Реферат: Особенности конструирования и практического применения лазерных приборов, связанные с возможностью поражения глаз и кожных покровов человека - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Особенности конструирования и практического применения лазерных приборов, связанные с возможностью поражения глаз и кожных покровов человека

Банк рефератов / Технологии

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Microsoft Word, 190 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

Введение Использовани е лазерных приборов с вязано с определенной опасностью для человека . В данной ра боте будут рассмотрены только особенности конструирования и пра ктического применения лазерных приборов , связанные с возможност ью поражения глаз и кожных покровов ч еловека . При это м основополагающими норматив- ными документами являются : 825-я публикация Международной тех- нической комиссии (МЭК ) под названием " Радиационная безопас- ность лазерных изделий , классификация обо рудования , требования и руководство для потребителей " как наиболее компетентная реко- мендация мирового класса ; новейшая отече ственная разработка СНиП ; ГОСТы. 1. Физиологические эффекты при воздействии лазерного излучения на человека Непосредственно на чело века оказы вает лазерное излучение любой длины волны ; однако в связи со спектральными особенностя- ми поражения органов и существенно р азличными предельно до- пустимыми дозами облучения обычно различа ют воздействие на гла- за и кожные покровы человека. 1.1 Воздействие лазерного излучения на о рганы зрения Основное вредное воздействие лазерное излучение оказывает на сетчатку глаза , причем хрусталик ( и глазное яблоко ), действуя как дополнительная фокусирующая оптика , существенно пов ышает концентрацию энергии на сетчатке. Диапазон длин волн вредного воздейств ия на сетчатку глаза от 0.4 до 1.4 мкм. 1.1.1 МДУ прямого облучения сетчатки Основное воздействие при импульсном в оздействии оказывает - 2 - тепловое разрушение сетчатке , при длитель ном воздействии излу- чения на сетчатку глаза приводит в основном к фотохимическим процессам ее разрушения. Нормы плотности энергии для импульсно го воздействия на сетча тку глаза [Дж /м ^2]: dt[мс ] \ &[мкм ] 0.4-0.7 1.05-1.4 < 2E-5 5E-3 2E-5..5E-5 5E-2 > 2E-5 18*dt^0.75 > 5E-5 90*dt^0.75 При наличии последоват ельности импульсов не только ни один из них , но и усредненная облученность не должны превышать МДУ. При усреднении воздействия последовательност и импульсов с дли- тельностью dt<10 мкс и частотой повторения f>1 Гц МДУ одиночно- го импульса долже н быть уменьшен в C5 раз : C5= 1/sqrt(f) при 1278 Гц. Если длительность отдельных импульсов dt в последовательности превышает 10 мкс , то для длительностью Ndt за ограничение облу- ченности принимают 1/N часть МДУ В сери ях до 10-ти импульсов принимают длительность импуль- са равным длительности серии и счетаю т как в предыдущем пункте. 1.1.2 МДУ для наружных покровов глаз человека. Невидимое УФ -(0.2..0.4мкм ) или ИК-излучение (1.4..1000мкм ) практически не дох одят до сетчатк и и поэтому может повреждать лишь наружные части глаза человека 1.1.3 Представление МДУ облучения как пове рхности в координатах - t В 825-й публикации МЭК определены МД У облучения роговой оболоч ки глаза человека прямым (т. е . направленным ) лазерным из- лучением. - 3 - 1.1.4 МДУ облучения глаз рассеянным лазерн ым излучением. На практике наиболее вероятно рассеян ное лазерное излуче- ние . В этом случае очень важно при определении МДУ облучения перенормировать плотность излучения в ди апазоне 0.4< <1.4 мкм. Достигающего сетчатки , поражая ее . Эта перенормировка связана с тем , что характер и размер поражения сетчатки изменяются в свя- зи с резким увеличением зо ны облучения - от 0.01 мм ., т.е . уг- ловой размер составляет 1' до a=0.015...0.24 рад. 1.2 МДУ лазерного облучения кожных покр овов МДУ лазерного облучения для кожных покровов человека опре- деляется по рекомендациям МЭК , и они несколько отличаются от значений , рассмотренных ранее для глаз в области видимого и ближнего ИК-излучения ( <1.4 мкм .) Для определения МДУ для глаз и для кожных покровов пользу- ются таблицами , созданными по рекомендаци и МЭК. 2. Требования к изгот овителям лазер ных приборов в связи с обеспечением безопасности пользователей МЭК рекомендует в связи с унифика цией требований к конс- трукциям лазерных приборов разделять эти приборы на четыре класса с точки зрения опасности лазер ного и злучения для пользо- вателей. 2.1 Лазерные излучатели класса 1 Наиболее безопасными как по своей природе , так и по конс- труктивному исполнению являются приборы класса 1. Допустимые пределы излучения (ДПИ ) лазерных приборов класса 1 в спектраль- ной области от 0.4 до 1.4 мкм , приведены в таблице 3. Технико-гигиеническая оценка лазерных изде лий в России. В систему документов , устанавливающих единую систему обес- - 4 - печения лазерной безопасн ости , входят : технические средства снижения опасных и вредных производственн ых факторов , организа- ционные мероприятия , контроль условий тру да на лазерных уста- новках. К опасным и вредным производственным факторам относятся : - лазерное излучение (прямое рассеянн ое , прямое , отраженное ); - световое излучение (УФ , видимое , ИК ) от источников накачки или кварцевых газоразрядных трубок , а также от плазменных фа- келов и материалов мишени ; - шум и вибрации ; - ионизирующие и рентгеновское излучение (при анодом напряжении более 5 КВ ); - продукты взаимодествия ЛИ и мишеней ; - высокое напряжение в цепях питания ; - ВЧ - и СВЧ-поля от генераторов накачк и ; - нагретые поверхности ; - токсичные и агрессивные вещества , испо льзуемые в конструкции лазера ; - опасность взрывов и пожаров. Все факторы нормируются соответствующими ГОСТами. 3.1. Классы опасности лазерного излучения по СНиП 5804-91. Наиболее опасно лазерное излучение с длинной волны : 0.38 - 1.40 мкм . - для сетчатки глаза ; 0.18 - 0.38 мк м . и свыше 1.40 мкм . - для передних сред глаза ; 0.18 - 100 мкм . (т.е . во всем диапазоне ) - для кожи. При конструировании лазерных установок руководствуются принцыпом исключения воздействия ЛИ на человека. По степени опасности ЛИ делится н а 4 класса : 1 класс - полностью безопасное ЛИ ; 2 класс - ЛИ представляет опасность для кожи и глаз при облуче- нии коллимированным пучком , но безопас но при диффузном об- лучении ; 3 класс - ЛИ видимого диапазона опасно для глаз (коллимирован- ное и диффузное излучение на расстоянии менее 10 см . от от- ражающей поверхности ) и кожи (коллимиро ванный пучок ); - 5 - 4 класс - диффузно отраженное ЛИ опасно для кожи и глаз на расстоянии менее 10 см. 3.2. Гигиеническое нормирование ЛИ. Для кождого режима работы лазера и спектрального диапазона рекомендуются соответствующие предельно допу стимые уровни (ПДУ ) для энергии (W) и мощности (P) излучения , п рошедшего ограничи- вающую аперт уру d = 7 мм . для видимог о диапазона или d = 1.1 мм . для остальных , энергетической экспозиц ии (H) и облученности (E), усредненных по ограничивающей апертуре : H = W / Sa , E = P / Sa , где Sa - ограничивающая аперту ра. Хронические ПДУ в 5 - 10 раз ниже ПДУ однократного воздейс- твия.При одновременном воздействии ЛИ ра зного диапазона их действие суммируется с умножением на соответствующий энер- го-вклад. Лазерное излучение характеризуется некот орыми особеннос- тями : 1 - широкий спектральный (&=0.2..1 мкм ) и динами ческий (120..200 дБ ); 2 - малая длительность импульсов (до 0.1 нс ); 3 - высокая плотность мощности (до 1e+9 Вт /см ^2) энергии ; 1. Измерение энергетических парамет ров и характеристик лазерного излучения 1.1 Измерение мощности и энергии лазерно го излучения. Энергия [Дж ] - энергия,переносимая лазерным излучением - W Мощность [Вт ] - энергия , переносимая лазе рным излучением в единиц у времени - P Средства измерения содержат : 1) ПИП - приемник (первичный ) измерительный преобразова- тель 2) Измерительное устройство 3) Регулирующее или отсчетное устройство В ПИП энергия преобразуется в теп ловую или механическ ую или в электрический сигнал ПИП делятся на два типа : поглощающ его и проходного В ПИП поглощающего типа , поступая на вход энергия лазер- ного излучения почти полностью поглощает ся и рассеивается в нем. В ПИП проходящего типа рассеива ется лишь поступившей на вход энергии излучения , а большая част ь излучения проходит че- рез преобразователь и может быть исп ользована для требуемых целей. Измерительное устройство включает преобра зовательные эле- менты и измерительную цепь . Их назн ачение - преобразование вы- хходного сигнала ПИП в сигнал , подава емый на отсчетное уст- ройство. Отсчетное или регистрирующее устройство служит для считы- вания или регистрации значения измеряемой величины. 1.1.1 Тепловой мето д Сущность метода состоит в том , что энергия излучения при взаимодействии с веществом ПИП превращае тся в тепловую энер- гию , которая впоследствии измеряется. Для измерения тепловой энергии , выделя ющейся в ПИП , обыч- но используют : -термо электрический эффект Зеебека (возникновение тепло- вой ЭДС между нагретыми и холодными спаяными проводниками из двух разных металлов или проводников ); -боллометрический эффект (явлении изменени я сопротивления металла или полупроводника при изменен ии температуры ); -фазовые переходы "твердое тело-жидкость " (лед-вода ); -эффект линейного или обьемного расши рения веществ при нагревании ; Необходимо отметить , что все тепловые ПИП в принципе яв- ляются калориметрами . К достоинства м калориферов относя тся : -широкий спектральный и динамический д иапазон работы ; -высокая линейность ,точность ,стабильность характеристик ; -простота конструкции ; Тепловой поток : Ф =Gt (Tk -To ), где Gt - тепловая прово- димость ; Rt/1=1 /Gt - тепловое сопротивление. Уравнение теплового равновесия имеет вид : dT(t) T(t) P(t)=C*----- + ---- , где P(t) - мощность , рассеиваемая в dT Rt калориметре ; C - теплоемкость ; T=Tk-To Если в ПИП чувств ительным эле ментом является термометри- ческое сопротивление , которое непосредственно воспринимает оп- тическое излучение и в нем присутству ет приемный элемент , то такой ПИП называется болометром. Принцип работы пироэлектрических ПИП основан на испо льзо- вании пироэлектрического эффекта , наблюдаемог о у ряда нецент- росимметричных кристаллов при их облучен ии и проявляющегося в возникновении зарядов на гранях кристалл а перпендикулярных особенной полярной оси . Если изготовить небольшой конденсато р и между его обкладками поместить пиро электрик , то изменения температуры , обусловленное поглощением излуче ния , будут прояв- ляться в виде изменения заряда этого конденсатора и могут быть зарегестрированы. Выходной сигнал пироэлектрических ПИП проп орционален ско- рости изменения среднего прироста темпер атуры (d T/dt) чувс- твительного элемента . Следствием этого яв ляется высокое быст- родействие пироприемников (до 1E- c), а такж е их чувствительность , большой динамический диапа зон ; широкий спектральный диапазон (0.4..10.6 мкм ). Конструктивно чувстви- тельный элемент пироприемника не отличает ся от калометрических ПИП , за исключение самого чувствительного элемента , выполнен- ного из пироэлектрика. В промышленности наибольшее распрос транение получили при- емники на основе титана бария , на основе керамики цирконат - титанат бария. 1.1.2 Фотоэлектрический метод Основан на переходе носителей заряда под действием фото- нов измеряемого излучения на более высокие энергетические уровни. В качестве ПИП используют фотоприемни ки (ФП ), которые де- лятся на 2-е группы : с внешним и внутренним фотоэффектом. Внешний заключается в выбивании фотоном электрона из металла, находящегося в вакууме , внутренн ий - в переходе электронов из связывающего состояния под действием фот онов в свободное т.е. в возбужденное состояние внутри материало в . В обоих случаях переход происходит при поглощении вещест вом отдельных квантов излучения , поэтому ФП являются квант овыми преобразователями. Выходной электрический сигнал ФП зависит не от мощности падаю- щего излучения , а от количества квант ов излучения и энергии каждого кванта. Общее выражение преобразования входного оптического сиг- нала в выходной электриче ский сиг нал : I-Iфп +Iт =S P+Iт Где I - полный ток , протекающий через фотоприемник [A] Iфп - ток через фотоприемник , вызванный падающим по- током излучения [A] Iт - темновой ток [A] S - абсолютная спектральная чувствител ьность [A/Вт ] P - мощность падающего на ФП излучения [Вт ] Фотоприемники с внешним фотоэффектом Энергия фото ЭДС , испущенных с пов ерхности катода под действием Э /М излучения : W=hv-w где w - постоянная , зависящая от природы материала фото- катода. Испускание e происходит лишь при hv > w = hv , г де v - пороговая частота , наже которой фотоэффек т невозможен. Длину волны &=C/v называют границей фотоэффекта. К ФП на основе внешнего фотоэффек та относятся вакуумные приборы : фотоэлементы (ФЭ ) и фотоумножители (ФЭУ ). S&=Qэф *&/1.24, где Qэф - эффективный квантовый выход. Шумы и шумовые токи ФЭ сравнител ьно невелики , одна ко из-за низкой чувствительности ФЭ нецелесо образно применять их для измерения малых уровней сигналов. ФЭУ обладают высокой чувствительностью благодаря наличию умножительной (динодной ) системы. m Коэффициент ус иления ФЭУ : M=П , i=1 Где - коэффициент вторичной эмиссии i-г о динода - коэффициент сбора электронов m - число каскадов усиления. S = S * M , где S - абсолютная спектральная чувствите ль- ность фотокатода. Чувствительность ФЭУ может достигать ~1E А /Вт в max спектральной характеристике. Фотопреобразователи на основе внутреннего фотоэффекта К ним относятся фоторезисторы , фотодио ды , фототранзисторы. Действие ФР о сновано на явлен ии фотопроводимости , заклю- чающееся в возникновении свободных носит елей заряда в некото- рых п /п и диэлектриках при падени и на них оптического излуче- ния . Фотопроводимость приводит к уменьшен ию электрического сопротивления , и соотв етственно , к увеличению тока , протекаю- щего через ф /р. U & S = e*V*Q --- * ---- e 1.24 где e - заряд электрона V - объем освещенной части п /п Q - квантовый выход внутреннего фото эффекта - подвижность носителей U - напряжение , приложенное к ФР Действие кремниевых и германиевых ФД : возникновение под действием излучения неосновных носителей , которые диффундируют через p-n переход и ослабляют электрическое поле последнего, что приводит к изменению электричекого тока в цепи . Фототок зависит от интенсивности падающего излуч ения . Для измерения энергетических параметров лазерного излучени я обычно использу- ют фотодиодный режим (с питанием ). S =т * *Q* &(1-p)/1.24 где т - коэффициент проп ускания окна прибора ; - коэффициент собирания носителей ; Q - квантовый вы- ход ; & - длина волны излучения ; p - коэффициент отражения. Темновые токи у кремниевых фотодиодов примерно на порядок ниже , чем у германиевы х и дост игают 1E-5 .. 1E-7 A. Для измерения относительно больших ур овней мощности и энергии целесообразно применять ПИП с невысокой чувствитель- ностью , т.е . ФЭ . Для измерения средних уровней энергетических параметров лазерного излучения можн о применять как вакуумные приборы так и п /п. Фотодиоды уступают по чувствительности ФЭУ , однако ФД об- ладают низким уровнем шума. Преимущества ФД по сравнению с ФЭ У : - небольшие габариты - низковольтное питание - высокая надежност ь - механическая прочность - более высокая стабильность чувствительно сти - низкий уровень шумов Недостатки : - меньшее быстродействие - сильное влияние температуры на параме тры и характерис- тики прибора. 1. 1.3 Пондеромоторный метод В пондеромоторных измерителях энергии и мощности лазерно- го используется эффект П.Н . Лебедева . Лазерное излучение падает на тонкую приемную пластинку и давит на нее . Давление (сила ) измеряется чувствительным преобра зователем. Классический прибор для измерения мал ых сил - крутильные весы . При попадании оптического излучения на приемное крыло подвижная система отклоняется от положени я равновесия на неко- торый угол , по величине которого можн о судить о значени и мощ- ности или энергии. Значение угла __ при воздействии на нее непрерывного из- лучения мощностью P: где p - коэффициент отражения пластины т - коэффициент пропускания входного о кна камера - угол падения излучения на пла стинку C - скорость света K - жесткость подвеса где W - энергия излучения J - момент инерции вращающейся системы Для отсчета угла поворота крутильных весов часто исполь- зуют емкостной преобразователь . В этом случа е пластина проти- вовеса является одной из пластин конд енсатора , включаемого в резонансный контур генератора . При поворо те подвижной системы емкость конденсатора изменяется , меняется частота генерации, что измеряется частотным детектором . Така я кон струкция гро- моздка , хотя и очень чувствительна. Другой способ реализации высокочувствите льной системы отсчета является схема с 2-мя ф /р . При отклонении системы , ос- вещенность ф /р меняется , мост разбалан сируется и в его измери- тельной диагонали появляется ток , пр опорционален углу отклоне- ния , который регистрирует mA. Помимо крутильных весов для измерения широко используется механотроны , которые представляют собой э лектровакуумный при- бор с механически управляемой электродам и . При воз действии внешнего механического сигнала в механот роне происходит пере- мещение подвижных электронов , что вызывае т соответствующее из- менение анодного тока. Достоинства и недостатки методов : Достоинства теплового метода : 1) широкий спектр и динамический д иапазон измерений 2) простота и надежность измерительных средств 3) высокая точность Недостатки : 1) малое быстродействие и чувствительность Достоинства ф /э метода : 1) максимальная чувствительность и быстроде йств ие Недостатки : 1) сравнительно узкий спектральный диапазон 2) большая погрешность измерения (5..30%) по с равнению с тепловыми приборами. Достоинства пондеромоторного метода : 1) высокий верхний предел измеряемой эн ергии и мощности 2) высокая точность измерений Недостатки : 1) жесткие требования к условиям эксплу атации (вибрации ) 1.2 Измерение основных параметров импульса лазерного излучения Ряд активных сред работают в импу льсных р ежимах генерации : 1) это лазеры на самоограниченных перех одах - азотный ла- зер , генерирующий в УФ диапазоне , и лазер на парах Cu, дающий мощные импульсы зеленого цвета 2) рубиновые лазеры В результате возникает задача : измерит ь основные параметры генерации импульсных лазеров . Разделяют и змерение временных и энергетических параметров. Измерение энергии импульса проводится обычно с помощью ф /э приемника с высоким временным разрешением . 1.2.1 Анализ параметров импульса с помощью осциллографа Для измерения формы импульса и ег о временных параметров (длительности т , tнар и tспада ) исполь зуют быстродействующие фотоприемники с высокой линейностью свет овой характеристики. Это коаксиальные ф /э серии ФЭК : их временно е разрешение 1e-9..1e-10 с. Для измерения формы импульса использ уют обычные уни- версальные осциллографы с половой пропуск ания до 1e7 Гц , и спе- циальные сверхкороткие осциллографы. 1.2.2 Изучение формы сверхкоротких лазерных импульсов Используют косвенные методы , основ анные на применении вре- менной развертки , используемой в оптико-эл ектронных осциллогра- фах . Использование оптико-механической развер тки не позволяет сколь либо угодно улучшить временное разрешение , но позволяет о существить набор двумерных или о дномерных изображений. ЭОПы с разверткой обычно используют для исследования толь- ко временных зависимостей интенсивности сфокусированного пучка излучения (т.к . частота смены кадров го раздо ниже , что затруд- няет иссл едование динамики процесса генерации ). Однако сложность , высокая стоимость , г ромоздкость и необ- ходимость высококвалифицированного обслуживания затрудняет использование камер с оптико-механической и электронной . Поэто- му использую часто оптич еский мет од измерения длительности им- пульса. "Световая " развертка была предложена в 1967 г . Джордмейном при изучении длительности "nс " импульсов при распространении двух одинаковых световых пучков навстречу друг другу в растворе нелинейно люминес цирующего красителя. В первом эксперименте "стоячая " волна образовывалась путем отражения основного пучка "nс " импульсов в зеркале кюветы с красителем . Возле зеркала (и далее с шагом l=TC/n) плотность энергии прямого и отраженного пучка б удет m ax из-за совпадения i-го импульса . Левее зеркала на l буду т совпадать (i-1)-й им- пульс в прямой волне и (i+1)-й импульс - в отраженной . При уда- лении от зеркала на 2l двуфотонная люми несценция красителя бу- дет ярче из-за наложения (i-2) и (i+2)-го и мпульсов луча . Яр- кость фонового свечения 2-х фотонной л юминесценции B~I^2 ин- тенсивности , а max яркости возле зеркала : B~(2*I)^2=4*Ш ^2, т.е . заметно выше. 1.3 Измерение пространственного распределения энергии в лаз ерном пучке Наиболее полная пространственно-энергетическа я характе- ристика лазерного излучения является диа грамма направленности, т.е . угловое распределение энергии или мощности в лазерном пучке . Практичекий интерес представляет р аспределени е поля из- лучения в дальней зоне , когда форма распределения перестает зависеть от расстояния , превышающее d^2/&, где d - диаметр из- лучающей апертуры лазера. На практике используют два понятия расходимости , в первом случае имеют ввиду плоский ил и телесный угол Q или Qs опреде- ляющий ширину диаграмму направленности в дальней зоне по за- данному уровню углового распределения эн ергии или мощности, отнесенного к его max значению . Чаще все го значение уровня принимается равным 0.5 и 1/e^2. Э то опред еление характеризует излучение одномодового лазера , т.е . распре деление , близкое к гауссовому . В случае многомодового режима диаграмма имеет мно- гочисленные боковые лепестки , содержащие значительную часть энергии . Поэтому величина расходимос т и по заданному уровню энергии или мощности , т . е . по суще ству центрального max расп- ределение не очень показательна . В так их случаях более удобной характеристикой является энергетическая расх одимость лазерного излучения . (Qn,p или Qw,s), т.е . плоски й или телесный угол, внутри которого распространяется заданная доля энергии излуче- ния. Лазерное излучение характеризуется значе нием диаметра пучка лазерного излучения , внутри которог о происходит заданная доля энергии или мощности. Для практ ического определения рас ходимости используют три основных метода : 1) Метод 2-х сечений 2) Метод регистрации диаграммы направленнос ти 3) Метод фокального пятна Наиболее распространенный метод измерени я расходимости пучка - метод фокал ьного пятна. 1.4 Измерение поляризации лазерного пучка. В лазерах излучение должно обладать 100% поляризацией (линейной или круговой ). Вид поляризации определяется особен- ностями используемой в лазере активной среды - поляр изацией ее спонтанного излучения , и величиной коэффи циента усиления для элементарных поляризаций. Все "элементарные " состояния поляризации могут быть полу- чены из 2-х линейно поляризованных во взаимно + плоскостях из- лучений с амплитудой Ax и Ay. 2. Измерение спектральных и корреляционных параметров и характеристик лазерного излучения. Когерентность характеризуется двумя основ ными параметрами - временной когерентностью - степенью пространственной когерентности 2.1 Влияние параметров лазера на когере нтность его излучения Лазер - прибор , в котором частота г енерации зависит от собственных (резонансных ) частот резонатора . К вторичным эф- фектам , изменяющим частоту г енерации лазера оказывают эффекты затягивания или отталкивания . Гораздо сил ьнее на частоту гене- рации лазера влияют параметры активной среды : центральная час- тота лазерного перехода , ширина спектраль ной линии. Измерение лазерных характеристик может быть разделено на 3 группы : 1) Измерение спектра излучения многомодовых лазеров неп- рерывного действия и "nc" лазеров 2) Прецезионное измерение длины волны и ли чатоты генера- ции 3) Измерение ширины полосы генерации од ночастотного лазе- ра или разности частот генерации 2-х однотипных частотностаби- лизированных лазеров. 3. Измерение основных параметров главных компонентов лазера Главные компоненты лазера : активная с реда и оптический ре зонатор . Активная среда , преобразующ ая энергию накачки в ко- герентное излучение , определяет энергетически е характеристики лазера и длину волны излучения , а от резонатора - частотные и пространственные. Для измерения потерь или усиления лазерных компонентов используют компенсационный метод , для изм ерения ненасыщенного усиления - метод комбинированных потерь , пр ямой метод.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
- Сынок, послушай отца. Всегда говори девушке, что она самая-самая-самая лучшая во всём!
- Пап, такого же не может быть в принципе!
- Может, не может, но разок-то даст!
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, реферат по технологиям "Особенности конструирования и практического применения лазерных приборов, связанные с возможностью поражения глаз и кожных покровов человека", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru