Реферат: Лазерная технология - области применения - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Лазерная технология - области применения

Банк рефератов / Технологии

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Microsoft Word, 205 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

ПЛАН : 1.Особенности лазерного излучения. 2.Природа лазерного и злучения. 3.Разновидности лазеров.Полупроводниковые лазеры. Одним из самых замечательных достижени й физики второй половины двадцатого века было открытие физических явлений,послуживших осно вой для создания удивительного прибора-оптическог о квантового ге нератора,или лазера. лазер представляет собой источник монохро матического когерентного света с высокой напр авленностью светового луча.Само слово “лазер” составлено из первых букв английского словос очетания,означающего”усиление света в результате вынужденно го излучения” . Действительно , основной физический процесс , определяющий действие лазера , - это вынужденно е испускание излучения . Оно происходит п ри взаимодействии фотона с возбужденным ато мом при точном совпадении энергии фотона с энергией возбуждения атома (или молекулы ) В результате этого взаимодействия атом переходит в невозбужденное состо яние , а избыток энергии излучается в виде но вого фотона с точно такой же энергией , направлением распространения и поляризацией,как и у первичного фотона . Таким образом , с ледствием данного процесса является наличие у же двух абсолютно идентичных ф о т онов.При дальнейшем взаимодействии этих фотонов с возбужденными атомами,аналогичными первому атому , может возникнуть “цепная реакция” р азмножения одинаковых фотонов,“летящих” абсолютно точно в одном направлении , что приведет к появлению узконаправлен ного светового луча.Для возникновения лавины идентичных фотонов необходи ма среда,в которой возбужденных атомов было бы больше,чем невозбужденных , поскольку при взаимодействии фотонов с невозбужденными атома ми происходило бы поглощение фотонов.Так а я среда называется средой с инверсной населеннос тью уровней энергии . Итак , кроме вынужденного испускания фо тонов возбужденными атомами происходя т т акже процесс самопроизвольного , спонтанного испу скания фотонов при переходе возбужденными ат омами в невозбужденное состояние и процесс поглощения фотонов при переходе атомов из невозбужденного состояния в возбужденное . Эт и три процесса , сопрово ж дающие пер еходы атомов в возбужденные состояния и о братно , были постулированы А . Эйнштейном в 1916 г . Если число возбужденных атомов велико и существует инверсная выделенность уровней (в верхнем , возбужденном состоянии атомов больше,чем в нижнем , невозбужденном ), то первый же фотон , ро дившийся в результате спонтанного излучения , вызовет всенарастающую лавину появления идентичн ых фотонов . Произойдет усиление спонтанного и злучения . На возможность усиления света в с реде с ин версной населенностью за сче т вынужденного испускания впервые указал в 1939 г . советский физик В.А.Фабрикант , предложивший создавать инверсну ю населенность в электрическом разряде в газе . При одновременном рожден ии ( принци пиально это возможно ) большого числа спонтан но испущенных фотонов возникнет большое числ о лавин , каждая из которых будет распрос траняться в своем направлении , заданном пер воначальным фотоном соответствующей лавины . В р е зультате мы получим потоки квантов света ,но не сможем получить ни направленного луча , ни высокой монохроматич ности , так как каждая лавина инициировалась собственным первоначальным фотоном . Для тог о чтобы среду с инверсно й насе ленностью можно было использовать для генер ации лазерного луча , т . е . направленного луча с высокой монохроматичностью , необходимо “снимать” инверсную населенность с помощью первичных фотонов , уже обладающих одной и той же энерг ией ,совпадающей с энергией данного перехода в атоме . В этом случае м ы будем иметь лазерный усилитель света . Существует , однако , и другой вариант получения лазерного луча , связанный с и спользованием системы обратной связи . Сп онтанно родивши - еся фотоны , направление расп ространения которых не перпендикулярно плоскости зеркал , создадут лавины фотонов , выходящие за пределы среды . В то же время фот оны , направление распростран е ния кото рых перпендикулярно плоскости зеркал , создадут лавины , многократно усиливающиеся в среде вследствие многократного отражения от зеркал . Если одно из зеркал будет обладать небо льшим пропусканием , то через него будет вы ходить направленный п оток фотонов перпендик улярно плоскости зеркал . При правильно подобр анном пропускании зеркал , точной их настройке относительно друг друга и относительно продольной оси среды с инверсной населенностью обрат ная связь может оказаться настоль ко эффективной , что излучением “вбок” можно буде т полностью пренебречь по сравнению с из лучением , выходящим через зеркала . На практик е это , действительно , удается сделать . Такую схему обратной связи называют оптическим резонатором, и именно этот тип резонатора используют в большинстве существующих лазеров . В 1955 г . одновременно и независимо Н.Г. Басовым и А . М . Прохоровым в СССР и Ч . Таунсом в США был предложен принцип создания первого в мире генератора квантов электромагнитного излучения на среде с инверсной населенностью , в котором в ынужденное испускание в результате использования обратной связи приводило к генерации чр езвычайно монохроматического излучения. Спустя несколько лет , в 1960 г ., америка нским физиком Т . Мейманом был запущен пер вый квантовый генератор оптического диапазона - лазер , в котором обратная связь осуществля лась с помощью описанного выше опт ич еского резонатора , а инверсная населенность в озбуждалась в кристаллах рубина , облучаемых излучением ксеноновой лампы-вспышки . Рубиновый кр исталл представляет собой кристалл оксида алю миния А L2О 3 с небольшой добавкой = О ,05% х рома . При добавлении атомов хрома прозр ачные кристаллы рубина приобретают розовый ц вет и поглощают излучение в двух полосах ближней ультрафиолетовой области спектра . Вс его кристаллами рубина поглощается около 15% с вета лампы-вспышки . При поглощ е нии света ионами хрома происходит переход ион ов в возбужденное состояние В результате внутренних процессов возбужденные ионы хрома переходят в основное состояние не сразу , а через два возбужденных уровня . На этих уровнях происходит накопл е ние ионов , и при достаточно мощной вспышке ксеноновой лампы возникает инверсная населен ность между промежуточными уровнями и основн ым уровнем ионов хрома . Торцы рубинового стержня полируют , пок рывают отражающими интерференционными пленкам и , выдерживая при этом строгую параллельност ь торцов друг другу . При возникновении инверсии населенностей уровней ионов хрома в рубине происходит лави нное нарастание чи сла вынужденно испущены х фотонов,и обратной связи на оптическом р езонаторе , образованном зеркалами на торцах р убинового стержня,обеспечивает формирование узконапра вленного луча красного света . Длительность ла зерного импульса = =0.0001 с , немного короче длит ельности вспышки ксеноновой лампы . Энергия импульса рубинового лазера около 1ДЖ. С помощью механической системы (вращаю щееся зеркало ) или быстродействующего электрическ ого затвора можно “включить “ обратную св язь (настроить одно из зеркал ) в момент дост ижения максимальной инверсии населенно стей и , следовательно , максимального усиления активной среды . В этом случае мощность инд уцированного излучения будет чрезвычайно велика и инверсия населенности “снимется” вынужденным излучением за очень короткое врем я . В этом режиме модулированной добротнос ти резонатора излучается гигантский импульс л азерного излучения . Полная энергия этого импу льса останется прибли- зитепьно на том же уровне , что и в режиме “свободной генерации” , но вследств ие сокращ ения в сотни раз длительност и импульса также в сотни раз возрастает мощность излучения , достигая значения =100000000Вт. Рассмотрим некоторые уникальные свойства лазерного излучения . При спонтанном излучении атом излучает спектральную линию конечной ширины При лавинообразном нарастании числа вынужденно и спущенных фотонов в среде с инверсной нас еленностью интенсивность излучения этой лавины будет возрастать прежде всего в центре спектральной линии данного атомного пе р ехода , и в результате этого п роцесса ширина спектральной линии первоначальног о спонтанного излучения будет уменьшаться . Н а практике в специальных условиях удается сделать относительную ширину спектральной лини и лазерного излучения в 1*10000000-1* 1 00000000 раз меньше , чем ширина самых узких линий спонтанного излучения , наблюдаемых в природе . Кроме сужения линии излучения в л азере удается получить расходимость луча мен ее 0,00001 радиана , т . е . на уровне угловых секунд . Известно , что направленный узкий луч света можно получить в принципе от л юбого источника , поставив на пути светового потока ряд экранов с маленькими отверстиям и , расположенными на одной п рямой . Пр едставим себе , что мы взяли нагретое черно е тело и с помощью диафрагм получили луч света , из которого посредством призмы или другого спектрального прибора выделили луч с шириной спектра , соответствующей ширине спектра лазерного излу чения . Зн ая мощность лазерного излучения , ширину его спектра и угловую расходимость луча , можно с помощью формулы Планка вычислить тем пературу воображаемого черного тела , использованн ого в качестве источ- ника светового луча , зквивалентного л азерному лучу . Этот расчет приведет на с к фантастической цифре : температура черного тела должна быть порядка десятков милли онов градусов ! Удивительное свойство лазерного луча - его высокая эффективная температура ( даже при относительно малой с р ед ней мощности лазерного излучения или малой энергии лазерного импульса ) открывает перед исследователями большие возможности , абсолютно неосуществимые без использования лазера . Лазеры различаются : спосо бом созд ания в среде инверсной населенности , или , иначе говоря , способом накачки (оптическая на качка , возбуждение электронным ударом , химическая накачка и т . п .); рабочей средой (газы , жидкости , стекла , кристаллы , полупроводники и. т.д .); кон с трукцией резонатора ; режимом работы (импульсный , непрерывный ). Эти различи я определяются многообразием требований к характеристикам лазера в связи с его пра ктическими применениями . ЛАЗЕРНАЯ ТЕХНОЛОГИЯ. Лазеры нашли широкое применение , и в частности и спользуются в промышленности для различных видов обработки материалов : металлов , бетона,стекла ,тканей , кожи и т . п . Лазерные технологические процессы можно условно разделить на два вида . Пе рвый из них использует возможность чрезвычай но тонкой фокусировки лазерного луча и т очного дозирования энергии как в импульсном , так и в непрерывном режиме . В таких технологических процессах применяют лазеры сравнительно невысокой средней мощност и : это газовые лазеры импульсно- -периодического действия , лазеры на криста ллах иттрий-алюминиевого граната с примесью н еодима . С помощью последних были разработаны технология сверления тонких отверстий (диаме тром 1 - 10 мкм и глубиной до 10 -100 мкм ) в рубиновых и алмазных камнях для часовой промышленности и технология изготовления филь еров для протяжки тонкой проволоки . Основная область применения маломощных импульсных л азеров связана с резкой и сваркой миниа тюрных д еталей в микроэлектронике и электровакуумной промышленности , с маркировкой миниатюрных деталей , автоматическим выжиганием цифр , букв,изображений для нужд полиграфическ ой промышленности . В последние годы в одной из важнейших областей микроэлектроники - фотолитог рафии , без применения которой практически не возможно изготовление сверхминиатюрных печатных плат , интегральных схем и других элементов микроэлектронной техники , обычные исто ч ники света заменяются на лазерные . С помощью лазера на ХеС L (1=308 нм ) удается п олучить разрешение в фотолитографической технике до 0,15 - 0,2 мкм . Дальнейший прогресс в субмикронной л итографии связан с применением в качестве экс понирующего источника света мягкого рентгеновского излучения из плазмы , создаваемо й лазерным лучом . В этом случае предел разрешения , определяемый длиной волны рентгено вского излучения (1= 0,01 - О ,001 мкм ), оказывается прост о фантастическим. Второй вид лазерной технологии основан на применении лазеров с большой средней мощностью :от 1кВт и выше.Мощные лазеры используют в таких энерг оемких технологических процессах,как резка и сварка толстых стальных листов , поверхностная закалка , наплавлен ие и легирование крупно габаритных деталей , очистка зданий от поверхн остей загрязнений , резка мрамора , гранита , раск рой тканей , кожи и других материалов.При л азерной сварке металлов достигается высокое к ачество шва и не требуется применение вак уумных камер, как при электроннолучевой сварке , а это очень важно в конвейрном производстве. Мощная лазерная технология нашла приме нение в машиностроении , автомобильной промышленно сти , промышленности строительных материалов . Она позволяет не только повысить качество обработки материалов , но и улучшить технико- экономические показатели производственных процессов . Так , скорость лазерной сварки стальных л истов толщиной 14 мКм достигает 100м\ч при рас ходе электроэнергии 10 кВт.ч . ГАЗОВЫЕ ЛАЗЕРЫ Газовые лазеры представляют собой , пож алуй , наиболее широко используемый в настояще е время тип лазеров и , возможно , в этом отношении они превосходят даже рубинов ые лазеры . Газовым лазерам также , по-видимому , посвящена большая часть выполненных иследов аний.Среди различных типов газовых лазеров в сегда можно найти такой , который будет у довлетворять почти любому требованию, предъявляемому к лазеру , за исключение м очень большой мощности в видимой облас ти спектра в импульсном режиме . Большие мощности необходимы для многих экспериментов при изучении нелинейных оптических свойств материалов.В нас т оящее время больш ие мощности в газовых лазерах не получе ны по той простой причине , что плотность атомов в них недостаточно велика . Однако почти для всех других целей можно н айти конкретный тип газового лазера , который будет превос х одить как твердоте льные лазеры с оптической накачкой , так и полупроводниковые лазеры . Много усилий был о направлено на то , чтобы эти лазеры могли конкурировать с газовыми лазерами , и в ряде случаев был достигнут определенный успех , одн а ко он всегда оказ ывался на грани возможностей , в то время как газовые лазеры не обнаруживают ника ких признаков уменьшения популярности . Особенности газовых лазеров большей часто обусловлены тем , что они , как правило , являются источниками атомных или м олекулярных спектров . Поэтому длины волн пе реходов точно известны они определяются ат омной структурой и обычно не зависят от условий окружающей среды . Стаб и л ьность длины волны генерации при определенн ых усилиях может быть значительно улучшена по сравнению со стабильностью спонтанного излучения . В настоящее время имеются лазеры с монохроматичностыо , лучшей , чем в любом другом пр иборе . При соответствую щем выборе активной среды может быть ос уществлена генерация в любой части спектра , от ультрафиолетовой (~2ООО А ) до далекой инфракрасной области (~ 0,4 мм ), частично захватывая микроволновую область . Нет также оснований сомневаться , что в будущем удастся создать лазеры для вакуумной ультрафиолетовой области спектр а . Разреженность рабочего газа обеспечивает о птическую однородность среды с низким коэффи циентом преломления , что позволяет применять простую математическую теорию для описания структуры мод резонатора и да ет уверенность в том , что свойства выходн ого сигнала близки к теоретическим . Хотя к . п . д . превращения электрической энергии в энергию вынужденного излучения в г а зовом лазере не может быть таким большим , как в полупроводн иковом лазере , однако благодаря простоте упра вления разрядом газовый лазер оказывается дл я большинства целей наиболее удобным в р аботе как один из лабораторных приборов . Что касается большой мощности в непрерывном ре жиме (в противоположность имп ульсной мощности ), то природа газовых лазеров позволяет им в этом отношении превзойти все другие типы лазеров . КРАТКИЙ ИСТОРИЧЕСКИЙ ОБЗОР Первые расчеты , касающиеся возможности создания лазеров , и первые патенты относились главным образом к газовым лазерам , так как схемы энергетических уровней и условия возбуждения в этом случае более по нятны , чем для веществ в твердом состоянии . Однако первым был открыт рубиновый лазе р , хотя вскоре был создан и газовый ла зер . В конце 1960 г . Джаван , Беннет и Херри отт создали гелий-неоновый лазер , работающий в инфракрасной области на ряде лини й в районе 1 мк . В последующие два года гелий-неоновый лазер был усовершенствован , а также были открыты друг е газовые ла зеры , .работающие в инфракрасной области , включ ая лазеры с использованием других благородных газов и атомарного кислород а . О днако наибольший интерес к газовым лазерам был вызван открытием генерации гелий-неонового лазера на красной линии 6328 А при условиях , лишь незначительно отличавшихся от условий , при кото - рых была получена генерация в первом газовом лазере. Получение генерации в видимой области спектра стимулировало интерес не тол ько к поискам дополнительным переходов таког о типа , но и к лазерным применениям , та к как при этом были открыты многие н овые и неожиданные явления , а лазерный лу ч получил новы е применения в ка честве лабораторного инструмента . Два года , последовавшие за открытием генерации на линии 6328 А , были насыщены большим количест вом технических усовершенствований , направленных главным образом на достижение большей мощност и и бол ьшей компактности этого типа лазера . Тем временем продолжались поиски новых длин волн и были открыты многие инфракрасные и несколько новых переходов в видимой области спектра . Наиболее важным из них является открытие Матиасом и с отр . импульсных л азерных переходов в молекулярном азоте и в окиси углерода . Следующим наиболее важным этапом в развитии лазеров было , по--видимому , открытие Беллом в конце 1963 г . лазера , работающего на ионах ртути . Хотя лазер на ион ах ртути сам по себе не оправдал пер воначальных надежд на получение больших мощностей в непрерывном режиме в красной и зел еной областях спектра , это открытие указало новые режимы разряда , при которых могут быть обнаружены лазерные переходы в видимой области спектра . Поиски таких переходов были проведены также среди других ионов . Вскоре было обнаружено,что ионы аргона представляют собой наилучший источник лазерных переходов с большой мощностью в в идимой области и что на них может быть получена генерация в не прерывном режиме . В результате дальнейших ус овершенствований аргонового лазера в непрерывно м режиме была получена наиболее высокая мощность , какая только возможна в видимо й области . В результате поисков была открыта генерация на 200 ионных переходах , сосредоточенных главным образом в видимой,а также в ультрафиолетовой частях спектра . Такие поиски , по-видимому , еще не окончены ; в журналах по прикладной физи к е и в технических журналах часто появляются сообщения о генерации на новых длинах волн , Тем временем .технические усовершенствован ия лазеров быстро расширялись , в результате чего исчезли многие “колдовские” ухищрения первых конструкций гелий-неоновых и друг их газовых лазеров . Исследования таких лазер ов , начатые Беннетом , продолжались до тех пор , пока не был создан гелий-неоновый лазер , который можно установить на обычном столе с полной уверенностью в том , что ла зер будет функционировать так , как это ожидало сь при его создании . Аргоновый ионный ла зер не исследован столь же хорошо ; однак о большое число оригинальных работ Гордона Бриджеса и сотр . позволяет предвидеть в разумн ых пределах возмож ные параметры такого лазера . На протяжении последнего года появилс я ряд интересных работ , посвященных газовым лазерам , однако еще слишком рано опреде лять их относительную ценность . Ко всеобщему удивлению наиболее важным достижением явилось открытие Пейтелом г енерации вынужденного излучения в СО 2 на полосе 1,6 мк с высоким к.п.д.выходная мощность в этих лазерах может быть доведена д о сотен ватт,что обещает открыть целую нов ую область лазерных пр именений . Полупроводниковые лазеры. Основным примером работы полупроводниковы х лазеров является магнитно-оптический накопитель (МО ). Принципы работы МО накопителя. МО накопитель построен на совмещении магнитного и оптического принципа хран ения информации . Записывание информации производи тся при помощи луча лазера и магнитного поля , а считование при помощи одного то лько лазера. В процессе записи на МО диск лазерный луч нагревает определенные точки н а диски , и под воздейстием температуры сопротивляемость изменению полярности , для н агретой точки , резко падает , что позволяет магнитному полю изменить полярность точки.Посл е окончания нагрева сопротивляемость снова у величивается нополярность нагрето й точк и остается в соответствии с магнитным по лем примененным к ней в момент нагрева . В имеющихся на сегодняшний день МО накопителях для з аписи информации применяются два цикла , цикл стирания и цикл записи . В процессе стирания магнитное поле имеет одинаковую полярность , соответствующую двоичным нулям . Лазерный луч нагревает последовательно весь стираемый участок и таким образом записывае т на диск последовательность нулей . В цик ле записи полярность магнитного п о ля меняется на противоположную , что соответствует двоичной единице . В этом цикле лазерный луч включается только на тех участках , которые должны содержать двоичные единицы , и ост авляя участки с двоичными нулями без изме нений. В процессе чте ния с МО ди ска используется эффект Керра , заключающийся в изменении плоскости поляризации отраженного лазерного луча , в зависимости от направл ения магнитного поля отражающего элемента . О тражающим элементом в данном случае являетс я н амагниченная при записи точка на поверхности диска , соответствующая одному биту хранимой информации . При считывании и спользуется лазерный луч небольшой интенсивности , не приводящий к нагреву считываемого уч астка , таким образом при считывании х р анимая информация не разрушается. Такой способ в отличии от обычного применяемого в оптических дисках не дефо рмирует поверхность диска и позволяет повтор ную запись без дополнительного оборудования . Этот способ также имеет преимущество перед трад иционной магнитной записью в пла не надежности . Так как перемагничеваниие учас тков диска возможно только под действием высокой температуры , то вероятность случайног о перемагничевания очень низкая , в отличии от традиционной магн и тной запис и , к потери которой могут привести случайные магнитные поля. Область применения. Область применения МО дисков определя ется его высокими характеристиками по надежности , объему и сменяемости . МО диск необхо дим для задач , требующих большого дискового объема , это такие задачи , как САПР , обработка изображений звука . Однако небольшая скорость доступа к данным , не дает возможности п рименять МО диски для задач с критичной реактивностью систе м .Поэтому примене ние МО дисков в таких задачах сводится к хранению на них временной или резерв ной информации . Для МО дисков очень выгод ным использованием является резервное копировани е жестких дисков или баз данных . В отличии о т традиционно применяе мых для этих ц елей стримеров , при хранение резервной информ ации на МО дисках , существенно увеличивается скорость восстановления данных после сбоя . Это объясняется тем , что МО диски яв ляются устройствами с произвольным доступом , что позволяет восстанавливать только те данные в которых обнаружился сбой.Кр оме этого при таком способе восстановления нет необходимости полностью останавливать систему до полног о восстановления данных.Эти достоинства в соч етании с высокой надежностью хранения информации делают применение МО дисков при резервном копировании выгодным , хотя и боле е дорогим по сравнению со стримерами. Применение МО дисков , также целесообр азно при работе с приватной информацией больших объемов . Ле гкая сменяемость диско в позволяет использовать их только во вре мя работы , не заботясь об охране компьюте ра в нерабочее время , данные могут хранится в отдельном , охраняемом месте . Это же с войство делает МО диски незаменимыми в с итуации когда необходимо перевозить боль шие объемы с места на место , например с работы домой и обратно. Перспективы разви тия . Основные перспективы развития МО диско в связанны прежде всего с увеличением ск орости записи данных . Медленная скорость опр еделя ется в первую очередь двухпроходным алгоритмом записи . В этом алгоритме нули и единицы пишутся за разные проходы , из-за того , что магнитное поле , задающие н аправление поляризации конкретных точек на д иске , не может изменять свое направление достаточно быстро. Наиболее реальная альтернатива двухпроход ной записи - это технология , основанная на изменение фазового состояния . Такая система уже реализована некоторыми фирмами производител ями.Существуют еще несколько разработок в это м направлении , связанные с полимерными красителями и модуляциями магнитного поля и мощности излучения лазера. Технология основанная на изменении ф азового состояния , основана на способности ве щества переходить из кристаллического состоян ия в аморфное . Достаточно осветить не которую точку на поверхности диска лучом лазера определенной мощности , как вещество в этой точке перейдет в аморфное состо яние . При этом изменяется отражающая способно сть диска в этой точке . Запись информации происходит значительно быстрее , но при этом процессе деформируется поверхность диска , что огра ничивает число циклов перезаписи. Технология основанная на полимерных красителях , также допускает повторную запись . При этой технологи и поверхность диска покрывается двумя слоями полимеров , каждый из которых чувствителен к свету определе нной частоты . Для записи используется частот а , игнорируемая верхним слоем , но вызывающая реакцию в нижнем . В точке падения луча нижний слой разбухает и образует выпуклость , влияющую на отражающие свойства поверхности диска . Для стирания используетс я другая частота , на которую реагирует только верхний слой полимера , при реакции выпуклость сглаживается . Этот метод как и предыдущий имеет огранич енное число циклов записи , так как при записи происходит деформация поверхности. В настоящие время уже разрабатывается технология позволяющая менять полярность ма гнитного поля на противоположную всего за несколько наносекунд . Это позволит измен ять магнитное поле синхронно с поступлением данных на запись.Существует также технология построенная на модуляции излучения лазера . В этой технологии д исковод работает в трех режимах - режим чт ения с низко й интенсивностью , режим з аписи со средней интенсивностью и режим з аписи с высокой интенсивностью . Модуляция инт енсивности лазерного луча требует более сло жной структуры диска , и дополнения механизм а дисковода инициализирующим магнит о м , установленным перед магнитом смещения и имеющим противоположную полярность . В самом простом случае дис к имеет два рабочих слоя - инициализирующий и записывающий . Инициализирующий слой сделан из такого материала , что инициализирующи й магнит может изменять его полярно сть без дополнительного воздействия лазера . В процессе записи инициализирующий слой записывается нулями , а при воздействии лазерного луча средней интенсивности записывающий слой намагни чивается инициализирующим , при воздействии луча высокой интенсивности , записывающий слой намагничивается в соответствии с полярность ю магнита смещения . Таким образом запись данных может происходить за один проход , при переключении мощности лазера. Безусловно МО диски перспективные и бурно развивающиеся устройства , которые могут решать назревающие проблемы с больши ми объемами информации . Но их дальнейшее р азвитие зависит не только от технологии з аписи на них , но и от прогресса в области д р угих носителей информации . И если не будет изобретен более эффе ктивный способ хранения информации , МО диски возможно займут доминирующие роли. Список использова нной литературы : 1.Энциклопедический словарь юного физика (гл.редактор Мигдал А.Б .) Москв а “Педагогика” 1991г. 2.Н.М.Шахмаев,С.Н.Шахмаев,Д.Ш.Шодиев “Физика 11” Москва “Просвещение” 1993г. 3.О.Ф.Кабардин “Физика” Москва “Просвещение” 1988г. 4.”Газовые лазеры” (под.ред . Н.Н.Соболева ) М осква “Мир” 1968г. 5.Журнал “ PC Magazine” ( Russion Edi tion ) N2 1991г.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Когда я был пионером, мне рассказывали, как хорошо будет жить в будущем. Сейчас мне рассказывают, как хорошо было жить, когда я был пионером.
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru