Курсовая: Методика изучения темы «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле» - текст курсовой. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Курсовая

Методика изучения темы «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле»

Банк рефератов / Физика

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Курсовая работа
Язык курсовой: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Архив Zip, 720 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникальной курсовой работы

Узнайте стоимость написания уникальной работы

Вступление В настоящее время имеет место тенденция объединения, или группировки, учебного материала в курсе физики вокруг ведущих физических идей или принципов, т. е. его генерализация. В качестве основных ведущих идей, вокруг которых осуществлена группировка (гене рализация) учебного материала в одиннадцатилетней школе, вы делены физические теории - механика, молекулярная физика, электродинамика, квантовая физика. Основным содержанием классической электродинамики является описание свойств электромагнитного поля и его взаимодействия с заряженными телами. Кратко об истории «электродинамики» можно сказать, что в 1832 году английский физик Майкл Фарадей теоретически предсказал существование электромагнитного излучения. В 1864 году Дж. К. Максвелл впервые опубликовал полную систему уравнений « классической электродинамики », описывающую эволюцию электромагнитного поля и его взаимодействие с зарядами и токами. Через некоторое время Лоренц завершил построение классической электродинамики, описав взаимодействие электромагнитного поля с (движущимися) точечными заряженными частицами. В середине XX века была создана квантовая электродинамика — одна из наиболее точных физических теорий. По современной программе раздел «электродинамика» изучается в 11-ом классе и состоит из двух подразделов: «Электрическое поле и электрический ток», и «Электромагнитное поле». В данной работе мы рассмотрим такую тему «элетродинамики», как « проводники и диэлектрики в электростатическом поле». Методика изучения электродинамики в школьном курсе физики Раздел «Электродинамика» — один из наиболее сложных разделов школьного курса, где изучают электрические, магнитные явления, электромагнитные колебания и волны, вопросы волновой оптики и элементы специальной теории относительности. Решение общеобразовательных задач в основном сводится к тому, что в данном разделе должно быть введено основное для современной физики понятие электромагнитного поля, а также физические понятия: электрический заряд, электромагнитные колебания, электромагнитная волна и ее скорость. Здесь же должны быть даны представления о свойствах электромагнитных волн, их распространении, о принципах радиосвязи, телевидения. Учащихся на доступном им уровне знакомят с фундаментальной физической теорией — теорией макроскопической электродинамики, основным творцом которой был Дж. К. Максвелл. При изучении раздела «Электродинамика» происходит расширение и углубление в сознании школьников понятия материи. До этого они изучали лишь один вид материи — вещество. Теперь встречаются со вторым (особым) видом материи — электромагнитным полем, познают его отличие от вещества. Если рассматривать логическую структуру раздела «Электродинамика», то в ней надо выделить: формирование понятия электромагнитного поля и электрического заряда; изучение взаимодействия поля и вещества, электрических и магнитных свойств вещества; изучение законов тока и электрических цепей; знакомство с элементами СТО; показ основных технических применений электродинамики. По нынешней программе 12-ти летней школы электродинамика изучается в одиннадцатом классе. На изучение раздела выделяется 70 часов (по 2 часа в неделю, 4 часа – резервное время. Проводники и диэлектрики в электростатическом поле Теоретические аспекты данной темы Проводники в электростатическом поле 1. Электростатического поля внутри п роводника нет. 2. Силовые линии электростатического поля вне проводника перпендикулярны его поверхности. 3. Весь статический заряд проводника сосредоточен на его поверхности. Распределение заряда Диэлектрики в электростатическом поле полярные неполярные центры распределения положительных и отрицательных зарядов НЕ совпадают центры распределения положительных и отрицательных зарядов совпадают поле ориентирует "готовые" диполи поле "растягивает" молекулы в диполи,оси которых направлены вдоль поля При изучении данной темы главное внимание необходимо уделить электрическим явлениям, которые происходит внутри проводников и диэлектриков при помещении их в электростатическое поле. В качестве опорных, знаний следует использовать знания о свободных электронах, проводниках и диэлектриках, которые учащиеся, приобрели в 8 классе. Вопрос о том. что происходит в проводите при помещении его, электростатическое поле целесообразно рассмотреть на примере наиболее простой ситуации, когда незаряженный проводник в виде прямоугольной пластины помещают в однородное поле. Под действием электростатического поля свободные электроны начинают перемещаться внутри пластины в сторону, противоположную направлению линий напряженности. В результате этого почти мгновенно происходит перераспределение зарядов в проводнике. Явление перераспределения зарядов в проводнике под действием электростатического поля называют электростатической индукцией. Вследствие перемещения свободных электронов левая сторона пластины заряжается отрицательно, а правая положительно (рис. 1). Индуцированные заряды создают поле, напряженность которого противоположна напряженности внешнего поля. Линии напряженности этого поля изображены на рисунке пунктирными линиями. Движение электронов прекращается, когда напряженность электростатического поля создаваемого индуцированными зарядами, становится равной по модулю напряженности внешнего поля и, следовательно, результирующая напряженность оказывается равной нулю. Так как линии напряженности начинаются и оканчиваются на зарядах, то из равенства нулю напряженности вытекает, что внутри проводника равен нулю и заряд. Следовательно, заряды в проводнике могут располагаться только на его поверхности. Если проводник имеет сферическую форму и удален от заряженных тел, то распределение заряда по поверхности будет равномерным. В остальных случаях распределение заряда зависит от кривизны поверхности. Наибольшая плотность заряда имеет место там, где выпуклости поверхности проводника наибольшие. Это объясняется тем, что заряды взаимно отталкиваясь стремятся занять положения, наиболее удаленные друг от друга, и, таким образом, значительная часть заряда проводника оказывается вытесненной на выступающие части поверхности. Распределение заряда по поверхности проводника необходимо проиллюстрировать с помощью опытов. Распределение заряда в полом проводнике такое же, как и в сплошном. Поэтому полый проводник экранирует внешнее электростатическое поле. Это широко используют на практике для устройства электростатической защиты На основе знаний о распределении заряда в проводнике целесообразно рассмотреть вопрос об электростатическом поле заряженного шара . Будем считать что шар удален от заряженных тел достаточно далеко и его можно считать изолированной системой . В этом случае , как было отмечено ранее , заряд распределяется по поверхности равномерно . Из соображений симметрии вытекает , что линии напряженности начинаются на поверхности шара и направлены вдоль продолжений его р адиусов (рис . 2). Таким образом , вне шара линии напряженности распределены в пространстве так же , как и линии напряженности точечного заряда . Следовательно , должны совпадать и напряженности этих полей . Поэтому на расстоянии r > R от центра шара модуль напря женности поля можно определять по формуле . Внутри шара ( r > R ) напряженность поля равна нулю. При изучении закона Кулона речь шла только о взаимодействии точечных зарядов. Применительно к таким зарядам говорить о явлении электростатической индукции не имеет смысла, поскольку в этом случае никакого смещения зарядов происходить не может. Поэтому характер и сила взаимодействия точечных зарядов строго детерминированы. Одноименные точечные заряды всегда отталкиваются, разноименные притягиваются, а сила взаимодеиствия точечного заряда с материальной точкой, лишенной заряда, равна нулю. Кроме того, из закона Кулона следует, что сила взаимодействия двух положительных зарядов равна по модулю силе взаимодействия двух отрицательных зарядов, если заряды равны по абсолютной величине и расстояние между ними в обоих случаях одинаково. Практика показывает, что учащиеся, усвоив этот материал, пытаются применять его в новой ситуации, когда речь идет о взаимодействии протяженных заряженных тел, в результате чего допускают ошибки, свидетельствующие о формализме знаний. Иначе обстоит дело при изучении темы «Диэлектрики в электростатическом поле». В этом случае используют модели молекул, с которыми учащиеся ранее не встречались. Изучение материала по данной теме целесообразно начать с демонстрационного эксперимента, который детально описан в учебниках «Физика-10» и который дает возможность убедить учащихся в том, что незаряженный диэлектрик, помещенный в электростатическое поле, сам становится источником поля. Поскольку электростатическое поле создают неподвижные заряды, возникает вопрос: откуда в первоначально незаряженном диэлектрике появляются электрические заряды? Из курса физики 8 класса учащиеся знают, что в атомах диэлектриков отрицательно заряженные электроны жестко связаны с положительно заряженными ядрами. Поэтому они не могут, подобно свободным электронам проводников, двигаться под действием электростатическрго поля по всему объему тела. Чтобы ответить на поставленный вопрос, необходимо напомнить учащимся сведения о строении атомов и молекул, известные им из курсов физики и химии, а затем на основе модели атома Резерфорда ввести статические модели молекул неполярных и полярных диэлектриков. Электроны движутся в пределах атомов и молекул с огромной скоростью, непрерывно изменяя свое положение относительно ядер. Поэтому действие каждого электрона на внешние заряды будет примерно таким, как если бы он находился в покое в некоторой точке, полученной усреднением положения электрона во времени. Для расстояний, больших по сравнению с размерами молекулы, действие электронов эквивалентно действию их суммарного заряда, помещенного в определенную точку внутри молекулы. Эту точку называют зарядовым центром отрицательных зарядов. Аналогично действие ядер эквивалентно действию их суммарного заряда, помещенного в зарядовый центр положительных зарядов. В молекулах некоторых диэлектриков в отсутствие внешнего электростатического поля зарядовые центры совпадают. Эти молекулы называют неполярными, а диэлектрики с такими молекулами получили название неполярных диэлектриков. К неполярным диэлектрикам относятся инертные газы, водород, кислород, азот. Если внешнее поле отсутствует, то модель неполярной молекулы можно представить в виде шарика, в центре которого одновременно находятся равные по абсолютному значению положительный и отрицательный точечные заряды. В молекулах других диэлектриков зарядовые центры не совпадают. Такие молекулы и диэлектрики называют полярными. Полярными диэлектриками являются вода, аммиак, эфир, ацетон. Полярную молекулу можно рассматривать как совокупность двух точечных зарядов, равных по абсолютному значению и противоположных по знаку, находящихся на расстоянии l друг от друга. Такую систему зарядов называют электрическим диполем. Знание моделей неполярных и полярных молекул дает возможность объяснить что происходит при помещении неполярных и полярных диэлектриков во внешнее электростатическое поле. При этом целесообразно ограничиться наиболее простой ситуацией когда поле и диэлектрики обоих видов однородны и диэлектрики представляют собой пластины прямоугольной формы. При внесении однородного неполярного диэлектрика в однородное электростатическое поле в каждой молекуле под действием поля происходит смещение зарядовых центров. Поэтому рассмотренную ранее модель неполярной молекулы необходимо использовать на начальной стадии объяснения материала как опорный элемент знаний, а затем заменить ее другой моделью представив деформированные молекулы в виде электрических диполей. Расстояние , на которое смещаются зарядовые центры , т.е . расстояние между зарядами , образующими диполь , довольно сильно зависит от напряженности внешнего поля , в результате чего такие диполи получили название мягких. Оси диполей направлены вдоль линий напряженности внешнего поля, Поэтому на противоположных сторонах пластины, перпендикулярных линиям напряженности, появляются поверхностные связанные заряды (рис. 3). Это явление называют поляризацией диэлектрика. Следует обратить внимание учащихся на то, что в этом случае внутри диэлектрика положительные и отрицательные заряды диполей компенсируют друг друга н объемные связанные заряды не возникают. Связанные заряды создают внутри диэлектрика электростатическое поле, линии напряженности которого направлены противоположно линиям напряженности внешнего поля. В результате этого поле внутри диэлектрика ослабляется. Полярные диэлектрики, помещенные в электростатическое поле, тоже поляризуются. Однако механизм их поляризации иной. В этом случае появление поверхностных связанных зарядов объясняется тем, что со стороны внешнего поля на заряды каждого диполя действуют электрические силы, равные по модулю, но противоположные по направлению. Они стремятся повернуть диполи так, чтобы их оси были направлены вдоль линий напряженности внешнего поля. Если бы отсутствовало тепловое движение, то ориентация всех диполей была бы одинаковой. Однако тепловое движение препятствует упорядоченному расположению диполей. Поэтому под влиянием поля происходит лишь частичная их ориентация, в результате которой на поверхности диэлектрика возникают связанные заряды, т.е. диэлектрик поляризуется Степень поляризации диэлектрика тем выше, чем ниже его температура и чем больше напряженность внешнего электростатического поля. В поляризованном полярном однородном диэлектрике, находящемся в однородном электростатическом поле, объемные связанные заряды отсутствуют. Независимо от вида диэлектрика эти заряды возникают, когда диэлектрик, внешнее поле или оба они одновременно являются неоднородными Для характеристики электрических свойств диэлектриков вводится изическая величина показывающая, во сколько раз напряженность электростатического поля в однородном диэлектрике меньше напряженности поля в вакууме: (8.1). В результате уменьшения напряженности поля сила взаимодействия двух точечных зарядов, находящихся в однородном диэлектрике, также уменьшается в е раз. Поэтому закон Кулона для зарядов, расположенных в однородном диэлектрике, приобретает вид: Поляризация диэлектриков имеет сходство с электростатической индукцией. Однако между этими явлениями имеется существенное различие. Разъединив в электростатическом поле проводник на две части, можно отделить индуцированные заряды друг от друга. Обе части проводника останутся заряженными и после устранения поля. Связанные заряды в отличие от свободных нельзя отделить друг от друга. Поэтому, если разделить поляризованный диэлектрик, помещенный в электростатическое поле, на две части, то на концах каждой из частей будут заряды; на одном конце - положительные, а на другом - отрицательные. При устранении внешнего поля в результате теплового движения молекул нарушается их ориентация и связанные заряды исчезают. Диэлектрики отличаются от проводников и по степени влияния на внешнее электростатическое поле. Индуцированные заряды, возникающие в проводнике при помещении его во внешнее электростатическое поле, создают поле, напряженность которого равна по модулю и противоположна по направлению напряженности внешнего поля. Поэтому поле внутри проводника отсутствует (Е = 0). Электростатическое поле, создаваемое связанными зарядами поляризованного диэлектрика ослабляет внешнее поле, но полностью его не компенсирует (Е=0). Конспект урока «Проводники в электростатическом поле» Урок 1. Проводники в электростатическом поле. Электрическое поле равномерно заряженного шара и бесконечной плоскости Цель: Углубить понятие электростатического поля, выяснив условия его существования внутри и на поверхности проводника. План: 1. Свободные заряды в проводниках. 2. Электростатическая индукция. Электризация через влияние. 3. Электрическое поле внутри проводника, электрическая защита. Электрический заряд внутри проводника. 4. Электрическое поле равномерно заряженной не конечной плоскости. Оборудование: Плакат (диапозитив), который изображает хаотичное движение свободных электронов между ионами кристаллической решетки, два электрометра, разрядник с изоляционной ручкой, палочка для электризации, мех или ткань, штатив с лапкой, металлическая пластинка с изоляционной ручкой (из набора пластинок для электризации), пробный шарик для электризации; стенка металлическая, цилиндр из металлической сетки, экраны для радиоламп и электронно-лучевых трубок. Ход урока I. Повторение и проверка знаний. 1. Основные свойства электрического поля. Электростатическое поле. 2. Напряженность поля, определение, формулы для вычисления. 3. Графическое изображение электростатического поля. 4. Совпадает ли траектория заряженной частички, которая двигается в электрическом поле, с силовыми линиями поля? Решить задачу такого типа: Напряженность электрического поля возле поверхности Земли 130 н/к. Определить величину заряда Земли (R=6400 км). II. Объяснение нового материала. Объявив тему нового Урока, учитель обобщает сведения о силовом взаимодействии свободных электрических зарядов и устанавливает, что они по закону Кулона должны или отталкиваться в разные стороны на бесконечно большие расстояния, если одноименные, или притягиватся в одну точку и взаимно нейтрализоваться, если их знаки противоположные. Какие изменения будут происходить с проводниками во внешнем электрическом поле? Чтобы ответить на этот вопрос, надо припомнить кристаллическую структуру металлических проводников, воспользовавшись таблицей, обобщить ответы учеников об «электрическом газе» в металлическом проводнике. После этого переходят к рассмотрению явления электризации через влияние - электростатической индукции. Отсутствие электростатического поля внутри проводника демонстрируют на опыте с цилиндром Фарадея или с помощью сетки Кольбе. Опыты можно заменить демонстрацией екранирующего действия металлической сетки. После этого рассказывают об электростатической защите, демонстрируя экраны на радиолампах и контурах радиоприемников. Материал об электрическом поле равномерно заряженного шара и бесконечной плоскости объясняют за пособием. При этом следует иметь в виду, что отказавшись от использования теоремы Гаусса— Остроградського (что целиком оправданно), мы вводим выражение напряженности электростатического поля заряженного шара, исходя из одинаковой топографии (картины) силовых линий точечного и сферического заряда. Поэтому при анализе формулы: следует указать, что она справедливая при R>>Ro, где Ro — радиус шара, a R— расстояние от центра шара к данной точке поля. Если R F 2 при одинаковом знаке их зарядов. Вывод В ходе написания курсовой работы мы рассмотрели методику изучения такой темы из раздела «Элетродинамика» как «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле». Мы выяснили, что на изучения данной темы отводится всего три часа (2 часа теории и час на решение задач). При изучении данной темы главное внимание необходимо уделить электрическим явлениям, которые происходит внутри проводников и диэлектриков при помещении их в электростатическое поле. В качестве опорных, знаний следует использовать знания о свободных электронах, проводниках и диэлектриках, которые учащиеся, приобрели в 8 классе. Что касается практических аспектов, то одного часа катастрофически не хватает на решение задач по этой теме, из чего можно сделать вывод, что сегодняшняя программа 12-ти летней школы по физике нуждается в изменениях, в частности в увеличении количества часов в неделю на изучение предмета. Список использованной литературы: 1. Божинова Ф.Я. Физика 9 класс: учебник для общеобразовательных учебных заведений. – Харьков: Издательство «Ранок», 2009. – 224 с. Ванеев А.А. и др. Преподавание физики в 9 классе: пособие для учителей. – М.: Просвещение, 1980. – 176 с., ил. 3. Вольштейн С.Л., Качинский А.М. Уроки физики в 9 классе, Мн., «Нар. Асвета», 1971, - 248 с. 4. Кирик Л.А. Уроки физики. 10 класс: Календарно-тематическое планирование, поурочные разработки, методические рекомендации, тематическое оценивание. – Харьков: Ранок-НТ, 2003. – 400 с. 5. . Кирик Л.А. Фізика. 9 клас Методичні матеріали. – Х.: Гімназія, 2009. – 384 с. 6. Кравченко В.И., Краснякова Т.В. Формирование модельных представлений при изучении физики и 10 классе. Методическое пособие для учителей физики и студентов. - Луганск, 2006, - 110 с.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Почему ночью мужчины встают с постели?

31% идут в туалет
12% идут к холодильнику
57% идут домой
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, курсовая по физике "Методика изучения темы «Проводники и диэлектрики в электростатическом поле»", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru