Реферат: Уравнения и характеристики распространения волн реального электромагнитного поля - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Уравнения и характеристики распространения волн реального электромагнитного поля

Банк рефератов / Физика

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Архив Zip, 181 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

2 УРАВНЕНИЯ И ХАРАКТЕРИСТИКИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ВОЛН РЕАЛЬНОГО ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ В.В. Сидоренков МГТУ им. Н.Э. Баумана Обсуждаются уравнения, структура и параметры реального электрома г нитного поля состоящего из функционально связанных между собой четырех полевых векторных компонент: электрической и магнитной напряженн о стей, электрического и магнитного векторного потенциала, перемещающихся в пр о странстве совместно посредством единого волнового пр о цесса. С чита е т ся , что все известные явления электромагнетизма обусловлены существованием и взаимодействием с материальными средами электромагни т ного (ЭМ) поля, имеющего дв е векторные компоненты электрической и ма г нитной напряженност и . При этом с войства этого поля физически полно и математически исчерпывающе описываются системой взаимосвязанных эле к тродинамических уравнений, первоначальная форма и структура которых была сформулирована Максвеллом [1]. К сожалению, Ма к свелл ушел из жизни рано ( в 48 лет), и свои гениальные уравнения он так и не успел пр и вести в единую логическую систему. Поэтому при жизни его электродинамич е ская теория ЭМ поля не нашла должного признания в научной среде, более т о го, у большинства к оллег отношение к ней было весьма оппозиционным , вплоть до полного н е приятия: она считалась непонятной, математически нестрогой и логически необоснованной. Как отголоски прошлого и сегодня мо ж но услышать разговоры о некоем примитивном «механическом» методе построения Максвеллом своих уравнений, хотя в явном виде в его главной работе [1] этого нет. Б ез преувел и чения можно сказать, что для физика, инженера и преподавателя «Трактат об электричестве и магнетизме» Максвелла является бесценным информацио н ным и методическим пособием, библией электромагнетизма, а для пытливого студента еще и физическими основами математического ан а лиза. Впоследствии, после триумфа теории Максвелла - открытия ЭМ волн (Герц, 1888 г.), первоначальная структура максвелловских уравнени й был а м о д ернизи рован а Герцем , Хевисайдом и Эйнштейном , где новации заключались по существу лишь в уменьшени и числа основных исходных уравнений. Но е с ли говорить о положительном эффекте такой модификации, то их неоценимая з а слуга состояла в методической и математическо й проработке этой теории. Предложенные « а льтернативные » уравнения стали концептуально об о зримы , логически более последовательны, имели удобный векторный вид и в опред е ленной мере законченную форму , а в результате теория Максвелла приняла прозрачный в восприятии и современный при ее использов а нии вид. В современном окончательном виде именно эту модернизированную систему уравн е ний: ( a ) , ( b ) , (1) ( c ) , ( d ) после ряда промежуточных названий и стали называть уравнениями Ма к свелла классической электродинамики [2] . Здесь – постоянная времени релаксации электрического заряда в среде за счет ее электропроводн о сти. Но в своем развитии научн ая мысл ь динамична , и вскоре наст упи ло время возникновения, становления и бурного развития теории микромира, а пот о му основн ой научный интерес физик ов был перенесен в эту новую, модную о б ласть и зучения загадок Природы. В итоге после работ Максвелла развитием классической электродинамики физики по существу не занимались, но она п е решла в руки инженеров, задача кото рых принципиально иная. Ведь психол о гически по образованию профессиональные интересы инженера не направлены на развитие физической науки, его цель – внедрение достижений этой науки в новых конкретных устройствах и разработка различных ее технических прим е нений. По этой причине , несмотря на грандиозный технический прогресс, уже многие десятилетия классическ ая электродинамик а и родственны е ей наук и н а ходятся в концептуальном засто е . Как бы тому иллюстраци ей сегодня повсем е стно с помпой категорически утверждается , что данная область физического знания наиболее полно разработана во всех ее аспектах и ее современный уровень является вершиной человеческ о го гения. В этой связи попытаемся критически, но по возможности конструкти в но проанализировать базовые основы классической электродинамики, котор ы ми, по словам Герца, являются именно уравнения Максвелла. Как видим, э ти ура в нения рассматривают области пространства, где присутствует ЭМ поле, структурно реализуемое, согласно уравнениям (1а) и (1c), посредством д и намически связанных между собой двух векторных взаимно ортогональных полевых ко м понент: электрической и магнитной напряженности. Следующее уравн е ние (1b) описывает результат явления электрической поляризации в виде о т клика материальной среды на наличие в данной точке стороннего электрич е ского заряда ( – объемная плотность стороннего заряда) либо на возде й ствие на среду внешнего электрического поля ( ). Соответственно, уравнение (1d) характеризует магнитн ую п о ляризаци ю . Важнейшим фундаментальным следствием уравнений Максвелла служит тот факт, что компоненты ЭМ поля и распространяются в пр о странстве в виде электродинамических волн. Например, из (1а) и (1c) получим волновое уравнение для поля электрической напряже н ности : . Аналогично можно получить волновое уравнение для магнитной напряженн о сти . Видно, что скорость распространения этих волн определяется только электрическими и магнитными параметрами пространства среды : , и , в частности, в отсутс т вие поглощения ( ) скорость . С целью ответа на вопрос, какие это волны, и что они переносят, обр а тимся к закону сохранения энергии , аналитическ ая формулировк а которого непосредственно следует из уравнений Максвелла (1) в виде так называемой теоремы Пойнти н га: . (2) Согласно (2), поступающий извне поток ЭМ энергии, определяемый ве к тором Пойнтинга , идет на компенсацию в данной точке среды джоулевых (тепловых) потерь в процессе электропроводности и на изменение электрич е ской и магнитной энергий, либо наоборот, указанные процессы вызывают и з лучение наружу потока ЭМ энергии. При этом реализующий энергетику данного пр о цесса вектор Пойнтинга плотности потока ЭМ энергии , связанный с ве к тором объемной плотности ЭМ импульса , отличен от н у ля только там, где одновременно присутствуют электрическая и магнитная компоненты ЭМ поля, векторы и которых неколл и неарны. Обсудим характеристики распространения ЭМ поля в виде плоской линейно поляризованной волны в однородной изотропной материал ь ной среде. С точки зрения большей общности при анализе характеристик распр о странения указанного поля обычно значительно удобней использовать не волновые ура в нения, а напрямую – сами уравнения системы (1), являющиеся по сути дела первичными уравнениями ЭМ волны. Для это го рассмотрим па кет указанной волны , распространяющийся вдоль оси x с компонентами и , которые представим комплексными спектральными инт е гралами: и , где и – комплексные а м плитуды. Подставляя их в уравнения Максвелла (1 a ) и (1 c ), приходим к соо т ношениям и . В итоге получаем для уравнений системы (1) выраж е ние: . В конкретном случае среды идеального диэлектрика ( ) с учетом формулы из следует обычное дисперсионное соотношение [2 ], опис ы вающее однородные плоские волны ЭМ поля. При этом связь комплексных амплитуд в волновых решениях системы уравнений (1) представится в виде , а сами решения описывают волну, полевые компоненты и которой синфазно ( ) распространяются в простра н стве. Поскольку суть электромагнетизма – это взаимодействие ЭМ поля с материальной средой, то его анализ обычно сводится к стремлению описать энергетику ЭМ явлений. Обратимся и мы к соотношению энергетического баланса (2) , котор ое для среды идеального диэлектрика запишется в в и де: . (3) Для анализа нам вполне достаточно рассмотреть, как выполняется выр а жение (3) для плоской монохроматической ЭМ волны, полевые компоненты к о торой, согласно волновым решениям уравнений Максвелла, в свободном пр о странстве без потерь при распространении совершают синфазные к о лебания: и . Подставляя эти выраж е ния в соотношение (3), окончательно получаем: . (4) Здесь весьма странно то, что, согласно , равные по вел и чине электрическая и магнитная энергии хотя и распространяю т ся совместно, но без видимой связи друг с другом. Кстати, в случае электро- и магнитостатик и эти энергии в принципе раздельны и независимы. Таким образом, необходимо напрашивается вывод о б объе к тивности существовани я чисто электрической и магнитной энергий , при отсутствии каких-либо оснований считать , что распространени е ЭМ волны реализуется посредством взаимной перекачки одной энергии в другую. Но тогда становится сове р шен но не яс ным , что же такое, казалось бы, очевидное для каждого понятие ЭМ эне р ги и , а также как ов реальный механизм волново го перенос а всех этих видов эне р гии. Итак, решение уравнений электродинамики Максвелла для ЭМ волны не отвечает обычным физическим представлениям о распространении энергии посредством волн в виде процесса взаимного преобразования во времени в данной точке пространства энергии одной компоненты поля в эне р гию другой его компоненты. Следовательно, электродинамические уравнения (1) описыв а ют необычн ую , весьма странную волну , котор ую логично назвать псевдоволн о й , поскольку , с одной стороны, синфазные компоненты волны в принципе не сп о собны переносить энергию, а с другой – перенос ЭМ энергии реально наблюд а ется, более того , это явление широко и всесторонне используется на практике, опред е ляя многие аспекты жизни современного общества. Таким образом, имеем парадокс, существующий , как это ни странно , уже более века. П оражает здесь то, что традиционная логика обсуждения п е реноса ЭМ энергии такова, что проблемы как бы и нет, всем все понятно. И действ и тельно , из соотношения для амплитуд в волновых решениях уравнений системы (1) формально следует закон сохранения эне р гии , хотя, как установлено выше, синфазны е волн ы энерг е тически несостоятельны. Правда, изредка делаются попытки аргументировано разобраться в этом вопросе, но эти объяснения (например, [ 3 ]), на наш взгляд, не выдерживают критики, поскольку обсуждаются не сами уравнения Максве л ла или их прямые следствия, а то, что эти уравнения не учитывают характер и стики реальных ЭМ излучателей или некую специфику взаимодействия мат е риальной среды с ЭМ полем. П о мнению авторов, это и создает сдвиг фазы к о лебаний между компонентами на , реализующий перенос ЭМ эне р гии . В этой связи напомним основные физические представления о переносе энергии посредством волнового процесса, например, рассмотрим распространение волн от брошенного в воду камня. Частицы воды массой , по д нятые на гребне волны на высоту , имеют запас потенциальной энергии , а ч е рез четверть периода колебаний, когда гребень волны в данной точке простра н ства спадет, в соответствии с законом сохранения энергии , потенциальная эне р гия частиц воды пере й д е т в кинетическую энергию их движения , где скорость частиц . Наличие взаимодействия молекул воды и приводит к возбуждению механической поверхностной поперечной волны, к о торая переносит в волновом процессе механическую энергию так, что . Физ и чески логично считать, что механизм переноса энергии ЭМ волнами в главном должен быть аналогичен, как и у других волн иной физической природы, во з можно обладая при этом, исходя из структуры электродин а мических уравнений Максвелла (1) , определенной спецификой и даже уникальн о стью. Для большей убедительности наших аргументов чисто формально рассмотрим энергетику распространения некой гипотетической ЭМ волны , у к о торой имеется сдвиг фазы колебаний между ее полевыми компонентами на : и . О чевидно, что подставлять эти компоненты в соотношение (3) не имеет смысла, поскольку, согласно уравнениям Максвелла, теоремы Пойнтинга (2) для них нет, соответственно и такие волновые решения никак не сл е дуют из уравнений (1). И все же вычисли м для такой ЭМ волны объемную плотность потока вектора Пойнти н га. Тогда с учетом и (где ) чисто математически пол у чим Усредняя это выражение по времени (по периоду кол е баний), имеем , то есть мы приходим здесь к физически разумному результату, когда посредством обсу ж даемой гипотетической волны в пространстве без потерь переносится энергия , не зависящая от врем е ни и точек пространства. Следовательно, при таком волновом процессе, как и ож и далось , имеем выполнение закон а сохранения энергии . К сожалению, мы убедились выше, что это невозможно в принципе, поскольку, согласно уравнениям Максвелла, ЭМ волн с такими характеристиками в Пр и роде нет. Итак, проблема с выяснением механизма переноса энергии волнами ЭМ поля объективно существует, и для ее разрешения требуется, по всей видим о сти, весьма нестандартный эвристический подход. Но в наличии у нас им е ется только система уравнений электродинамики Максвелла, а потому для разреш е ния обсуждаемого здесь парадокса ничего не остается, как продолжить критический анализ именно уравнений (1) с целью поиска новых (скр ы тых) реалий в их физическом содержании. И действительно , такие реалии в указанных ура в нениях были обнаружены [4 ], а их суть заключена в соотношениях и с ходной первичной взаимосвязи ЭМ поля с компонентами электрической и магни т ной напряженности и поля ЭМ векторного потенциала с электрической и магнитной ко м понентами: ( a ) , ( c ) , ( e ) , (5) ( b ) , ( d ) , ( g ) . Здесь соотношение (5 a ) вводится с помощью уравнения (1 d ), поскольку диве р генция ротора произвольного векторного поля тождественно равна нулю. Соо т ветственно, (5 b ) следует из уравнения (1 b ) при , справедливого для сред с локальной электронейтральностью. Далее подстановка (5 a ) в (1а) дает (5 c ), а подстановка (5 b ) в (1 c ) приводит к (5 d ). Чисто вихревой характер компонент векторного потенциала и обеспечивается дивергентными уравнениями (5e) и (5 g ) кулоновской калибровки, однако физически они описывают отклик м а териальной среды на наличие в ней поля ЭМ векторного потенциала. Как видим, объединение соотношений в систему (5) оказалось весьма конструктивным, так как в этом случае возникает система дифференциальн ы х уравнений, описывающих значительно более сложное и необычное с точки зр е ния общепринятых воззрений вихревое векторное поле в виде совокупности функционально связанных между собой четырех вихрево- полевых компонент , и , , которое логично назвать реальным электромагнитным полем . Объективность существования такого электродинамического поля иллюстрируется нетривиальными следствиями из получе н ных выше соотношений, поскольку подстановки (5 c ) в (5 b ) и (5 d ) в (5 a ) приводят к системе новых эле к тродинамических уравнений, структурно полностью аналогичной системе тр а диционных уравнений Максвелла (1), но уже для поля ЭМ векторного потенциала с электрической и магнитной компоне н тами : ( a ) , ( b ) , (6) ( c ) , ( d ) . Чисто вихревой характер компонент поля векторного потенциала обеспечив а ется условием кулоновской калибровки посредством дивергентных ура в нений (6 b ) и (6 d ), которые при этом представляют собой начальные условия в матем а тической задаче Коши для уравнений (6 a ) и (6 c ), что делает эту систему ура в нений замкнутой. Соответственно, математические операции с соотношениями (5) позв о ляют получить [4 ] еще две других системы уравнений: для электрического поля с компонентами и ( a ) , ( b ) , (7) ( c ) , ( d ) и для магнитного поля с компонентами и : ( a ) , ( b ) , (8) ( c ) , ( d Поскольку соотношения системы (5) мо жно получ ить независимо посредством действия векторного оператора набла и време н ной производной в пространстве поля компонент и векторного потенци а ла, то из них подобно системам (6) – (8) следуют и уравнения Максвелла (1), справедливые для локально электронейтральных сред ( ). Таким образом, уравнени я (5) первичной исхо д ной взаимосвязи компонент ЭМ поля и поля ЭМ векторного потенциала, безусловно, фундаментальн ы и объективно являются осно в ными уравнениями современной полевой теории электромагн е тизма . Далее, как и следовало о ж идать , из этих новых систем электродинамич е ских уравнений непосредственно получаем (аналогично выводу формулы (2)) соотнош е ния баланса: судя по размерности, для потока момента ЭМ импульса из уравнений (6) (9) для потока электрической энергии из уравнений (7) . (10) и, наконец, для потока магнитной энергии из уравнений (8) . (11) Все это действительно подтверждает и объективно доказывает, что, нар я ду с ЭМ полем с векторными компонентами и , в Природе существуют и другие поля: поле ЭМ векторного потенциала с компонентами и , электрическое поле с компонентами и , магнитное поле с и . Таким образом , структура из двух ве к торных взаимно ортогональных компонент реализует способ существования конкретного электродинамического поля , д е лает принципиально возможным его перемещение в пространстве в виде потока соответствующей физич е ской величины. Можно убедиться, следуя логике рассуждений вывода волнового уравн е ния для поля вектора электрической напряженности , что форма и структура представленных систем уравнений (1), (6) - (8) говорят о существовании волн о вых решений для всех четырех компонент реального электромагнитного п о ля . Тем самым описываются волны конкретных вышеперечисленных двухкомп о нентных полей посредством одной из парных комбинаций четырех указа н ных волновых уравнений. В итоге возникает очевидный вопрос: что это за во л ны, и каковы характеристики их распространения? Поскольку структурная симметрия уравнений систем (1) и (6) математ и чески тождественна, а волновые решения уравнений (1) выше уже проанализ и рованы, то далее анализ условий распространения плоских электродинамич е ских волн в однородных изотропных материальных средах проведем, прежде всего, для уравнений систем (7) и (8). Их необычные структуры ме ж ду собой также тождественны, а волновые решения уравнений в литературе не рассма т ривались . Итак, рассмотрим волновой пакет плоской линейно поляризованной электрической волны с комп о нентами и для системы ( 7 ) либо магнитной волны с компонентами и для системы ( 8 ), которые представим комплексными спектральными интегралами. Тогда, пр о водя аналогичные рассуждения, как и для рассматриваемого выше пакета плоской ЭМ волны, получим с о отношения для волн ы электрического поля и . Соответственно, для магнитного поля и . Таким образом, для систем уравнений ( 7 ) и ( 8 ) имеем общее выр а жение: . В конкретном случае среды идеального диэлектрика ( ) из с учетом формулы следует обычное дисперсионное соотнош е ние [2 ], описывающее однородные плоские волны электрическ о го или магнитного полей. При этом связь комплексных амплитуд компонент указанных волновых полей имеет специфич е ский вид: и . Главная с пецифика здесь состоит в том, что при распространении в диэлектр и ческой среде компоненты поля сдвинуты между собой по фазе на , то есть характер поведения компонент поля так их волн в любой точке пространства аналогичен кинематическим параметрам движения (смещение и скорость) кла с сической частицы в точке устойчивого равновесия поля потенциальных сил. Конечно, данный результат математически тривиален, поскольку комп о ненты ЭМ поля и поля ЭМ векторного потенциала связаны между собой посредством производной по времени (см. соотношения (5)). Однако концептуально, с физ и ческой точки зрения такой факт примечателен и требует анализа . Справедливости ради здесь уместно сказать, что впервые о реальности магнитной поперечной волны с двумя ее компонентами и , сдвинутыми при распространении по фазе колебаний на , еще в 1980 году официально за я вил в виде приоритета на откры тие Докторович [6 ], и свое достижение он с удивительным упорством, достойным лучшего применения, безуспешно пыт а ется донести до других все эти долгие годы. Весьма печально, ибо только Время – высший судья, и именно оно расставит все и всех по своим ме с там! А налогичные рассуждения для пакета плоской волны векторного потенциала с компонентами и в системе ( 6 ) д а ют и , откуда снова получаем извес т ное выражение . А потому для среды диэлектрика ( ) ди с персионное соотношение для уравнений ( 6 ) будет при комплек с ных амплитудах в волновых решениях: , где с а ми решения описывают плоские однородные волны, компоненты поля к о торых, как и в случае ЭМ волн, синфазно распространяются в простра н стве. Как видим, именно уравнения поля ЭМ векторного потенциала (6) оп и сывают перенос в пространстве поток а момента импульса , которы й со времен Пойнтинга пытаются описать с помощью уравне ний ЭМ п о ля (1) (см. анализ в [6 ]). В этой связ и укажем на пионерские работы [7 ], где обсуждается неэнергетическое (информационное) взаимодействие векторного поте н циала со средой при передаче в ней потенциальных волн и их детектирование с помощью эффекта, аналогичного эффекту Аар о нова-Бома. Здесь важно отметить, что система уравнений (5) иллюстрирует тот непреложный факт, что динамическое существование поля ЭМ векторного поте н циала сопровождается неразрывно сопутствующим ему традиционным ЭМ п о лем. Причем, как установлено, перенос компонентами этих двух полей пот о ка соответствующей физической величины существует, но не посредством обы ч ного волнового процесса, который принципиально невозможен, но он реализуется опосредованно в виде так называемых псевд о волн . Согласно проведенному здесь анализу, д ля проводящей среды в асимпт о тике металлов ( ) распространение волн всех четырех электродин а мических составляющих реального ЭМ поля подчиняется теоретически х о рошо изученному закону для волн “обычного” ЭМ поля в металлах [ 2 ], где все во л новые решения имеют вид экспоненциально затухающих в пространстве плоских волн со сдв и гом фазы между компонентами на . Однако вернемся к обсуждению энергетики распространения составля ю щих реального электромагнитного поля в виде плоских волн в диэлектрич е ской среде без потерь ( ). Вначале обратимся к закону сохранения эле к трической энергии , соотношение которого согласно (10) запишется как: . (12) Выясним, что представляет собой это выражение для энергии монохром а тической электрической волны , полевые компоненты которой, согласно волн о вым решениям уравнений системы (7), обладая сдвигом фазы на , имеют следующий вид: и . Тогда, подставляя их в соотн о шение (12), приходим к соотношению: . Такой результат вполне удовлетворяет закону сохранения энергии , поскольку у с реднение по времени этого соотношения дает , (13) а потому электрическ ой волн ой переносит ся чисто электрич е ск ая энерги я : , не зависящ ая от времени и точек простра н ства. Соответственно, для магнитного поля , распространяющегося в среде без потерь, уравнение энергетического баланса (11) запишется в в и де: . (14) Рассмотрим, как выполняется этот закон для плоской монохроматич е ской магнитной волны , полевые компоненты которой, согласно волновым решениям уравнений (8), имеют вид: и . Подставляя их в соотношение (14) и проводя анал о гичные рассуждения как при выводе формулы (13), получаем в итоге: . (15) Итак, в случае магнитного поля снова приходим к физически здравому резул ь тату, когда в пространстве без потерь посредством магнитной волны перен о сится чисто магнитная энергия , не зависящая от врем е ни и точек пространства. Следовательно, распространение магнитной волны также удовлетворяет закону сохранения энергии . Таким образом, аргументированно показано , что в Природе объективно существует весьма сложное и необычное с точки зрения традиционных пре д ставлений вихревое четырехвекторное поле в виде совокупности функционал ь но связанных между собой четырех вихрево- полевых компонент , и , . Это поле, названное реальным электромагнитным полем , реализуется четверкой составляющих его электродинамических полей, состоящих из пар вышеуказанных компонент: электрическое поле с и , магни т ное поле с и , электромагнитное поле с и , наконец, поле векторного поте н циала с и . При этом описывающие эти поля электродинамические уравнения (5) являются основны ми уравнения ми современной полевой теории электромагнетизма , которые с их следствиями: систем ами уравнений (1) и (6) - (8) представляют собой фундамент классической электродинам и ки. Устано в лено , что способностью к непосредственному распространению в пространстве в в и де волн, отвечающих обычным физическим представлениям о волновом процессе, обладают только волны электрическо го и магнитно го пол ей за счет наличия у них сдвига фазы колебаний на между их компоне н тами и , соответственно, и . Реализация же собственно волн ЭМ п о ля и ЭМ векторного потенциала невозможна в принципе, хотя сами эти поля и их потоки безусловно существуют, но распространяются они опосредованно в виде псевдоволн , поскольку их синфазные компоненты и , соответстве н но, и являются составн ой часть ю компонент электрической и магнитной волн . Именно тем самым все соста в ляющие реального ЭМ поля перемещаются в пространстве совместно посредством едино го волново го пр о цесс а . Однако современными методами регистрации электродинамических полей наблюда ю т только псевдоволны “обычного” ЭМ поля, компоне н ты и которых синфазно распространяются в пространстве. И хотя конкретное изуч е ние волн остальных обсуждаемых здесь составляющих реального электрома г нитного поля только начинается (например, в [ 8 ] представлены результаты эк с периментально го исследован и я услови й возбуждения и распространения в металлах поперечных чисто магнитных волн), объективность их сущес т вования и неоспоримая практическая значимость подтверждается , например, принцип и альной невозможностью без их посредства реализации такой столь важной ф и зическ ой характеристик и ЭМ поля, как способности переноса его эне р гии. Как видим, застарелый , возрастом более века парадокс существования волн ЭМ поля и переноса ими энергии этого поля, наконец, успешно и весьма нетривиально разрешен, а результаты проведенных исследований предста в ляют собой серьезное концептуальное развитие основных физических воззрений на структур у и свойства ЭМ поля в классической электродинамике. Кстати, мет о дически серьезных проблем не должно возникнуть, если обсуждаемое здесь р е альное электромагнитное поле сохранит за собой и традиционное в электр о магнетизме нынешнее название – электромагнитное поле с учетом совреме н ного развития физических воззрений и его нового содержания. Также с метод и ческой точки зрения следует отмети ть , что настоящий материал вместе с р е зультатами работ [4] может служить концептуальной базой модернизации учебных курсов и создания новых по собий по общей физике, классической электродинамике и родственным и м техническим дисц и плинам. Литература 1. Максвелл Дж. К. Трактат об электричестве и магнетизме. Т. I и II. М.: Наука, 1989. 2 . Матвеев А.Н. Электродинамика. М.: Высшая школа, 1980. 3 . Пирогов А.А. // Электросвязь. 1993. №5. С. 13-14. 4 . Сидоренков В.В. // Труды X Всероссийской школы-семинара «Физика и пр и менение микроволн». Секция 2. “Электродинамика”. - М.: МГУ, 2005. С. 2-7; // Необратимые процессы в природе и технике: Сборник научных работ. Выпуск I . - М.: МГТУ им. Н.Э. Ба у мана, 200 5 . - С. 1 27 -1 38; // Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. Естественные науки. 2006. № 1. С. 28-37; // Материалы IX Международной конференции «Физика в системе современного образов а ния». Санкт-Петербург: РГПУ, 2007. Секция 1. “Профессиональное физическое образование”. С. 127-129; // Вестник Воронежского государственного технического ун и верситета. 2007. Т. 3. № 11. С. 75-82. 5 . Докторович З.И. // Заявленное открытие "Магнитные поперечные волны" приоритетная справка 32-ОТ №10247, дата поступления 5 мая 1980 г . 6 . Соколов И.В. // УФН. 1991. Т. 161. № 10. С. 175-190. 7 . Чирков А.Г., Агеев А.Н. // ФТТ. 2002. Т. 44. Вып. 1. С. 3-5; 2007. Т. 49. Вып. 7. С. 1217-1221. 8 . Сидоренков В.В. // Труды V Всероссийской конференции «Необрат и мые процессы в природе и технике». Часть I. - М.: МГТУ им. Н.Э. Баумана, 2009. - С. 166-170.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Я просто хотел раздвинуть стены сознания, а они оказались несущими.
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, реферат по физике "Уравнения и характеристики распространения волн реального электромагнитного поля", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru