Реферат: Обнаружение радиоактивных выбросов в атмосферу - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Обнаружение радиоактивных выбросов в атмосферу

Банк рефератов / Биология

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Microsoft Word, 260 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

Пассивные методы обнаружения радиоактивных выбросов в атмосферу П ассивные методы дистанционного об наружения радиоактивных выбросов в атмосферу , а также экологического мониторинга деятельности ядерно-перерабатывающих предприятий представляют не меньший интерес , чем активные методы . Однако имеют перед ними определённые п р еимущества , в частности , они не приводят к дополнительному электромагнитному з агрязнению среды , менее энергоёмки и более просты при их реализации на практике , п оскольку для них не требуется предварительная информация о местонахождении источника радио актив н ых выбросов. Очевидно , что для решения этой зада чи пригодна регистрация излучения как радиоак тивных изотопов , выбрасываемых в атмосферу , та к и вторичного излучения , которое образуется в следствии взаимодействия радиоактивных эле ментов с атмосферными газам и . Излучение первого типа является коротковолновым и пр инадлежит к оптическому или рентгеновскому ди апазонам длин волн . Что касается вторичного излучения , то оно может возникать как о птическом , так и в СВЧ диапазоне длин волн . Поскольку надёжность приёма и з лучения в СВЧ диапазоне значительно выше , чем в оптическом диапазоне длин волн , то при разработке пассивного метода дистанционн ого обнаружения радиоактивных выбросов ядерно-пер ерабатывающих предприятий необходимо учитывать э то обстоятельство и среди боль ш ог о числа атмосферных газов необходимо в ка честве индикатора загрязнения выбрать такой , который излучает в СВЧ диапазоне длин вол н . Из дальнейшего рассмотрения становится ясн ым , что такая возможность существует . 2.1. Пассивный дистанционный метод экологи ческого мониторинга радиоактивного загрязнен ия окружающей среды Е.Т.Протасевича В 26 предложен метод регистрации радиоактивного заг рязнения среды путем измерения излучения в СВЧ - диапазоне длин волн . Его суть сводится к следующему. Известно , что в районах радиоактивного загрязнения местности ( на атомных электроста нциях , в частности , после аварии на Черноб ыльской АЭС ; в районах выпадения осадков п ри испытаниях ядерного оружия в атмосфере ; на ато мных подводных лодках и пр .) наблюдаются продолжительные свечения воздуха . Анализ этих материалов показывает , что имеетс я также связь между наблюдаемыми свечениями воздуха и метеоусловиями . Постараемся воспол ьзоваться этим обстоятельством при разработке п а ссивного метода дистанционного о бнаружения радиоактивных выбросов в атмосферу. Известно [27 31], что в приземной атмосфере , подве ргнутой ионизирующему воздействию , например , элект рическому пробою , существуют условия , которые обеспечивают ее длительное послесвечение . Эти условия связаны в первую очередь с содержанием воды в атмосфере как в пар овой , так и в аэрозольной или жидкокапельн ой фазах . Независимо от вида ионизирующего воздействия ( корпускулярное или электромагнитное ) установлены три стадии трансформации воды в атмосфере , обеспечивающие устойчивое длительное послесвечение воздуха : 1) испарение воды , если последняя в ж идкокапельной фазе ; 2) разложение молекул воды в паровой фазе ; 3) протекание целого комплекса физико- химических реакций [31], в результате которых образуется холодная неравновесная плазма с длительным послесвечением. Хотя в условиях радиоактивного облучен ия атмосферы роль первой стадии невелика из-за малого энерговклада источника ионизации , можно предпол агать , что как причины с вечения воздуха , так и связь этого свечени я с метеоусловиями обусловлены протеканием вт орой и третьей стадии , когда водяной пар уже присутствует в атмосфере (например , в есной из-за интенсивного испарения влаги с поверхности земли , п ри восходе Со лнца и прогреве земли в утренние часы конца лета , при ясной , жаркой погоде над поверхностью морей и океанов и пр .) Относительно первой стадии агрегатно-физико -химических превращений Н 2 О следует сделать следующее заме чание . В атмосфере , хотя и кратковременн о , но часто существуют условия пресыщения водяных паров . В процессе ионизации это д олжно приводить к смене направлений Н 2 О в первой ст адии в противоположную сторону . В связи с этим можно ожидать некоторые изменения с вечения атмосферы в тако е время ( лето м в ночные часы ). Образование свободных атомов водорода иде т по каналам реакций (2.1 б ), (2.1 г ) и (2.3 а ), а гидроксила ОН в результате протекания реакций (2.1 б ), (2.1 г ), (2.2 а ), (2.3 б ). Атомарный водород и гидроксил ОН принадлежат к числу компон ент , активных в СВЧ диапазоне . Образование свободных атомов водорода должно сопровождаться генера цией излучения на частоте 1420 МГц ( длина вол ны ~ 21,1 см .), которое обусловлено свер хтонким расщеплением основного уровня энергии атома на два близлежащих подуровня . Причиной ра сщепления является взаимодействие спинов ядра и электрона . В результате слабых соударений атомов водорода в воздухе происходит сме на ориентации спина электрона в а томе водорода на противоположную ( с п араллельной на антипараллельную , более выгодную в энергетическом отношении ). Спонтанное изменен ие ориентации спина сопровождается возникновение м излучения с частотой 1420 МГц . Кроме частоты 1420 МГц осуществить регис трацию СВЧ излучения можно также на часто тах 1612, 1665, 1667 и 1721 МГц [26 ]. Эти частоты соответствуют уже сверхтонким переходам в молекуле радик ала ОН , который присутствует подобно водороду практически во всех реакциях ра зложе ния воды , например , (2.1 б ), (2.1 в ), (2.1 г ), (2.2 а ) и (2.3 б ).Произведем оценку возможностей регистрации указанного СВЧ излучения в случае практической реализации предлагаемого метода . Интенсивность излучения (линии ) определяется вероятностью радиационного перехода А nk и может быть рассчитана по формуле [ 26,33 ]: S = nk A nk (2.4) где 2 энергия кванта ; постоянная Планка. Согласно [ 34 ] энергия сверхтонкого расщепления стабильных уровней атома водоро да (ос новной терм 1 Н ( 2 S 1/2 ), электронный терм 2 S 1/2 , квантовые числа полног о момента F, F (1, 0) для (F , F ) = 1420, 4057517 МГц ) составляет Е (F,F ) = 47,3797 10 -3 см -1 , а вероят ность перехода А nk равна 3 10 -15 с -1 . Тогда интенсивность излучения S =10 -24 3 10 -15 = 3 10 -39 Вт. В случа е , если относительная вл ажность воздуха 100 %, то молекулы воды составляют приблизи тельно 3 % от общего объема смеси (воздух + Н 2 О ), что в пересчёте на концентрацию частиц соответствует ~10 18 м олеку лам Н 2 О в см 3 . Если д опустить , что разложилось всего ~ 1 % от этого числа молекул воды , то это составит ~ 2 10 16 атомов водорода . Отсюда следует , что 1см 3 будет излучать ~6 10 -23 Вт . Опыт ра боты АЭС показыва ет , что размер облака (шлейфа ) над объектом атомной энергетики составляет ~ 0,5 км 3 . Тогда не трудно рассчитать , что мощность его излучения ра вна ~ 3 10 -8 Вт . Видимо , такая оценка является излишне оптимистично й . В работе [ 36 ] подошли к этому инач е. Предположив в качестве основного механ изма воздействия радиации на атмосферу тормоз ное излучение электронов , образовавшихся при распаде изотопа 85 Kr, авторы [ 36 ] рассчитали , что скорость обра зования атомов водор ода в шлейфе выбр оса будет составлять 1,5 10 12 м -3 с -1 . Тогда при допуще нии , что основным механизмом исчезновения ато мов водорода является рекомбинации , константа скорости которой при нормаль ных атмосфер ных условиях составляет k ~ 10 -13 10 -14 м 3 моль -1 с -1 из уравнения d[H] / dt = 2k[H] 2 была рассчитана концентрация атомов водор ода [H] в 1 км 3 шлейф а выброса , Это величина составляет приблизительно 10 21 10 22 атомов . Отсюда следует , что н а частоте 1420 МГц мощность , излучаемая , указанным объемам воздуха , равна ~ 2 10 -17 8 10 -18 Вт , что на не сколько порядков меньше , чем это следует и з работы [26 ]. Видимо , такая оценка является и злишне пессимистичной и на практике мощность излучения ионизированного объема окажется между двумя этими расчетными значениями . Постараемся ответить на вопрос , является ли достаточным уровень излучения атомарного водор ода для его регистрации современными средства ми или нет. Чувствительность современных приемников де циметров ых и сантиметровых волн Р пр мин =10 -13 10 -14 Вт [ 26 ]. Она была достигнута еще в 1967 году . Срав нение такой чувствительности с уровнем излуче ния облака позволяет утверждать , что излучени е атомарного водорода может быть зарегис трировано современными средствами радиолокац ии . При этом необходимо иметь в виду е ще два важных обстоятельства . Во первых , уровень сигнала убывает пропорционально квадрату расст ояния от источника излучения , то есть изме рение необходимо производить вблизи объекта атомной энергетики . Во-вторых , надежность прие ма сигнала на частоте 1420 МГц повышается за счет стационарного характера волнового излуч ения и наличия минимального уровня помех в интервале частот 10 3 10 4 МГц [35 ]. Аналогичным образом обстоят дела и с возможностью регистрации радиоизлучения гидрок сил ОН. Остановимся на ширине излучаемых линий . Уширение линии излучения атомарного водород а связано преимущественно с эффектом Доплера , который обусловлен поступательным движение м атомов . Скорость такого движения определяет ся кинетической энергией образовавшихся атомов водорода . Столкновительным механизмом уширения в нашем случае можно пренебречь , поскольку излучение вызвано сверхтонким расщепле н ием энергетического уровня атома . Согласн о измерений , выполненных в [ 37 ], энергия поступат ельного движения атомов водорода при фотолизе водородосодержащих молекул , не превышает 2 эВ . Откуда следует , что доплеровское уширение линии водорода на частоте 1 4 20 МГц D 150 кГц . В идимо , это значение D является завышенным , поскольку из анализа спе ктров радиоизлучения в астрофизике следуют , ч то ширина излучаемых линий рад икала О Н составляет 10 20 кГц [ 35 ]. 2.2. ОБРАЗОВАНИЕ И ДИНАМИКА ИЗ ЛУЧЕНИЙ АТОМАРНОГО ВОДОРОДА В ШЛЕЙФЕ РАДИОАКТ ИВНЫХ ВЫБРОСОВ Положим в основу нашего рассмотрения результаты расчетов по формированию шлейфа радиоактивных выбросов , представленные в работе [36]. Согласно анализа выбросов предприятий ядерного цикла , работающих по замкнутой схе ме , следует , что изотоп 85 Kr по суммарной активности в ш лейфе выбросов преобладает над другими радиоа ктивными элементами . По этой прич ине а вторы работы [ 36 ] в своих расчётах ориентируются на изотоп 85 Kr. Его годовой выброс составляет 1.6 10 7 Кюри для радиохимическо го завода производительностью 1500 т /год [ 38 ]. Тогда в пересчёте на стационарный источник в ыбросов со стандартными характеристиками ( высота трубы Н = 200 м , диаметр D = 2 м , скорость выброса в атмосферу V = 10 м /с ) получается , что активность каждого кубического метра в ыбросов составляет приблизительно 6 10 8 Бк. Поскольку 85 К r принадлежит к числу -активны х изотопов , то в результате его распада в одном кубическом метре выбросов образует ся 6 10 8 электронов в секунду с энергией 0.67 Мэв . Распространение шл ейфа в атмосфере сопровождается увеличени ем его объёма вследствие вертикальной и г оризонтальной диффузий , которые протекают на фоне действия ветра. Для оценки концентрации радионуклидов в шлейфе в работе [ 36 ] использовалась модель гауссовой диффузии от непрерывного источник а [ 39 ], поскольку эта модель широко используется в мировой практике и она положена в основу большинства нормативных документов по ограничениям загрязнения воздуха промышленными выбросами [ 39 ]. Согласно этой модели концентраци я при м есей в выбросе N описывается формулой , (2.4) где Q - мощность источника ; у = у (х ), z = z (х ) - соответственно горизонтальна я и вертикальная дисперсия примеси . Зн ачения y и z для величин х , лежащих в интервале 10 2 < x < 10 4 м , вычислились по формуле Бригса [ 39 ]: у (х ) = 0 х /(1+с 2 х ) 1/2 , z = a 1 x В 1 /(1+а 2 х В 2 ), 0 = =с 1 ( / 0 ) 0.2 (здесь - время усреднения , 0 = 6 10 2 с ) ; Н - высота источника промышленного выброса ( трубы ); V - скорость ветр а . Значения а 1 , а 2 , в 1 , в 2 , с 1 , и с 2 приведены в табл . 2.1. На рис .2.1. представлена зависимость высот ы о бласти максимальной концентрации приме си для вертикальной плоскости сечения шлейфа от расстояния до источника выбросов при различной стратифакции пограничного слоя атм осферы . Из рис . 2.1 видно , что оптимальной для мониторинга областью является участок шле й фа , лежащий на расстоянии от 500 м до 10 км от источника выбросов . Из ср авнения рис .2.1а ) и 2.1б ) также следует , что значительное влияние на характер распростран ения шлейфа оказывают неровности подстилающей поверхности , в частности , деревья , городские ст р оения и пр . Влияние таких н еровностей можно учесть с помощью изменения параметра шероховатости поверхности , величина которого определяет значения y и z в выражении (2.4). На рис . 2.2 показана фо рма шлейфа при параметрах шероховатости , характерных как для лесистой местности , так и для гор одских окраин . В этом случае вертикальная дисперсия примеси определялась из выражения z = a 1 х (1+ a 2 х ) В 2 В [36] все расчеты провод ились для умеренно неустойчивой , безразличной и умеренно устойчивой стратификации (классы устойчивости по Пасквиллу-Тернеру , n = 3,4,5 соответственно ).Режим с n=3 (согласно данных метеорологических наблюдений за состоянием пограничного слоя атмосферы [ 3 9 ] ) наиболее часто реализуется в неустойчивые периоды времен года : весной , осен ью . Из рис . 2.2 следует , что в случае шеро ховатости поверхности заметно уменьшение оптимал ьного участка шлейфа по сравнению с его размерами , характерными для ровной подстилающ е й поверхности . В результате этого в случае шероховатой поверхности активному радиационному облучению будут подвергаться б ольшие объемы атмосферного воздуха. Таким образом , на основании проведенных расчетов [ 36 ] с учетом параметров приемной ан тенны можно определить наиболее удобное размещение и направление антенны для детек тирования СВЧ излучений атмосферного водорода Н и гидроксила ОН , генерируемых из шлей фа радиоактивных выбросов , в конкретной метео рологической обстановке . Для узконаправленных ант енн с д иаграммой направленности при близительно по 10 оптимальное расстояние от антенны до шлейфа составляет 25 - 27км . На этом расс тоянии можно осуществлять контроль за наиболе е перспективным участком шлейфа выбросов , кот орый удале н на расстоянии от 500м д о 10км от источника. ОТРИЦАТЕЛЬНЫЕ ФАКТОРЫ , ВЛИЯЮЩИЕ НА ВОЗМОЖНОСТЬ РЕАЛИЗАЦИИ ПАССИВНОГО МЕТОДА ДИСТАНЦИОННОГО КОНТРОЛЯ ЗА ДЕЯТЕЛЬНОСТЬЮ ЯДЕРН О-ПЕРЕРАБАТЫВАЮЩИХ ПРЕДПРИЯТИЙ. К числу факторов , определяющих возможность реализац ии пассивного метода экологического мониторинга перерабатывающих пре дприятий ядерного цикла по их выбросам в атмосферу и влияющих на точность измерен ий , следует отнести во-первых , наличие в атмосфере фоновой концентрации атомарного водорода и , во-вторых , природный электромагнитный фо н любого происхождения в СВЧ диапазоне дл ин волн на высотах , меньших 10 км. Рассмотрение начнём с источников образова ния атомарного водорода и гидроксила ОН и их фоновой концентрации в атмосфере . Для чего обратимся к рис .2. 3 , взятому из работы [ 39 ]. Атомарный водород Н и гидроксил ОН принадлежат к семейству нечётного вод орода . Для них характерна высокая реактивност ь , которая оказывает существенное влияние на протекание химических процессов в атмосфере . Время жизни этих к о мпонентов меньше постоянных времени их переноса . По этой причине концентрация атомарного водорода Н и гидроксила ОН определяется фотохимич ескими , а не динамическими процессами . Посколь ку основным источником их образования в а тмосфере является фотодиссоци а ция дол гоживущих водосодержащих веществ , то содержание этих компонентов зависит от потока солнечн ого излучения , другими словами , от солнечной активности , времени года и дня . Из ри с . 2.3. также следует , что на высотах , меньших 60 км , постоянная врем е ни жизни атомарного водорода н стремится к нулю. На рис . 2.4. приведены расчёты концентраций водородных радикалов в зависимости от высо ты [ 39 ]. В верхней атмосфере атомарный водород является основным компонентом в семействе водородных радикалов . Однако при Н < 75 км его концентрация становится меньше конце нтрации других водородных соединений , а при Н < 10 км его содержанием в атмосфере уже можно пренебречь . Такое неравномерное распре деление концентрации атомарного водорода по высоте связано , в первую очередь , с существованием озонового слоя , который п оглощает основную долю ультрафиолетового слоя на высотах 20 25 км ( <290 нм ) и тем самым влияет на процесс фотолиз а атмосферных газов , отв етственный за образование Н. В [ 36 , 39 ] отмечается , что на основании мно гочисленных измерений химического состава нижней атмосферы образование атомарного водорода Н обусловлено фотолизом таких соединений , как метан СН 4 , аммиа к NH 3 , молекулярный водород Н 2 , формальдегид НСНО и вода Н 2 О , суммарна я концентрация которых в атмосфере Земли составляет приблизительно 10 19 10 20 м -3 . Приведём основные реакции фо толиза . Разложение метана излучением с дли ной волны =110 160 нм происходит в результате проте кания следующих реакций : СН 4 + h CH 3 + H , ( 2.5 ) СН 4 + h СН 2 + Н 2 ; Н 2 + h H + H , ( 2.6 ) С H 4 + h CH + H 2 + H , ( 2.7 ) Спектр поглощения у льтрафиолетового и злучения в этой области непрерывен. Фотолиз аммиака происходит под действием ближнего и вакуумного ультрафиолета и со стоит из трёх основных первичных процессов : NH 3 + h NH 2 + H < 280 нм , ( 2.8 ) NH 3 + h NH + H 2 < 224 нм , ( 2.9 ) NH 3 + h NH + H + H < 1457 нм , ( 2.10 ) Процессы ( 2.8 ) и ( 2.10 ) являются наиболее вероятн ыми при диссоциации , когда длина волны из лучения < 280 нм. Основной первичный фотохимический процесс при фотодиссоциации формальдегида происходит по схеме HCHO + h H + HCO ( поро говая длина волны 350 нм ). Основным первичным процесс ом при диссоциации молекул воды , когда 105 190 нм является образование ато марного водорода и гидроксила ОН H 2 O + h H + OH < 242 нм. Кроме того , молекулярный водород Н 2 образующийся в результате протекания второстепенных ( то есть не приведённых выше ) реакций , может также диссоциировать в атмосфере под действием изл учения с длинами волн = 84,47 110,8 нм по схеме Н 2 + h H + H ( 2.11 ) На основании проведённого рассмотрения сл едует , что суще ствует ряд каналов , по которым в реальной атмосфере образуется атомарный водород и гидроксил ОН в резуль тате процессов фотолиза водородосодержащих соеди нений . Равновесная концентрация атомов Н и радикала ОН определяется процессами рождения и рекомбинации. Однако их фоновая кон центрация ( а следовательно , и излучение в СВЧ диапазоне длин волн ) должны быть мень ше тех , что образуются в результате выбро сов в атмосферу радиоактивных веществ . Остановимся теперь на фоновом излучении , которое характерно для в ысот , меньши х 10 км . По своему происхождению электромагнитны й фон можно разделить на природный и техногенный . Излучения атомарного водорода и гидроксила ОН , являющиеся индикаторами радиоактив ного загрязнения атмосферы , относятся к катег ории техногенног о электромагнитного фон а . Выше отмечалось , что их регистрация воз можна лишь в случае выделения полезного с игнала на уровне шумов. В свою очередь природный электромагнитный фон может иметь атмосферное либо литосфе рное происхождение . Кроме того существует ещ ё и космическое радиоизлучение . Рассмотре ние начнём с литосферного электромагнитного ф она [40]. Полная классификация электромагнитного фона приведена в табл . 2.3 . Генерация электромагнитного излучения из литосферы в свободное пространство обусловлена преи мущественно двумя механизмами [40,41] : а ) адгезионно - когезионным механизмом генерации , при кото ром его появление вызвано образованием разряд ов между свежезаряженными стенками разрушающихся минералов ; б ) флуктуационным механизмом генерации излучения , ко торый вызван наличием остаточной поляризации минералов , изменяющейся под действием тепловых или радиационных полей , что в свою очер едь приводит к перераспределению энергии и появлению в минералах электрических и элек тромагнитных полей. Не вдаваясь в по дробности протека ния перечисленных процессов , отметим лишь , что литосферное электромагнитное излучение регистри руется в диапазоне от 100 кГц до 2.5 МГц , то есть находится далеко от тех частот , которые излучают как атомарный водород , так и гидроксил О Н. Источниками электромагнитного излучения в атмосфере являются (см . табл . 2.3 ) : а ) грозовые разряды ; б ) предгрозовое радиоизлучение ; в ) непрерывно - шумовое радиоизлучение гроз овых облаков и циклонов. Радиоизлучение линейной молнии исследовалось в раб отах [ 42 , 43 ]. Оно было регистрировано в узком диапазоне частот ( 0.1 0.2 ) ГГц через 0.1 0.4 с после появления лидера грозового разряда и продолжа лось в среднем около 50 нс . Спектральная п лотность такого излучения оказалась низко й и составляла 10 -12 10 -10 Вт /см 2 Гц на расстоянии 1 км от молнии. Физическая природа двух последних видов излучений обусловлена , с одной стороны , к олебаниями поверхностей заряженны х капель воды и , с другой стороны , их дроблением коагуляцией . Непрерывно - шумовое радиоизмерение грозовых облаков и циклонов наблюдается на частотах от сотен кГц до сотен МГц . Излучают радиоволны и различные светящиес я объекты , возникающие в атмосфере и имеющие , как правило , плазменное происхождение ( см . табл . 2.3 ) . Однако все эти явления пр инадлежат к числу непериодических быстропротекаю щих процессов и время их жизни значительн о меньше , чем время жизни радиоактивного облака ( или шлейфа ) в атм о сфере . По этой причине они вряд ли окажут решающее влияние на результаты измерений. К природному электромагнитному фону относ ится также космическое радиоизлучение . Для не го мощность шума выражается через радиационну ю температуру , которая соответствует тем п ературе абсолютно чёрного тела , когда суммарн ые мощности обоих излучений равны . Кривые изменения радиационной температуры шумов от ч астоты представлены на рис . [ 44 ]. Из рис . 2.5 видно , что мощность шумов различных видов радиоизлучения оказывается мень шей в полосе частот 1.0 10.0 ГГц . Строго говоря , эта величина зависит от времени суток , однако не превышает 10 -21 Вт /м 2 [ 39 ]. Ослабление радиоизлучения на частоте 1.4 ГГц за счёт поглощения его в атмосфер е не превышает 2 дБ при различных у глах места приёмной антены [ 45 ]. При = 90 в спокойной атмосфере оно минимально и составляет всего 0.03 дБ . Фонов ый аэрозоль не оказывает так же заметн ого влияния на поглощение радиосигналов . Знач ения коэффициентов ослабления при распространени и радиоволн в дожде составляют 0.002 0.010 дБ /км . В [ 36 ] для уменьшения уровня шумов атмосферного во дорода измерения пре длагается производить в тёмное время суток . Co своей стороны , мы полагаем , что мощность полезного сигнала возрастёт , если измерения проводить не во время дождя , а при относительной влажности воздуха , близкой к 100%. В этом случае ре зко возрастает выхо д атомарного вод орода и гидроксила ОН при разложении моле кул Н 2 О , всл едствие их радиоактивного облучения.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Мужчина в аптеке:
— Извините, а женская виагра есть?
— Ювелирный — через дорогу.
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, реферат по биологии "Обнаружение радиоактивных выбросов в атмосферу", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru