Реферат: Анализ эквивалентной цепи взрыво-магнитного генератора частоты - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Анализ эквивалентной цепи взрыво-магнитного генератора частоты

Банк рефератов / Технологии

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Архив Zip, 87 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

АНАЛИЗ ЭКВИВАЛЕНТНОЙ ЦЕПИ ВЗРЫВО-МАГНИТНОГО ГЕНЕРАТОРА ЧАСТОТЫ. Ону чин В.В. ?Сириус¦ , Москва E - mail : a 33 am @ dol . ru Взрывомагнитный генератор частоты (ВМГЧ ) с остоит из спирального магнетокумулятивного генер ат ора , гальванически связанного с конденс атором небольшой ёмкости . Для описания функци онирования этого прибора используют концепцию эквивалентной схемы (ЭС ). При этом , эмпиричес ки подбирая параметры эквивалентной схемы ВМГ Ч , можно вычислить ток в катушке ВМ Г Ч и получить хорошее согласовани е с экспериментальными данными для тока , п олученными от пояса Роговского , что позволяет заключить , что концепция ЭС достаточно ве рно описывает поведение электрического тока в приборе . Однако , концепция ЭС не позволяе т описа т ь механизм высокочастотного излучения , генерируемого ВМГЧ . В данной с татье анализируются как эквивалентная схема п рибора , так и возможные механизмы высокочасто тного излучения . Результаты анализа сравниваются с экспериментальными данными , полученными в тес т ах , проведеным в июне 1997 и августе 1998 гг. ВВЕДЕНИ Е Магнетокумулятивные генераторы были раз работаны много лет назад , однако , только н ебольшое количество модификаций этих устройств , в том числе и ВМГЧ , способны генерирова ть высокочастотное радиоизлучение [1] (внешний вид прибора дан на рис . 1 . Это тем более кажется странным , поскольку в конструкцию стандартных моагнетокумулятивных генераторов добав лен единственный новый элемент , а именно , конденсатор . Но именно благодаря наличию конд енсатора электродина м ическая система ВМГЧ приобретает ряд новых свойств , одно и з которых v высокочастотное излучение в полосе от 1 до 150 ГГц (результаты тестов изложены в [2, 3], хотя в работе [3] утверждается , что из меренный уровень излучения значительно ниже , чем тот , о ко т ором сообщают со здатели прибора ). Рис . 1 (25 KB) Однако , перед любыми дискуссиям и об уровне высокочастотного излучения от ВМГЧ желательно определить физический механизм такого излуче ния , особенно гармоник выше 10 МГц . После сер ии экспериментов из результатов измерений ток а от пояса Роговского можно считать устан овленным тот факт , что осцилляции тока в цепи ВМГЧ не превышают 10 МГц , в то время как характерные частоты (вернее , близкий к непрерывному спектр частот ) ра диоизлучения находятся в полосе от 10 до 150 Г Гц . Как раз наличие таких высоких частот радиоизлучения и является основной з агадкой работы ВМГЧ. Рис . 2. (12 KB) Впервые устройств о и работа ВМГЧ была описана в статье Прищепенко и Щелкачёва [4]. Авторы также пре дставили теоретическую модель функциониров ан ия ВМГЧ , основанную на работе эквивалентной схемы . Однако модель ЭС не объясняет не которых экспериментальных данных , а именно , на личия ВЧ излучения и формы ?в виде рыб ы¦ тока в катушке прибора (рис . 2 ). Несмотря на это , более аккуратный анализ эквивале н тной схемы пробора позволяет , по крайней мере , описать возбуждаемый ?в вид е рыбы¦ ток в катушке. Модель ЭС не способна объяснить , почему ВМГЧ и злучает гармоники выше чем 10 МГц . Между тем , данные спектрометров , разработанных в ФТБ ?Сириус¦ , свидетельствую т о том , что большая часть энергии радиоизлучения находится в полосе частот от 10 до 150 ГГц . В этой статье мы не обсуждаем причины такого частотного распределения энергии , однако , отмеч аем возможные подходы к объяснению этого загадочного , с точки зрения р адиофиз ики , факта. ОБОСНОВАНИЕ ЭКВИВАЛЕНТНОЙ СХЕМЫ ДЛЯ ВМГЧ. Конструкция ВМГЧ достаточно проста ( рис . 3 ). Прибор состоит из так называемого л айнера v алюминиевой трубы (диаметром 40 v 50 мм ), рас ширяющейся по диаметру под действием взрыва , катушки медного провода (диаметром 1 мм ), намотанной на лайнер и изолированной от лайнера слоем лака , и конденсатора (ёмкос ти 0.1 - 1 мкФ ) гальванически соединённого одним ко нтактом с лайнером и другим v с катушкой. Рис .3. (9 KB) Процесс функционирования ВМГЧ осуществляется следующим образом : при детонации взрывчатого вещества внутри лайнера электрическим импульсом одновре менно на катушку разряжается внешний конденса тор большой ёмкости (?запиты вающий¦ катушк у ). Таким образом , между катушкой и лайнеро м появляется магнитное поле , порождаемое токо м в катушке . При расширении лайнера взрыво м это магнитное поле сжимается , усиливая т ок в катушке , как это происходит в обы чных магнетокумулятивных генера т орах . Однако , в момент контакта края лайнера и крайнего витка катушки (слой изолятора пр и этом механически разрушается краем лайнера ) происходит замыкание цепи : ? катушка - конденсатор - лайнер - катушка ¦ . Теперь , в отличие от обычных магнетокумулятивных ге нераторов , электрическая цепь ВМГЧ содерж ит конденсатор , благодаря которому в цепи происходят колебания тока . Более точно , в цепи имеются два тока , первый , то есть I i , циркулирующий вокруг лайнера и параллельный току в катушке , и втор ой , то есть I , текущий вдоль лайнера , затем через конденсатор , в катушке . Но т ак как площадь проводящего слоя лайнера в срезе по диаметру много меньше площади боковой поверхности лайнера , то плотность т ока I б удет много больше плотности тока I i и поэтому ток I i и все связанн ые с ним эффекты можно исключить из рассмотрения. Теперь мы способны сформировать эквивален тную схему для ВМГЧ . В этой статье мы не рассматриваем координатную зависимость эл ектрических параметров прибора , поэтому мы бу дем описывать катушку одним параметром , т о есть её индустивностью L , зависящей , однако , от времени . Полное сопротивление цепи мы обозначим к ак R ( t ) и ёмкость конденсатора ка к С , которая не зависит от времени . Кром е того , в схемы необходимо ввести элемент , отвечающий за усиление тока в приборе . Ка к правило , при рассмотрении магнитоку мулятивных генераторов процесс усиления тока достаточно описать заданием нужной временной зависимости полной индуктивности прибора [5]. Однако , такое слишком упрощённое описание процесса усиления тока неприменимо для В М ГЧ , хотя бы потому , что ток и , с ледовательно , магнитное поле внутри катушки о сциллируют с довольно высокой частотой 10 МГц . Задание временной зависимости индуктивности , о беспечивающей столь быстрые осцилляции тока , возможно , однако , такое задание индуктив н ости будет носить слишком искусственный характер и в результате некоторые эффект ы , вызванные сжатием магнитного поля , будет невозможно описать . Поэтому мы введём в схему некоторый генератор напряжения G (поскольку и зменение магнитного потока порождает э.д. с ., а ток есть вторичный эффект ). Тогда э квивалентная схема опишется следующей диаграммой : |---- L ---- C ---- R ---| | | |------ G ------------| Уравнение Кирхгофа для ЭС может быть записано как : ; (1) где Ф есть полный магнитный поток , заключённый между лайнером и катушкой (в электродинамике магнитный поток определяется к ак число силовых линий магнитного поля , пересекающих некоторый замкнутый контур , поэ тому величина Ф соответствует сумме всех магнитных потоков для каждого витка катушки , участвующих в процессе сжатия ), L C ( t ) есть самоиндукция катушки и I C есть то к в катушке. Теперь мы должны ввести связь м ежду магнитным потоком и током в катушке . Следует учесть , что в приборе магнитный поток создаётся двумя токами , током в катушке I C и током в лайнере I L . Это вызвано определённым эффектом потери ?диффузионного сопротивления¦ кат ушки . Рассмотрим этот эффект более подро бно. Известно , что при пересечении магнитным потоком витков катушки , в последних , в с оответствии с уравнением Максвелла , создаётся электрическое поле : Это электрическое поле создаёт дополнител ьный ток d I , препятствующий проникновению магнитного поля сквозь материал провода катушки . Для обычных магнетокумулятивных генераторов пересече ние магнитного потока сквозь внешнюю катушку всегда приводит к возрастанию тока в п оследней . Однако , в цепи ВМГЧ имеется конд енсатор , который при зарядке его током кат ушки , создаёт собственное электрическое поле в проводе катушки . Тогда при определённом з н ачении напряжения в проводе пер есечение материала провода магнитным потоком уже не будет порождать дополнительный ток d I , поскольку с оздаваемое , согласно закону Фарадея , электрическое поле будет скомпенсировано электрическим пол ем конденсатора . А так как нет прира щения тока в проводе , то не будет и экранировки проникающего в провод магнитного потока . Другими словами , глубина диффузии ма гнитного поля становится бесконечной и магнит ный поток ?вытекает¦ из области между кату шкой и лайнером , при этом тем скор е е , чем больше напряжение на конденсат оре. Несмотря на то , что ток I C в катушке равен нулю в определённые мо менты времени , ток I L в лайнере (кот орый совпадает с I i ) описывается урав нением вида и очевидно , что нули I L не совпадают с нулями I C . Но лайнер может быть приближённо описан как соленоид , для которого если ?внешняя сила¦ , то есть поле внеш не й катушки исчезает , ток стремится ра спределиться так , что магнитное поле , создавае мое током I L , концентрируется только в нутри соленоида . Поэтому ток I L будет перераспределяться с внешней поверхности лайне ра на внутреннюю и поэтому оно будет исключено из да льнейшего процесса сжатия потока. Следует сказать что строго описать пр оцесс перераспределения тока I L достаточно затруднительно , такое строгое описание нам и не требуется (оно не даст нам как ой-то значимой информации ), поэтому мы использу ем для описания э того процесса следую щую аппроксимацию : I L ( t ) = a I C ( t - t ) то есть поведение тока на лайнере повторяет с некоторой временной задержкой повоедение тока в катушке (здесь a < 1 и величина п араметра t определяется временем проникновения тока I L с внешней повер хности лайнера на внутреннюю ). Тогда магнитный п оток в области между катушкой и лайнером может быть описано как : ; (2) где параметр c зависит только от геометр ических размеров лайнера и катушки , и от скорости детонации V таким образом , что магнитн ый поток должен быть равен нулю в кон це процесса работы ВМГЧ . Это отражает тот факт , что большая часть потерь магн итного потока обусловлена краевыми эффектами : когда лайнер входит в контакт с витками катушки , часть магнитного потока , ?зажатая¦ между соседними витками , ?выключается¦ из да льнейшего процесса компрессии потока . Например , мы можем принять для c зависимость , впервые введённую Павловским и Людаевым [6]: где R радиус витков катушки , h ( x ) ша г витков , r ( x , t ) координатна я зависимость поверхности лайнера в момент t и l ?рабочая длина¦ катушки . Ве личина r ( x , t ) вычисляется как r ( x , t ) = max [ R v ( x v Vt ) tg ( a ) ; r 0 ] где V есть скорость детонации , a угол расширения конуса лайнера и r 0 начальный ради ус лайнера. Сделаем следующую аппроксимацию принимая во внимание то , что точные вычисления сжа тия ма гнитного потока в форме (2) могут давать ?бие ние¦ (или удвоение - из-за малой временной з адержки t ) частоты , что может приводить к смазыванию чёткой картины осцилляций тока Роговского . Тогда после простых вычислений мы получаем следующее уравнение : ; (3) где мы учли , что L = L C + c , и опустили м алый член d 2 c / dt 2 . Коэффициент при второй про изводной не имеет нулей , поэтому согласно теореме Пикара [7] уравнение , как линейное дифференциально е уравнение не имеет особенностей . Следовател ьно , уравнение (3) подобно уравнению Шрёдингера для волновой функции в квантовой механике и мы вправе распрост р анить мет оды квантовой механики для анализа этого уравнения . Из экспериментальных данных по изм ерению тока с помощью пояса Роговского из вестно , что ток в катушке имеет много осцилляций , поэтому решение для I C должно иметь много (более 50) нулей на рас сматр иваемом интервале действительной оси переменной t . Известно , что чем больше нулей имее т волновая функция , тем лучше она описывае тся ВКБ приближением . Соответственно , это же утверждение верно и для ур-ния (3), и ВКБ решение для I C есть : I C = I env * I oscill где I env огибающая тока и I oscill безразмерный осциллирующий чл ен . Оба члена выражаются как : ; (4) ; (5) где ; (6) Очевидно , что огибающая тока не зависи т от ёмкости конденсатора , а только от двух параметров прибора , R и L . Так что мы можем срав нить зависимость (4) с экспериментальны ми да нными , то есть огибающей на осциллограмме тока Роговского . Чтобы получить форму тока ?в виде рыбы¦ , мы должны предположить , чт о индуктивность , а именно , параметр c спадает оче нь быстро на временах T << t operation и затем выходит на постоянную , пока эк споненц иальный член не обрезает полный ток . Форму ла (4) очень проста и поэтому удобна для анализа экспериментальных данных. Относительно члена (5) (а также (6)) можно с казать , что несмотря на то , что частота есть функция времени , эта функция вполне аналити чная и не содержит сингулярност ей типа ?меандров¦ . Эффект появления меандров на диаграмме тока Роговского может быть объяснён удвоением частоты (эффект , вызываемы й перераспределинием тока в лайнере ), но д аже удвоение частоты недостаточно для объясне ния по я вления гегагерцовых гармоник в излучаемом сигнале. Полезно также отметить один существенный недостаток модели ЭС . Для этого мы пр оанализируем простейшую электрическую цепь , содер жащую лишь конденсатор и катушку (катушка имеет идеальную проводимость ). Решен ие для тока в этой цепи есть : с Очевидно , что ток не имеет координатно й зависимости , например , по х ко ординате , где х длина провода катушки . Пос леднее следует из принципа непрерывности ток а . Однако , при такой нагрузке антенны (в данном случае антенной является катушк а ) излучение будет узкополосным , и узко - на правленным , и эффективность его будет низка , поскольку волновая длина нагружающего тока много больше геометрических размеров отдельно г о витка катушки . Аналогично и для ВМГЧ , спектр ЭМ излучения , рассчитанного из выражения для тока без учёта коор динатной зависимости , должен быть достаточно узким (ни наличие генератора тока , ни учёт сопротивления не меняет принципиально тип колебаний тока v несущая частота остаётся близкой к монохроматической ). СРАВНЕНИЕ С ЭКСПЕРИМЕНТАЛНЫМИ ДАННЫМИ. Несмотря на то , что ни рассмотренная выше теоретическая модель , ни результаты других рассмотрений ВМГЧ [1, 3, 4] не объясняют меха низма излучения высоких частот , возможно , что существует некоторый неизвестный фактор , обеспечивающий излучение , зарегистрированное во время тестов . Поэтому здесь мы кратко о пишем имеющиеся экспериментальные данные На тесте , проведённом на полигоне Высо когорного геофизического Институт а в г . Нальчике в 1997 г . были испытаны 4 образца В МГЧ и в 1998 г . v 10 образцов ВМГЧ . На эти испытания ФБТ ?Сириус¦ поставил одноканальные спектрометры (измеряющие энергию ЭМ импульса в полосе частот 0.5 ГГц и центральными частотами полосы пропускания от 1 до 150 ГГц ). Результаты измерений представ лены в таблицах 1 и 2: 2.3 GHz 11.4 GHz 37.5 GHz 150 GHz Shot # 1 2.5 20 2.5 20 Shot # 2 0.5 10 0.5 0 Shot # 3 0.5 11.2 0.2 10 Таблица 1. Плотность энерг ии D ( E ) [в пикоДж / c м 2 ], измеренная однок анальными спе ктрометрами ФБТ ?Сириус¦ . В верхней строке указаны центральные частоты полос пропускания входных фильтров антенн . Тест 1997 года , радиоизлучение от ВМГЧ . Расстояние между ВМГЧ и датчиками 30 м. 2.3 GHz 11.4 GHz 37.5 GHz 150 GHz Shot # 3 1.0 4.4 - > 25 Shot # 4 0.5 5.3 0.5 10.8 Shot # 5 0.5 - 0.2 2.5 Shot # 6 0.4 29.4 0.2 2.0 Shot # 7 - - 2.5 Shot # 8 0.3 - - > 25 Shot # 11 0.35 17.5 - > 25 Shot # 12 0.8 4.7 0.3 - Таблица 2. Плотность энергии D(E) [в пикоДж /cм 2 ], Тест 1998 года , рад иоизлучение о т ВМГЧ . Расстояние между ВМГЧ и датчиками 60 м. Как у же было отмечено , из анализа уравнения Кир хгофа для ЭС следует , что даже несмотря на возможный эффект удвоения частоты тока в катушке , этот ток не может содержат ь высших гармоник , соответствующих гегагер цовым осцилляциям . Поэтому и излучение , вычисляемое как производная от тока , не может содержать таких гармоник . По мнению большинства авторов , анализировавших работу ВМГ Ч , гегагерцовые гармоники в ЭМ поле могли бы быть вызваны неким электрическим проб оем м ежду катушкой и лайнером и ли между соседними витками катушки . Предполаг ается , что пробой возможен благодаря высокому напряжению , создаваемому конденсатором . Но да же простое вычисление напряжения между двумя соседними витками катушки , или между лайн ером и к райним витком катушки (д ля которого слой изолятора наиболее разрушен ) показывает , что значение этого напряжения много ниже порогового напряжения пробоя. Однако тут было бы интересно проанали зировать некоторые экспериментальные данные , кото рые никогда прежд е не анализировались , но которые могли бы быть ключом к объяснению возможного появления электрического п робоя и соответственно , высокочастотного ЭМ и злучения. В тесте 1997 года кроме одноканальных спе ктрометров , регистрирующих сигнал в полосе ча стот выше 1 0 ГГц (кроме одного , настроенн ого на частоту 2.3 ГГц ), использовались трёхканал ьные спектрометы , регистрирующие сигнал при з начении частоты 1.4, 2.8, 5.6 и 9.4 ГГц , и измеряющие н е только полную энергию в ЭМ импульсе , но и пиковую мощность , а также и чи сл о осцилляций мощности в одном импульсе (?посылке¦ ). Поскольку полный импульс , излучаемый ВМГЧ , имеет очень сложную временну ю зависимость , современной измерительной базой удаётся измерить лишь некоторые параметры импульса . В частности , была поставлена задач а измерения количества осцилляций м ощности в сигнале . При испытаниях различных источников было обнаружено , что в сигналах от двух источников , от ВМГЧ и другого , имеющего сходную конструкцию , количество осц илляций мощности более чем 50 (для большого количес т ва испытаний часть данных имела значение 99, но так как шкала спект рометров была ограничена значением 99, то точное значение количества осцилляций мощности неиз вестно ; можно лишь сказать , что это значен ие превосходит 99). Следует отметить , что такие данны е по количеству осцилляций м ощности в сигнале противоречили существующим концепциям функционирования ВМГЧ , поэтому эти данные не были опубликованы и содержатся лишь в тестовых отчётах (они были интерпре тированы как результаты сбоев в работе сп ектрометров п о сле воздействия на них сигнала от источника ; однако , необходимо указать , что уровни мощности и энергии в сигналах от ВМГЧ были ниже , чем соот ветствующие уровни от других источников , поэт ому предположения о сбоях в работе спектр ометров некорректны ). Однако, такое количество осцилляций мощности в сигнале может быть объяснено Э М излучением от электрического пробоя , возник ающим между поверхностью лайнера и ближайшим к поверхности неразрушенным витком катушки (но ещё не имеющим прямого гальваническог о контакта в лайнером , хотя этот виток соединён гальванически с лайнером че рез соседние витки ). Электрич ески пробой , если он есть , должен быть вызван каким-то электрическим полем , и здесь мы укажем возможную причину возникновения такого поля , которая не зависит напрям ую от напряжения на конденсаторе . Впервые это было высказано Лоренцем в его парадок се теории Эйншетейна . Лоренц показал , что ток в прямом бесконечно длинном проводе в ызывает электрическое поле , направленное перпенди кулярно проводу , и это нарушает принцип э квивалентности систем отсчёта . В данной статье мы не будем анализировать э тот парадокс , однако , укажем , что были пров едены эксперименты по обнаружению такого тока (хороший обзор и экспериментальные данные содержатся в работе [8], недавние результаты п о эт о му вопросу даны в [9]). Причи на появления такого электрического поля доста точно прозрачна : эффект вызван разностью межд у кулоновским полем неподвижных ионов и п олем Льенарда v Вихерта движущихся электронов проводимости . Однако , для корректной эксперимента л ьной проверки эффекта требуется выполнение следующих условий : · поддержание в течение достаточно до лгого времени (достаточного для измерений ) ква зистационарного тока в цепи ; · электронейтральнос ть и замкнутость цепи , то есть цепь не должна быть подсоедине на к внешнему источнику питания . В противном случае , за ряды от источника могут пройти в цепь и нарушить распределение электронной плотности , создаваемой квазистационарным током [9]. Поэтому опыты по проверке эффекта возможны лишь для кол ец со сверхпроводя щим током , а для таких объектов возможный эффект очень мал . В то же время оба условия выполняютс я в ВМГЧ . Поэтому появление Лоренцева элек трического поля и , соответственно , пробой возм ожны в этой системе , особенно , когда изоли рующий слой проводов катушки н аходи тся в предразрушаемом состоянии и ток в катушке проходит точку экстремума. Тут может быть задан вопрос : почему такой механизм излучения не реализуется в обычных магнетокумулятивных генераторах (МКГ )? Известно , что в многосекционных МКГ ток м ожет дости гать значений до 0.5 МА и представляется , что в таких МКГ условия дл я возникновения пробоя лучше . Однако , отметим , что в обычных МКГ ток нарастает дост аточно медленно в сравнении с ВМГЧ , при этом нарастание тока монотонное . Поэтому ес ли такой пробой проис х одит , то он единичный и на фоне пробоев в МК Г (известно , что от некоторых МКГ наблюдае тся слабое рентгеновсое излучение , которое та кже может быть вызвано ускорением электронов мощным электрическим полем ) не заметен . В то же время , условия для пробоя в ВМГ Ч могут создаваться столько ра з , сколько раз ток в катушке прибора п роходит точки максимумов и минимумов , то е сть не менее 100 раз . Далее , при вычислении разности кулоновских и льенард-вихертовых полей обычно рассматриваются равномерно движущиеся (на фоне и онов ) электроны . Однако , в ВМГЧ электроны колеблются с частотой порядка 10 МГц , то есть ускоряются . Следует ожидать , что член с ускорением вносит о пределённый вклад в разность кулоновских и льенард-вихертовых полей и условия для проб оя в ВМГЧ более благо п риятны , чем для МКГ , в которых ток квазистационарн ый. Укажем , что описанный выше механизм пр обоя может рассматриваться лишь как гипотеза , и необходима экспериментальныя проверка это й идеи . ЗАКЛЮЧЕ НИЕ Поскольк у из вычислений , основанных на модели ЭС , следу ет , что наивысшая частота тока нагрузки для катушки как антенны , не может быть выше 10 МГц , (то есть частота радиоизлучения не может существенно превосходить эту величину , и в то же самое вре мя частота зарегистрированного в тестовых исп ытаниях радиоизлуче н ия лежит в по лосе от 10 до 150 ГГц ) то мы вынуждены закл ючить , что модель ЭС не способна объяснить функционирование прибора . Тут необходимо отм етить , что развитая выше модель ЭС имеет следующие недостатки : 1. При переходе от описания реального прибора к ЭС мы внесли упрощения в описание процесса сжатия магнитного поля . Эффекты , утерянные в ходе такого упрощен ия , могут быть существенны . 2. Для частот выше 100 МГц катушка уже не может быть предс тавлена как идеальный соленоид . Более строгое описание требует р ассмотрения катушки (как основного узла прибора ) как системы с распределёнными параметрами . Однако , по мне нию автора , модель ЭС , даже с учётом дв ух вышеуказнных пунктов , не способна будет объяснить наличия излучения в полосе от 10 до 150 ГГц , и для коррек тного объясне ния требуется какой-то принципиально иной под ход. Несмотря на то , что модель ЭС не способна описать наличие гегагерцового излучен ия , генерируемого ВМГЧ , эта модель позволяет описать два новых эффекта , которые , по м нению автора , ранее не были о писаны в научной литературе : 1. эффект проникновения магнитного поля сквозь катушку . Для частоты магнитного поля внутри катушки порядка 10 МГц и для ге ометрических размеров катушки медного провода глубина скин-слоя должна быть не более 0.1 мм , в то время , как толщина слоя металла в катушке в 10 раз больше . То есть , процесс проникновения магнитного поля ч ерез катушку не может быть опи с ан в рамках концепции скин-слоя . 2. Эта система эле ктрически нейтральна , изолирована от внешних источников тока и в то же вр емя в ней поддерживается квазистационарный (по сравнению с эффектами распространения ЭМ поле й ) ток . Таким образом , в этой системе р еализуются на макроскопическом уровне условия для проверки предположения Лоренца о сущес твовании электрического поля , наруша ю щего эквивалентность систем отсчёта в специал ьной теории относительности . ЛИТЕРАТУРА : 1. Prishchepenko A.B., V.K.. Kiseljov, and L.S. Kudimov., Radio Frequency Weapon at the Future BattleField, Proceedings of the EUROEM Conference , Bordeaux, France, June 1994., 2. L. Altgilbers et al., Compact explosive driven sources of microwaves: test results, Proceedings of the Megagauss VIII Conference , Talahassee, USA, October, 1998 3. V.A.Soshenko and V.C.Ivanov, Investigation of the Parameters of Explosive Driven Magnetic Generators of Frequency, Proceedings of EUROEM Conference , Jerusalem, Izrael, August 1998. 4. Прищепенко А.Б ., Щелкачёв М.В . Диссипативные и диффузионные пот ери в сп иральном взрывомагнитном генерато ре . Электричество , ¦ 9, стр . 31-36, 1993. 5. Кнопфель , Сверхсильные магнитные поля , М . ?Мир¦ , 1968. Гл . 4. 6. Павловский А.И ., Людаев Р.З . и др ., Многосекционный генератор МК- 2 , Материалы конференции Мегагаусс III , М . ?Н аука¦ , 1984, стр . 312-320. 7. Джеффри Г ., Свир лс Б . Методы математической ф изики , М . ?Мир¦ , 1970. Гл 16. 8. W.F. Edwards, C.S. Kenyon, and D.K. Lemon, Continuing investigation into possible electric fields arising from steady conduction currents, Physica l Review D , Vol. 14, No. 4, pp. 922-938, 1976. 9. L. Baroni, E. Montanari, and A.D. Pesci , Some remarks on the question of charge densities in stationary current-carrying conductors Nuovo Cimento B 109 , p. 1275, 1994.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
— Берете ли вы...
— Беру!
— Да всем ясно, что берешь! Замуж, спрашиваю, берешь мужика или нет?
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru