , энергия фотона жестко связана с вел ичиной его полного импульса . Импульс фотона соответственно остается неизменным по величине , хотя меняется его ориентация . Соответственно проекция импульса фотона на первоначальное направл ение уменьшается . Таким образом , инертная масса фотона полностью определяется его кинетическ ой массой , а гравитационная масса фотона m я gr в поле тяжести является функцией ориентации движения фотона относительно вектора напряже нности g-поля : m я gr = 2 m я i n я sin яя , (4) где sin я является коэффициентом , определяющим проекцию скорости фотона на в ектор напряженности g-поля . Гравитационная масса фотона равна его инертной массе лишь п ри определенном значении угла я : я = 30 я . Выводы , которые сформулированы дл я фотона (исходя из принятого постулата о единообразии всех форм материи-массы на сам ом элементарном уровне ), не имеют видимых противопоказаний к их распространению на кине тическую составляющую массы тел с ненулевой массой покоя. Выражение для мгновенной в еличины силы гравитационной природы F g , действующей на тело с полной массой m ( m = m 0 + я m kin ), с учетом соотно шений (3) и (4), запишется так : F g = m 0 g + 2 я m kin g я sin яя , (5) где g - в еличина напряженности гравитационного поля . При этом величина ( m 0 + 2 я m kin ) соответствует поперечной гравитационной массе , а величина m 0 - продольной грави тационной массе тела. В соответствии с (5) при я , большем 30 я , на тело будет действо вать большая гравитационная сила , чем предпис ывается ПЭ (гравитационная масса оказыв ае тся больше инертной , приводя к большей кри визне траектории ); при я я 30 я соответственно меньшая грав итационная сила. Данный вывод может быть экспериментально проверен с участием быстрых частиц в гравитационном поле . Кривизна горизонтального у частка траек тории любой субсветовой части цы (ускоренного электрона , протона , нейтрона ), д ля которой выполняется условие я m я я m 0 , в поле тяжести предполагается почти вдвое большей , чем предсказывается теориями гравитации , безусловно поддерживающими с праведливость кл ассического ПЭ. Ключевые положения следующего за ОТО уровня проникновения в сущность гравитации вп олне могут быть такими : 1. В общем случае грави тационная масса (гравитационный заряд ) тела не равна его инертной массе . Гравитационной массой определяется вза имод ействие тела с g-полем , а инертной массой - способность транспортировать энергию в простр анстве. 2. Стационарное g-поле не способно изменить ни полную массу , ни п олную энергию свободно падающего тела . В гравитационном поле лишь перер аспределяются энерг етические составляющие по лной энергии тела , характеризующие его исходн ое состояние и меняется импульс тела. 3. Фотон есть первооснова вещества , обладающего инертными свойствами (постулат о единстве состава м атерии на уровне первомассы я 8 я ). 2.4. Континуу мальная кривизна и сохран ение импульса Почти девять десятков лет минуло с той поры , когда А . Эйнштейн поделился с мировым сообществом мыслью о том , что гравитация есть результат континуумальной крив изны я 1, с .227-236 я . Чуть позже оказалось , что идею метри ческой кривизны можно привлечь для объяснения более широкого круга явлений , чем это позволяла теория тяготения Ньютона . Среди этих явле ний особое место занимают наблюдаемое вращени е орбиты Меркурия , а также аномально больш ее искривление траектории света в гравитационном поле сильногравитирующего объекта (Солнца ) [1, с .439-447]. Вскоре проявились серьезные недостатки , п рисущие данной интерпретации гравитационного вза имодействия . Несколько поколений ученых упорно работали над разрешением возникающих проблем , но , решая одну , получали шлейф новых , не менее существенных . В конце концов в околонаучном мире было заключено неформально е соглашение отказаться от попыток “улучшения ” доминирующей теории гравитации , зафиксировав все её положения на уровне эйнштейновских интерпретаций конца 1915 - начала 1916 гг . Данные представления нашли активное отражение не только в специальной , но и в уче бной литературе ; впечатляет общий тираж издан ий , посвященных ОТО . Естественно , не все ис следователи поспешили последовать триумфу р а ционализма в столь извращенной ф орме . Продолжали высказываться новые идеи , раз рабатываться новые теории гравитации [2 - 10], среди которых есть и такие , которые категорически отрицают идеологию , основанную на метрическо й концепции гравитационных сил . Но п р и том вполне удовлетворительно выдерживаю т все известные гравитационные тесты я 4; 10 я. Отдельные исследователи (автор данной раб оты принадлежит к их числу ) считают источн иком многих проблем гравитационной физики при нятую в теории относительности формальну ю модель 4-мерного интервала ds , крайне нефизичную по содерж анию . Отказавшись от её использования , были определены масштабные соотношения отдельно для пространственного dl и временного dt интервалов я 7 я . Оказалось , что масштаб интервалов в равной степени подчинен величине полного гравитационного потенциала . Отмеченное обстоятел ьство указывает на инвариантность скорости я по отношению к полному гравитационному потенциалу , опреде ляемой непосредственно , поскольку я = dl/dt . В этом случае не находится никаких осно ваний к тому , чтобы говорить об анизотропи и метрических свойств пространственно-временного континуума , а траекторию движения материального тела экстраполировать по континуумальной метри ке. Но для наблюдателя другого типа (т.н . “фиксированного” наблюдат еля ), который за процессом движения тела наблюдает "со сторо ны ", условие инвариантности скорости уже выпол няться не будет , поскольку время прохождения телом участка пути измеряется по часам самого наблюдателя . Подходы к анализу влияния свойств про странств а на особенности движения тела , очевидно , в этих случаях радикальным образо м отличаются . В первом случае инвариантность скорости позволяет считать невозможной реакц ию тела на метрические особенности пространст ва , которая могла бы заставить свободно дв ижущ е еся тело "отрабатывать " неевклидо вость пространства (хотя бы с позиции набл юдателя , связанного с данным телом ). Во вто ром случае , когда наблюдаемая скорость уже не является инвариантом , таковые основания уже появляются . И в принципе могут быть сведены к м е трическим локальным особенностям пространства , на которые тело будет реагировать дополнительным искривлением св оей траектории. Подобная предсказательная двойственность , зав исящая от привязки наблюдателя , неудовлетворитель на уже сама по себе . Для выбора одн ой возможности (из , как минимум , двух ) данная ситуация должна быть рассмотрена на основе иных критериев . К примеру , не в озникает ли в том или ином случае про блем со строго сохраняющимися величинами (имп ульсом , энергией ). Допустив , что метрическая кри визна оказывается источником дополнительн ого искривления траектории тела и тем сам ым перераспределяет составляющие его импульса , мы обязаны указать объекты , за счет кот орых происходит компенсация отмеченного изменени я импульса . При таком рассмотрении ни одно из взаимодействующих тел уже не может быть отнесено к категории “пробных ” (в этом заключается принципиальное отличие следующего примера от ранее рассмотренных ). Пусть искривление траектории претерпел фо тон , пролетевший мимо Солнца . Часть искривлени я припишем непосредственному взаимодействию между собой континуумальных компонент Солнца и фотона , создающих локальную континуумальную неоднородность и являющуюся причиной гравита ционных сил я 11 я ; другую часть - метрическому фактору . Первый фактор искривления естеств енным образом согласует ся с законом сохранения импульса : сила , с которой Солнце действует на фотон (конкре тно - на его гравитационную массу ), в точнос ти равна силе , с которой гравитационная ма сса фотона действует на массу Солнца . В результате притяжения ф о тоном Солн це получает импульс , благодаря которому полны й импульс системы “фотон-Солнце” остается неи зменным . При том не играет роли , что ма ссы фотона и Солнца несоизмеримы по велич ине . Даже при столь огромной разнице мы обязаны строго следить за результат а ми взаимодействий и реагировать на лю бые несогласованности с законами сохранения , сколь малыми они бы не оказывались . Ибо за ними могут скрываться проблемы принципи ального свойства. Метрический же фактор кривизны с зако ном сохранения импульса согласовать н е удается . Ясно , что для достижения необходимо го соответствия мы должны допустить поворот импульс-вектора Солнца относительно исходно фиксированной системы наблюдателя , но источник предполагаемого явления не позволяет себя идентифицировать ни с одной из п о тенциально возможных причин (включая влия ние метрической особенности , создаваемой гравитац ионной массой фотона ). Проблема того же ро да возникает при попытке объяснить наблюдаему ю прецессию орбиты Меркурия кривизной околосо лнечного пространства я 11 я . Прост ранственная составляющая реального пространственно-временного континуума искривлена , являясь результатом неодинаковой структурной “ плотности” , отражающей пространственное распределение масс . При этом инвариантность скорости , о пределенная непосредственным н аблюдателем , оказывается следствием взаимной компенсации двух масштабных преобразований . Одно из котор ых происходит в отношении пространственных ха рактеристик , а другое - временных . Формальным об разом сказанное выражается соотношением , являющимся одной из возможн ых форм записи физически бесспорного выражени я dl = я dt . Метрические особенности пространственных и временного измерений идеально сопряжены в любой точке контин уума и не могут явиться фактором , влияющим на вид траекто рии тела . Кроме того , метрическая кривизна может быть учтена лишь через гравитационную массу фотона , определяющую его собственную "континуумальную компоненту ". А дважды учитывать влияние по сути одн о го и того же фактора , по видимому , некорректно. Таким образом , перераспределение импульса в системе гравитационно взаимодействующих тел может быть вызвано лишь взаимным силовым влиянием данны х материальных объектов на уровне их конт инуумальных компонент . Приведем результаты сопоставления расчетных данных , полученных на основании предлагаемог о подхода , с экспериментальными . На основе соотношения (4) может быть най ден угол искривления траектории фотона , прохо дящего вблизи поверхности Солнца . На значител ьно удаленном от Солнца участке траекто рии фотона (при этом я я 30 я ) гравитационная сила , действ ующая на фотон со стороны гравитирующего Солнца , оказывается меньшей , чем предсказывается теориями , учитывающими ПЭ . Но начинает возра стать по мере приближения , в предельном случае увеличиваясь до двойного значения . В общем случае , (6) при том , что для теорий , учитывающих ПЭ , в (6) следует подставить , а для нашего случая . Расхождение результатов определяется разницей интегрирования функций sin я и sin 2 я во всем диапазоне изменения я . С учетом симметричности траектории и малого отклонения я луча света от прямой линии в поле Солнца , имеем : (7) (8) Отношение углов я 2 яя 1 , определяемых (7) и (8), составляет я я 2 раз , или я 1.57. Учитывая , что величина я 1 соответствует искривлению светового луча на 0.85 я [1, с .442], несложно най ти результат , соответствующий я 2 - это 1.34 я . Полученный результат находится в очень хорошем согласии с данными наблюдений , полу ченными во время полного затмения Солнц а в 1919 году , когда условия для наблюдений оказались исключительно благоприятными я 10 я . Наблюдаемые углы отклонения света звезд , видимых вблизи края солнечно го диска , находились в пределах от 0.9 я до 1.8 я я 1, с . 663 я . ОТО , как известно , пр едск азывает значение я 1.7 я . Методика и результаты расчет вращения орбит Меркурия и других планет Солнечной системы , выполненные на основании уточненной формулировки “принципа Маха” без привлечения гипотезы “метрической кривизны” , приведены в я 11 я . 3. ЗАКЛЮЧИТЕЛЬНАЯ ЧАСТЬ Разрешение “исторического” конфликта с за конами сохранения , присущего доминирующим на данный момент гравитационным концепциям , дает новые возможности для альтернативных наработок и пересмотра существующих приложений. В качестве приме ра рассмотрим пре дставления о метагалактическом низкотемпературном фоне , получившем название “реликтового излучени я” . Обнаружение фонового излучения было призн ано весомым аргументом в пользу идеи Боль шого взрыва , а параметры излучения (концентрац ия фотоно в и значение температуры я 2.7 К ) использовались при построени ях теорий происхождения Вселенной , теорий Вел икого Объединения ; для исследования значений ряда глобальных параметров (средней плотности вещества во Вселенной , массы Вселенной , барион ного заряда В селенной и т . д .) я 12 я . Образовавшиеся за время Большого взрыва фотоны , как самые быстрые частицы , в п ервую очередь покидали область “протовещества” . Чем дальше они удалялись от этой облас ти , тем больше оказывалось отношение их ин ертной массы к гравитаци онной (по мере удаления уменьшается угол я (6)), н е оставляя никаких возможностей для возврата . Реликтовые фотоны образовали расширяющуюся фотонную сферу - границу Метагалактики , радиус которой на сегодняшний момент может быть оценён в 13 - 18 млрд . лет . П о этой причи не истинно реликтовое излучение принципиально недоступно для экспериментального исследования. Наблюдаемое трехградусное фоновое излучение , по всей видимости , является результатом процессов , происходящих в относительно недалеком прошлом и даже настоящем . Первичными источниками фона тогда уже были и прод олжают оставаться звезды . Излучаемые звездами высокоэнергетичные фотоны в результате взаимодей ствия с веществом рекомбинируют на множество низкоэнергетичных фотонов , совместным вкладом которых и с оздается наблюдаемый ф он. Значение фоновой температуры , таким образ ом , является отражением концентрации "темного " вещества Метагалактики (частиц межзвездной пыли , метеоров , планет , нейтронных звезд и пр .), с которым взаимодействует электромагнитное излу чен ие , по отношению к активному звездн ому веществу. Высокий мировоззренческий потенциал могут нести приложения , относящиеся к области физ ики вращающихся систем , для которых характере н непрерывный перенос импульса с одного н аправления на другое (от устойчивых звез дно-планетарных систем до вращающихся механически х устройств ). Строгой гироскопической теории , к оторая бы основывалась на фундаментальных физ ических принципах , еще нет я 13 я . Потому при решении широкого круга задач недостающие элементы приходится вводи ть искусственно , в виде предположе ний (о сохранении или несохранении углового момента в условиях меняющегося полного гра витационного потенциала ; о характере реакции маховика на переориентацию в условиях g-поля , и пр .). Возможность формулировки принципиаль н о значимых положений строгой теории заведомо находится за пределами классических представлени й и не видится простой задачей . Но её успешное решение приблизит нас к пониман ию природы важнейших фундаментальных понятий , и , не исключено , поможет расставить вну тренние приоритеты между законами сохране ния энергии , импульса и углового момента . СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ 1. Эйнштейн А . / / Собр . науч . тр . В 4 Т .- М .: Наука , 1965. Т .1. 2. Дикке Р. Гравитация и Вселенная . - М .: Мир , 1982. 3. Станюкович К.П ., Мельников В.М . Г равидинамика , поля и константы в теории гравитации . - М .: Э нергоатомиздат , 1983. 4. Логунов А.А ., Лоскутов Ю.М . Неоднозначность предсказаний ОТО и релятивистская теория гравитации . - М .: МГУ , 1986. 5. Тирринг В . Альтернативный подход к теории гравитации / / Гравитация . Т . 2. Вып . 2 (1996). С . 50. 6. Анисович К.В. Скалярно-тензорная теория гравитации .../ / Грав итация . Т . 3. Вып . 1 (1997). С .15. 7. Зайцев О.В. Гравитационная константа или меняющийся “гравитационный коэффициент”. Internet: http://rusnauka.n arod.ru/lib/autor/zaicev_o_v/1/ 8. Зайцев О.В. Физика : о малом и большом . - Ростов-на-Дону : Упрполиграфиздат , 1992. 9. Проблемы естествознания на рубеже стол етий я Гл . ред . Григорян С.С . - С.-Пб .: Политехника , 1999. 10. Уилл К.М. Теория и эксперимент в гравитацио нной физике . - М .: Энергоатомиздат , 1985. 11. Зайцев О.В . Принцип Маха и орбитальная прецессия планет я я Проблемы и сследования Вселенной . Вып . 21. - С.-Пб .: СПбГУ , 1999. С . 308 - 320. Internet: http://www.sciteclibrary.com/rus/catalog/pages/2 295.html 12. Davies P. God and New Physics. - N.Y.: Simon & Schuster, 1982. 13. Тарг С.М. Краткий курс теоретической механики . - М .: Высшая школа , 1995. С . 334. Контактная информация : 344092, г . Ростов-на-Дону , а / я 3097. Зайцеву Олегу Викторовичу E-m ail : zzcw@mail.ru Тел : (8632) 95-60-31
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
На борьбу с коррупцией в России нужно выделять не деньги, а патроны.
Как это делается в Китае...
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru