Курсовая: Моделирование распределения потенциала в МДП-структуре - текст курсовой. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Курсовая

Моделирование распределения потенциала в МДП-структуре

Банк рефератов / Радиоэлектроника

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Курсовая работа
Язык курсовой: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Архив Zip, 47 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникальной курсовой работы

Узнайте стоимость написания уникальной работы

Министерство общего и профессионального о бразования РФ Вороне жский государственный университет факультет ПММ кафедра Дифференциальных уравнени и Курсовая работа “ Моделирование распределения потенциала в МДП-структуре ” Исполнитель : с тудент 4 курса 5 группы Никулин Л.А. Руководитель : старш ий преподаватель Рыжков А.В. Воронеж 1998г. ОГЛАВЛЕНИЕ МАТЕМАТИЧЕСКАЯ МОДЕЛЬ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ПОТЕНЦИАЛА В МДП-СТРУКТУРЕ Математическая модель - - - - - - - - - - - - - - - - - - - 3 ПРИМЕНЕНИЕ МА ТЕМАТИЧЕСКИХ МЕТОДОВ К РЕШЕНИЮ ЗАДАЧИ Использование разностных схем для решения уравнения Пуассона и для граничных ус ловий раздела сред Уравнение Пу ассона - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - 5 Граничные услови я раздела сред - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - 8 Общий алгор итм численого решения задачи Метод устано вления - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - 10 Метод переменных направлений - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - 13 Построение разностных схем - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - - 16 ПРИЛОЖЕНИЕ - - - - - - - - - - - - - - - - - - - ЛИТЕРАТУРА - - - - - - - - - - - - - - - - - - - Математическая модель распределения потенциала в МДП-структуре Математическая модель Пусть j ( x , y ) - функц ия , описывающая распределение потенциала в по лупроводниковой стр уктуре . В области оксл а ( С DEF ) она удовлетворяет уравнению Лапласа : d 2 j + d 2 j = 0 dx 2 dy 2 а в област и полупроводника (прямоугольник ABGH ) - уравнению Пуассона : d 2 j + d 2 j = 0 dx 2 dy 2 где q - элементарный заряд e ; e nn -д иэлектрическая проницаемость кремния ; N d ( x , y ) -распреде ление концентрации донорской примеси в подлож ке ; N a ( x , y ) -распределение концентрац ии акцепторной примеси в подложке ; e 0 -диэлектрическая посто янная 0 D E y B G C F A H x На контактах прибора задано условие Д ирихле : j | BC = Uu j | DE = U з j | FG = Uc j | AH = Un На боковых сторонах полупроводниковой структуры требуется выполнение однородного условия Не ймана вытекающ ее из симметричности структуры относительно линий лежащих на отрезках AB и GH : d j = 0 d j = 0 dy AB dy GH На боковых сторонах окисла так же задается однородное условие Неймана означающее что в на правлении оси OY отсутствует течение электрическог о тока : d j = 0 d j = 0 dy DC dy EF На границе раздела структуры окисел - п олупроводник ставится условие сопряжения : j | -0 = j | +0 e ok E x | -0 - e nn E x | +0 = - Q ss где Q ss -плотность поверхностного заряда ; e ok -диэлектрическая проницаемость окис ла кремния ; e nn -диэлектрическа я проницаемость полупроводника . Под символом “ +0 ” и ” - 0 ” понимают что значение функции берется бесконечно бл изко к гран ице CF со стороны либо полупровод ника либо окисла кремния . Здесь первое условие означает непрерывнос ть потенциала при переходе границы раздела сред а второе - указывает соотношение связывающее величин у разрыва вектора напряженности при переходе из одной среды в другую с величиной поверхн остного заряда на границе раздела . ПРИМЕНЕНИЕ МАТЕМАТИЧЕСКИХ МЕТОДО В К РЕШЕНИЮ ЗАДАЧИ Использование разностных схем для решения уравнения Пуассона и для граничных условий раздела сред Уравнение П уассона В области ( x , y ) : 0 < x < L x , 0 < y < L y вводится сетка W= (x,y) : 0 < i < M 1 , 0 < j < M 2 x 0 =0 , y 0 =0, x M 1 = L x , y M 2 = L y x i+1 = x i + h i+1 , y j+1 = y j + r j+1 i = 0,..., M 1 -1 j = 0,..., M 2 -1 Потоковые точки : x i+ Ѕ = x i + h i+1 , i = 0,1,...,M 1 -1 2 y j+ Ѕ = y j + r j+1 , j = 0,1,...,M 2 -1 2 Обозначим : U (x i ,y j ) = U ij I(x i+Ѕ ,y j ) = I i+Ѕ ,j I ( x i , y j +Ѕ ) = I i , j +Ѕ Проинтегрируем уравнение Пуассона : D j = - q ( N d + N a ) e 0 e n Q ( x , y ) по области : V ij = ( x , y ) : x i - Ѕ < x < x i + Ѕ , y j - Ѕ < y < y j + Ѕ x i + Ѕ y j + Ѕ x i + Ѕ y j + Ѕ т т D j dxdy = т т Q ( x , y ) dxdy x i - Ѕ y j - Ѕ x i - Ѕ y j - Ѕ Отсюда : y j +Ѕ x i +Ѕ т ( Ex ( xi +Ѕ, y ) - Ex ( xi -Ѕ, y ) ) dx + т ( Ey ( x , yj +Ѕ ) - Ey ( x , yj -Ѕ ) ) dy = y j -Ѕ x i -Ѕ x i + Ѕ y j + Ѕ = т т Q ( x , y ) dxdy xi- Ѕ y j- Ѕ Здесь : E x (x,y) = - d j (x,y) dx (*) E y (x,y) = - d j (x,y) dy x у -комп оненты вектора напряженности электрического поля Е . Предположим при y j -Ѕ < y < y j - Ѕ E x ( x i + Ѕ , y j ) = E i + Ѕ , j = const y j-Ѕ < y < y j- Ѕ Ex(x i - Ѕ ,y j ) = E i- Ѕ ,j = const (**) x i-Ѕ < x < x i+ Ѕ Ey(x i , y j + Ѕ ) = E i,j+ Ѕ = const x i-Ѕ < x < x i+ Ѕ Ey(x i , y j -Ѕ ) = E i,j - Ѕ = const x i- Ѕ < x < x i+ Ѕ y j- Ѕ < y < y j+ Ѕ - Q(x,y) = Q ij = const Тогда (E x ) i+ Ѕ ,j - (E x ) i -Ѕ ,j r * j + (E y ) ij+ Ѕ - (E y ) ij- Ѕ h * i = Q ij h * i r * j где h * i = h i - h i+1 , r * j = r j - r j+1 2 2 Теперь Е i+ Ѕ ,j выражаем через значение j ( x , y ) в узлах сетки : x i +1 т E x ( x , y j ) dx = - j i +1, j - j ij x i из (* *) при y = y j : (E x ) i+ Ѕ ,j = - j i+1j - j ij h i+1 Анологично : (E y ) i,j+ Ѕ = - j ij+1 - j ij r j+1 Отсюда : ( D j ) ij = 1 j i+1,j - j ij - j i j - j i-1,j + 1 j i j+1 - j ij - j ij - j ij-1 = h * i h i+1 h i r * j r j+1 r j = N d ij + N a ij Граничные ус ловия раздела сред SiO 2 e 1 Si y e n x Для области V 0 j y j + Ѕ x Ѕ e n e 0 т ( E x ( x Ѕ , y ) - E + x (0, y )) dy + e n e 0 т ( E y ( x , y j + Ѕ ) - E y ( x , j - Ѕ )) dx = y j - Ѕ 0 x Ѕ y j +Ѕ = q т т ( N d + N a ) dxdy 0 y j -Ѕ Для области V ` 0 j y j + Ѕ x Ѕ e n e 0 т ( E - x (0, y ) - E x ( x -Ѕ , y )) dy + e n e 0 т ( E y ( x , y j +Ѕ ) - E y ( x , j -Ѕ )) dx = 0 y j - Ѕ 0 где E + x (0, y ) и E - x (0, y ) -предельные значения х компоненты вектора Е со сторон ы кремния и окисла . Складывая равенства и учитывая условия : e n e 0 d j + - e 1 e 0 d j - = - Qss dx dx имеем y j +Ѕ x Ѕ т ( e n e 0 E x ( x Ѕ , y ) - e 1 e 0 E x ( x -Ѕ , y ) - Q ss ( y ) ) dy + e n e 0 т ( E y ( x , y j +Ѕ ) + E y ( x , y j -Ѕ ) ) dx + y j -Ѕ 0 0 x Ѕ y j +Ѕ + e 1 e 0 т ( E y ( x , y j +Ѕ ) - E y ( x , y j -Ѕ )) dx = q т т ( N d + N a ) dxdy x -Ѕ 0 y j -Ѕ Сделав относительно E x и E y предположения анологичные (**) положив Q ss ( y ) = Q ss = const при y j -Ѕ < y < y j +Ѕ и учитывая условия : j + = j - dj + = dj - dy dy “ + ” - со стороны кремния “-“ - со с тороны окисла Получим : e n e 0 ( E x ) Ѕ, j - e 1 e 0 ( E x ) -Ѕ, j - Q ss r * j + e n e 0 h 1 + e 1 e 0 h -1 . ( E y ) 0, j +Ѕ - ( E y ) 0, j -Ѕ = 2 2 = q ( N d 0 j - N a 0 j ) h 1 r * j 2 что можно записать : 1 e n e 0 j ij - j 0 j - e 1 e 0 j 0 j - j ij + e n e 0 h 1 + e 1 e 0 h -1 j 0, j +1 - j 0 j - j 0 j - j 0, j -1 = h * h 1 h -1 2 h * r * j r j +1 r j = - q ( Nd 0 j - Na 0 j ) . h 1 - Q ss 2 h * h * где h * = h 1 + h -1 2 Общий алгоритм численого реш ения задачи Метод устано вления Для вычисленя решений многих решений многих многих стационарных задач математической физики , описывающих ра вновес ные состояния , рассматриватривают последнии как результат установленияразвивающегося во времени процесса , расчёт которых оказывается проще , чем прямой расчёт равновесного состояния. Рассмотрим применение метода установления на примере алгоритма для в ычисления решения задачи Дирихле : L xx U mn + L yy U mn = j ( x m , y n ) (1) U mn | г = Y ( s mn ) m , n = 1,2,..., M -1 аппроксимирующий дифференциальную задачу Дирихле : d 2 U + d 2 U = j ( x , y ) 0<= x <=1 dx 2 dy 2 (2) U | г = Y ( s ) 0<= y <=1 Вслучае задачи (1) удаётся провести теоретический анализ различных алгоритмов устано вления с помощью конечных рядов Фурье. Способыточного решения задачи (1) выдерживающие обобщения на случай переменных коэффициенто и област ей скриволинейной границей , например , метод ис ключения Гаус са , при сколько-нибудь больши х и становится неудобным и не применяются. Решение U ( x , y ) Задач и (2) можно понимать как не зависящую от времени темп ературу в точке ( x , y ) пластинки , находящейся в теплолвом равн овесии . Функция j ( x , y ) и Y ( s ) означаютв таком сл учае соответственно распределения источников тела и температуру на границе. Рассмотрим вспомогательную нестационарную за дачу о распределении тепла : dV = d 2 V + d 2 V - j (x,y) dt dx 2 dy 2 V | г = Y ( s ) (3) V ( x , y ,0) = Y 0 ( x , y ) где j и Y те же что и в задаче (2) , а Y 0 ( x , y ) - произ вольная. Поскольку ис точники теплп j ( x , y ) и температура на гр анице Y ( s ) не зависит от време ни , то естест венно , что и решение V ( x , y , t ) с течением врем ени будет менятся всё медленнее , распределени е температур V ( x , y , t ) в пределе при t OO превращается в равновесное распределение тмператур U ( x , y ) , описываемое задаче й (2) . Поэтому вместо стационарной задачи (2) можно решать нестацион арную задачу (3) до того времени t , пока её решение пе рестаёт менятся в пределах интересующей нас точности . В этом состоит идеал решения стационарных задач методом установления. В соответствии с этим в место задачи (2) реша ется задача (3) , а вместо разностной схемы (1) для задачи (2) рассмотрим и составим три различные разностные схемы для задачи (3) . Именно , рассмотрим простейшую явную разно стною схему : U p +1 mn - U p mn = L xx U p mn + L yy U p mn - j ( x m , y n ) t U p +1 mn | г = Y ( s mn ) (4) U 0 mn = Y 0 x m , y n ) Рассмотрим так же простейшую неявную разностную схему : U p +1 mn - U p mn = L xx U p +1 mn + L yy U p +1 mn - j ( x m , y n ) t U p +1 mn | г = Y ( s mn ) (5) U 0 mn = Y 0 ( x m , y n ) и исследуем схему применения направлений U ’ mn - U p mn = 1 [ L xx U ’ mn + L yy U p mn - j ( x m , y n )] t 2 U p +1 mn - U ’ mn = 1 [ L xx U ’ mn + L yy U p +1 mn - j ( x m , y n )] t 2 (6) U p+1 mn | г = U ’ mn | г = Y (s mn ) U 0 mn = Y 0 ( x m , y n ) Будем считат ь , что Y 0 ( x m , y n ) по уже известно му U p = U p mn для схемы (4) оссуществляется по уже явным формулам. Вычис ление U p +1 = U p +1 mn по схеме (5) требует решения задачи : L xx U p+1 mn + L yy U p+1 mn - U p+1 mn = j (x m ,y n ) - U p mn t t (7) U p +1 mn | г = Y ( s mn ) Вычисление U p +1 = U p +1 mn по уже известным U p = U p mn по схеме (6) осущ ествляет ся прогонками в направлении оси OX для вычислен ия решений U ’ mn одномерных задач при каждом фикс ированом n , а затем прогонками в направлнии ос и OY для вычисления решений U p +1 mn одномерных задач при каждом фиксированом m . Для каждой из двух разно стных схем (4) и (6) рассмотрим разность для счёта погрешностеи вычислений : e p mn = U p mn - U mn между сеточной функцией U p = U p mn и точным решением U = U mn задачи (1) . Решение U mn задачи (1) удовлетворяет уравнениям : U p mn - U mn = L xx U mn - j ( x m , y n ) t U mn | г = Y ( s mn ) U 0 mn = U mn Вычитая эти равенства из (4) почленно , получим для погрешности e p mn следующую разностную задачу : e p +1 mn - e p mn = L xx e p mn + L yy e p mn t e p +1 mn | г = 0 (9) e 0 mn = Y 0 ( x m , y n ) - U mn Сеточная функция e p mn при кажд ом p ( p =0,1,...) обращает ся в ноль на границе Г . Метод переменных направлений Рассмотрим д вумерн ое уравнение теплопроводности : dU = LU + f ( x , t ) , x О G 02 , t О [0, t 0 ] dt U | г = m (x,t) (1) U (x,0) = U 0 (x) LU = LU = ( L 1 +L 2 ) U , где L a U = d 2 U , a =1,2 dx 2 Область G 0 a = G 0 = 0<= x a <= l a , a =1,2 - прямоугольник со сторонами l 1 и l 2 , Г - граница G 0 = G 0 + Г . В G 0 п остроили равномерную по xa сетку v h с шагами h 1 = l 1 / N 1 , h 2 = l 2 / N 2 . Пусть n h - грани ца сеточной области w h , содер жащая все узлы на сторонах прямоугольника , кроме его верши н , v h = w h + n h . Оператор L a заменим разностным оператором L a : L a y = yx a x a , L = L 1 + L 2 В случае одномерного уравнения теплопроводности неявная схема на каждом слое приводит к разнос тной краевой задаче вида : A i y i-1 - C i y i + B i y i+1 = -F , i=1,...,N-1 y 0 = m 1 (2) y n = m N A i > 0, B i > 0, C i > A i + B i которая решается методом прог онки. Рассмотрим т еперь нашу д вимерную задачу в прямоуг ольнике . Сетку v h можно представить как совокупность узлов , расположенных на строках i 2 =0,1,2,..., N 2 , или как сов окупность узлов расположенных на столбцах i 1 =1,2,..., N 1 . Всего имеется N 1 +1 столбцов и N 2 +1 строк . Число узлов в каждо й строке равно N 1 +1 , а в каждо м столбце N 2 +1 - узлов. Если на каждой строке (или столбце ) решать задачу вида (2) методом прогонки при фиксированом i 2 ( или i 1 ), то для отыскания решения на всех строках (или столбцах ), т.е . во всех узлах сетки , понадоби тся О ( N 1 N 2 ) арифметических действий . Основная идея большинства экономич ных методов и состоит в сведении перехода со слоя на слой к последовательному решению одномерных задач вида (2) вдоль строк и вдол ь столбцов. Наряду с основными значениями искомой сеточной функции y ( x , t ) , т.е. с y = y n и y ` = y n +1 вводится промежуточное значение y = y n +Ѕ , которое можно формально рас сматривать как значение при t = t n +Ѕ = t n +Ѕ . Переход о т слоя n на слой n +1 совершается в два этапа с шагами 0.5 t . y n + Ѕ - y n = L 1 y n +Ѕ + L 2 y n + j n (3) 0.5 t y n +1 - y n + Ѕ = L 1 y n +Ѕ + L 2 y n +1 + j n (4) 0.5 t Эти уравнения пишутся во всех внутрен них узлах x = x i сетки v h и для всех t = t h > 0 . Перва я схема неявная по направлению х 1 и явная по х 2 , вторая схема явная по х 1 и неявная по х 2 . К уравнениям (3),(4) надо добавить начальн ые условия : y ( x ,0) = U 0 ( x ) , x О v h (5) и разностно краевы е условия , например , в виде : y n+1 = m n+1 при i 1 =0, i 2 =N 2 (6) y n+Ѕ = m при i 1 =0, i 2 =N 1 (7) где m = 1 ( m n +1 + m n ) - t L 2 ( m n +1 - m n ) (8) 2 4 Т.о . , разностн ая краевая задача (3)-(8) соответствует задаче (1) . Остановимся на методе решения этой задачи . Пререпишем (3) и (4) в виде : 2 y - L 1 y = F , F = 2 y + L 2 y + j t t ( 9) 2 y` - L 2 y` = F ’ , F = 2 y + L 1 y + j t t Введём обозн ачения : x i = (i 1 h 1 , i 2 h 2 ) F = F i1,i2 y = y i1,i2 при этом , если в уравнении один из индексов фи ксирован , то его не пишем . Тогда (9) можно записать в виде (2) , т.е. : 1 y i 1-1 - 2 1 + 1 y i 1 + 1 y i 1+1 = - F i 1 h 2 1 h 2 1 t h 2 1 i1 = 1,...,N 1 -1 (10) y = m при i1 = 0,N 1 1 y` i2-1 - 2 1 + 1 y` i2 + 1 y` i2+1 = - F i2 h 2 2 h 2 2 t h 2 2 i 2 = 1,..., N 2 -1 (11) y ` = m ` при i 2 = 0, N 2 Пусть задано у =у n . Тогда в ычисляем т F , затем методом прогонки вдоль строк i 2 =1,..., N 2 -1 решаем задачу (10) и определим y ’ во всех узлах сетки w h , после че го вычисляем F и реш аем задачу (11) вд оль столбцов i 1 =1,..., N 1 -1 , определяя y `= y n +1 . При переходе от слоя n +1 к слою n +2 п роцедура повторяется , т.е . происходит всё время чередование направлений. Построение разностных схем Для каждой области МДП - структуры построим консерват ивную разностную схему , учитывая при этом заданные условия. Разобьём данную МДП - структуру на нес колько областей следующим образом : L M N y K 0 K 1 x I : j k0,y = U n t . j k+Ѕ i-1,y + 1 + t + t . j k+Ѕ ij - t . j k+Ѕ i+1y = Y ij 2h * i h i 2h * i h i+1 2h * i 2h i 2h * i h i+1 j k1,y = U n где Y ij = j k ij + t ( L y j k ij + f k ij ) 2 L y = 1 j k ij+1 - j k ij - j k ij - j k ij-1 r * j r j+1 r j II: j ij =U 3 t . j k+Ѕ i-1,j + 1 + t + t . j k+Ѕ ij - t j k+Ѕ i+1,j = 2h * i h i 2h * i h i+1 2h * i h i 2h * i h i+1 = j k ij + t L y j k ij 2 , 0 < i < k0-1 L < j < M e ok . j k+Ѕ i-1,j + - e nn - e ok . j k+Ѕ ij + e n . j k+Ѕ i+1,j = Y * ij , i=k0 h * i-1 h * h i h * h i-1 h * i h i t . j k+Ѕ i-1,j + 1 + t + t . j k+Ѕ ij - t . j k+Ѕ i+1,j = 2h * i h i 2h * i h i 2h * i h i 2h * i h i+1 = j k ij + t L y j k ij - f k ij ,k0+1 < i < k1 2 j k 1,j = U n ... III : j k0,j =U c t . j k+Ѕ i-1,j + 1 + t + t . j k+Ѕ ij - t j k+Ѕ i+1,j = 2h * i h i 2h * i h i+1 2h * i h i 2h * i h i+1 = j k ij + t L y ( j k ij - f k ij ), M+1 < j < N 2 j k 1, j = U n Разностные схемы ( I ) -( III ) решаются методом прогонки в направлении оси OX . y K 0 K 1 x () Разностные схемы ( IV ) -( VI ) также решаются методом прогон ки в направлении оси OY . ЛИТЕРАТУРА 1. Годунов С.К.,Рыбинский В.С. : ”Разностные схемы” 2. Кобболд Р. : “Теория и приминение транзисторов” 3. Самарский А.М. : “Теория разностных схем” 4. Самарский А.М.,Николаев Е.С. : “Методы ре шения сеточных уравнений ” 5. Самарский А.А.,Андреев В.Б. : “ Разностные методы решения эллиптиче ских уравнений ” 6. Калиткин Н.Н. : ” Численные методы ”
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Оксану сильно дразнили дети за то, что в классе у неё была самая маленькая грудь, но она продолжала вести уроки географии.
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, курсовая по радиоэлектронике "Моделирование распределения потенциала в МДП-структуре", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru