Реферат: Новые реалии в физическом содержании великих уравнений электродинамики Максвелла - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Новые реалии в физическом содержании великих уравнений электродинамики Максвелла

Банк рефератов / Физика

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Microsoft Word, 793 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

На основе анализа традиционных электродинамических уравнений Максвелла выявлены принципиально новые реалии в их физическ ом содерж а н ии, иллюстрирующие подлинное величие и грандиозные скрытые возможн о сти этих уравн ений в отношении полноты охвата явлений электромагн е тизма, в итоге тем самым удалось провести модернизацию концептуальных представл ений классической электродинамики о структуре и свойствах электромагн итного поля, которое является лишь только одной из равн о правных составляющ их векторного четырехкомпонентного едино го эле к тр одинамического поля . О бщепринято счита ть, что все известн ые явления электромагнетизма обусловлены существование м и взаимодействи е м с материальными средами электромагнитн ого пол я , с двумя векторными компонентами электрической магнитной напряженности. Сво йства этого поля физически полно и м а тематически исчерпывающе описываются системой взаим освязанных эле к тродинамических уравнений , первоначальная ф орма и структура которых была сформулирована Максвеллом [ 1 ] . Максвелл прожил короткую (48 лет) жизнь, и свои гениальные уравнения он так и не успел привести в единую л о гически систему. К сожалению, п ри жизни его теория электромагнитн ого п о ля не нашла должного признания в научной среде , более того у некоторых коллег отношение к ней было почти враждебн ым , вплоть до полного непри я тия : она считалась непонятной, математически нес трогой и логическ и н е обоснован ной. Впоследствии, после триумфа теории Ма к свелла - открытия элект р о магнитных в олн (Герц, 1888г), система э ти х уравнени й был а модернизиров а н а Герцем и Хевисайдом, где по существу новаци и заключали сь лишь в уменьшени я числа (с 8 до 4) исходных уравнений системы . Однако е сли г о ворить о п оложительн ом эффект е такой модификации , то он заключался в том, что в новом вариан те уравнения были для того времени ко нцептуально логически обозримы и физически более последовате льны , имели удобный математически векторный вид и в определенной мере законч енную форму . В современном окончательном виде и менно эту мод ифицированну ю систему уравнений [2] : ( a ) , ( b ) , ( c ) , ( d ) , (1) и стали называть уравнениями Максвелла классической электро дин а мики. Здесь векторы напряже нности электрического и магнитного п о лей связаны посредством материальных соотношений : , , , (2) с векторами электрической и магнитной индукци й , вектор ом плотности электрического тока , которые представляют собо й отклик ср е ды на наличие в ней электромагнитн ого п ол я . Соответственн о, - объемная плотность стороннего заряда, и - электрическая и магнитная постоя н ные, - удельная электрическая проводимость , относительные диэлектрич е ская и магнитная проницаемост и среды . Принципиальная особенность этих динамических реляти вистски инв а риантных уравнений (1) состоит в том, что в их структуре заложена отраж а ющая обобщение опытных данных основная аксиома класси ческой электр о динамики - неразр ывное единство переменных во времени электрическо й и магнитно й компонент такого поля, ко торое и называют электромагнитным полей. Прямым ф ундаментальным сл едствием уравнений Максвелла являе т ся вывод о том, что описываемое ими электромагнитное поле распростран я ется в свободном простр анстве посредством поперечн ых волн, скорость к о тор ых определяется лишь электрическими и магнитными параметрами ср е ды, заполняющей это пространст во ( например, в отсутствие поглощения ). Совместное ре шение уравнений системы (1) позволяет также ответить на вопрос, что перено сят эти волны и получить аналитич е скую формулировку закона сохранения электромагнитной энерги и: , (3) согласно которому поток электромагнитной энергии ко м пенсирует в данной т очке среды джоулевы (тепловые) потери за счет эле к тропроводности (первое слагаемое в прав ой части ) и изменяет электрич е скую и магни тную энерги и , л и бо наоборот : процессы, описываемые правой частью соотношения (3), порождают п оток . При этом характер и зующий энергетику данного явления вектор Пойнтинга плотности потока электромагнитной энерг ии , связанный с ве ктором объемной пло т ности электромагнитного импульса , отличен от нуля только там, где одновременно присутств уют электрическ ая и маг нитная компоненты поля, векторы и которых не коллинеарны. Однако следует указать и на весьма ограниченный диапазон явных возможностей урав нений (1) , поскольку в их рамках в принципе не льзя пре д ставить раздельное существование чисто электрических либо магнитных волн, переносящих электродинамические поток и только электрическ ой или только магнитн ой энерги и, хотя процессы соответств ующей поляризации сред наблюдаются в эксперименте , существуют раздельно и энергетически друг от друга независимы. Кроме того, далеко н е ясен вопрос о физической реализации момента импульса электромагнитн ого поля, соответственно, п е реносящих его волн, и как это явление соотн осится с уравнениями Максв е л ла . Заметим, что еще со времен Пойнтинга его безуспешно пытают ся описать этими у равнени ями (см., например, результаты анализа в статье [ 3 ]). В этой связи п опыт аемся аргументированно прояснить сложившую ся ситуацию, для чего продолжим далее модернизаци ю теперь уже уравнений (1), где нашей основн ой задач ей будет выяв ление концептуально новы х ре а ли й в физическом содержани и уравнений Максвелла , иллюстрирующих в е личие и грандиозные скрытые возможнос ти этих уравнений в отношении полноты охвата наблюдаемых в Природе явлений электромагнет изма. Поскольку «все новое – это хорошо забытое ста рое», то обратимся к физическим представлениям о векторном потенциале электромагнит ного п о ля, котор ый, по словам Максвелла [1], “ может быть признан фундаме н тал ьной величиной в теории электромагнетизма ”. Однако в наше время ве к торные поте нциалы как физическ ую реальность по существу не рассматр и вают, им отвод я т лишь роль вспомогательн ой математическ ой функци и , в ряде случаев упрощающ ей вычисления. Тако й общепринятый сегодня взгляд на векторные потенциалы берет начало от Герца и Хевисайда, о чем прямо говорится в цитате и з статьи Герца (перевод в [4] ) : “… мне не кажется, что какая либо выгода дост игается при введении векторного потенциала в фу н даментальные уравне ния; более того , х отелось бы видеть в этих уравнениях связь между физическими величинами, которые можно наблюдать, а не между величинами, которые служат лишь для в ычислений ” . Не доводя до абсурдной абсолютизации мнение классика , в целом с этим приходится с о гласиться, так как такой взгляд обусловлен взаимно не однозначной связью полей и их потенциалов, не допускающей прямых измере ний последних, но , ч то еще более важно, использование векторных потенциалов строго в рамках уравнений М аксвелла не приводит в явном виде к дополнительным, не и з вестным прежде следст виям. Удивительно, но это табу на развитие физическ их представлений в классической электродинамике существует со времен Герца, и его продо л жают настоятельно культивировать уже более века. Друг ое подобное табу - это завидное упорство в применении инородной электрод инамике гауссовой системы единиц, где по существу игнорируется физичес кое содержание электродинамических соотношений и выдвигается на перед ний план форм а лизм математики, что создает путаница физических понятий и мешает де й ствительно ра зобраться в них. Конкретный пример такого «математического шабаша» в эл ектромагнетизме можно встретить даже в учебниках, когда без разбора пиш ут, кстати, не считаясь с мнением Максвелла ([1] п. 12, 14), как « » так и « » либо « » и « » . В ызывает недоумение непри я тие до сей поры и логич ески необъяснимый корпоративный снобизм многих профессиональных физи ков в отношении к широко используемой в технич е ских дисциплинах межд ународной системы единиц СИ. По нашему мнению, налицо полный концептуаль ный застой и даже стагнация в теории электр о магнетизма. При этом, несмотря на все вышесказанное, опять же в учеб ной литературе повсеместно с помпой утверждается, что именно данная обл асть физического знания наиболее полно разработана во всех ее аспектах и явл я ется вер шиной человеческого гения. Однако к настоящем у времени исследованиями в области электрод и намики, квантовой меха ники, сверхпроводимости достоверно установлено, что в фундаментальных уравнениях должны фигурировать не электрома г нитные поля, а именно их потенциалы. В частности, эффекты Аа ронова-Бома, Джозефсона, Мейснера реализуются в поле магнитно й компоненты векторного пот енциала [ 4 ], проявляю щего себя тем самым вполне наблюда е мой физической величиной. Известно предложение о п рименении указанного поля вектор ного потенциала в технологиях обработки разного рода мате ри а лов [ 5 ]. Отметим также сообщени е [ 6 ], где на основе фо рмального использ о вания представлений о б электромагнитном векторн ом потенциал е металл и ческого проводника с током установлено , что в проводник при электропр о водности вмес те с потоком электромагнитной энергии (векто ра Пойнтинга ) поступают потоки чисто электрической и чисто магн итной энергии, момента электромагнитного импульса . Таким образом, имеем серьезн ую, необходимо требующую раз решен и я проблем у , в которой н адо должным образом пр о анализировать из вестные либо вскрыть новые реалии в физическом содерж а нии уравнений Максвелла , в част ности, понять рол ь и мест о векторных п о тенциалов в явлениях электромагнетизма. Покажем, как это можно сделать! П о ставленн ая задач а и проведенн ый в этом направлении ан ализ пок а за л , что исходные соотношения первичной взаимосвя зи электромагнитного поля с компонентами и на пряженностей и поля электромагнитного ве к торного потенциал а с электрической и магнитной компонентами можно действ ительно получить при использова нии непосредственно сист е м ы максвелловских уравнений (1): ( a ) , ( b ) , ( c ) , ( d ) . (4) Здесь соотношение (4a) для магнитно й компоненты вектор ного поте н циала вводится с помощью уравнения (1d), так как дивер генция ротора произвольного векторного поля тождественно равна нулю. А налогично соо т ношение (4b) для электрическо й компоненты вектор ного потенциала следует из уравнения (1b) при , справедливого для сред с локальной электронейтральност ью. О днозначность функций векторно го потенциала, то есть чисто вихревой характер таких полей, обеспечивает ся условием кул о новской калибро вки: div . Далее подстановка соотношения (4 a ) для в уравнение вихря электрической напряженно сти (1 a ) приводит к известной формуле (4с) связи пол ей вектор ов и [2], описывающей закон электр о магнитной индукции Фарадея. Поскольку мы рассм а тр иваем только вихр е вы е пол я , то формально следующий из таких рассужд ений электрический скалярный потенциал здесь не рассматривается. Аналогичн ая подстановка соотношения (4 b ) для в уравнение вихря магнитной напр я женности (1 c ) с учетом соотношений (2) дает формулу (4d) связи полей ве к торов и , где - постоянная времени релаксации электр и ческого заряда в среде за счет ее электр опроводности. Как видим , полученные соотношени я являются основой для интер пр е тации физич еского смысла поля электромагнитного векторного потенциала ( см. работу [ 7 ] ) , выяснения его роли и места в явлениях электромагнети зма. Однако самое главное и конструктивно перспективное в них то, что они представляют собой логически связан ную систему дифференциальных ура в нений, описывающих сво йства необычного вихревого векторного поля, с о стоящего их четырех по левых векторных компонент , , и , кот о рое условно назовем едино е электродинамическое поле . Объективность существования указанного единого поля однозначно и убедительно иллюстрируется основным фундаментальн ым следствие м из с о отношений (4) , которое состоит в том, что п одстановки (4 c ) в (4 b ) и (4 d ) в (4 a ) приво дят к системе новых электродинамических уравнений для поля электромагнитного в екторного потенциала с электрической и магни т ной компонентами . Видно, что математически структур а этих уравне ний , полностью анал огичн а системе традиционных урав нений электродинамики Максвелла (1): (a) rot , (b) div , ( c ) rot , ( d ) div . (5) Чисто вихревой характер компонент и поля векторного поте н циала обеспечивае тся условием калибровки посредством дивергентных уравнений ( 5 b ) и ( 5 d ), кото рые также представляют собой для уравнений ( 5 a ) и ( 5 c ) начальн ые условия в математической задаче Коши, что делает систему ( 5 ) замкну той. Неординарность уравне ний системы (5) вполне очевидна, п о скольку в каждом одном роторном уравнении компоненты потенциала или содержится информация о свойствах обоих роторных ура внений электромагнитных полей и системы (1). Убедиться в этом посредством дифференциров ания по времени и п ространству этих уравнений с учетом с о отношений (4) пред о ставим читателю. Диверген тные уравнения системы ( 5 ) с помощью дифференцирования их по времени преобразуются в соот ве т ствующие ур авнения системы (1) при . Однако вернемся к соотношениям (4) единого элек тродинамического поля. Подстановки соотноше ния (4с) в продифференцированное по времени соотношение (4 a ) и аналогично (4 d ) в (4 b ) д ают систему электродинамич е ских уравнений электрома гнитного поля (1) при , где уравнения (1 d ) и (1 b ) получ аются взятием дивергенции от (4 a ) и (4 b ). Уравн ения (1а) и (1с) можно также получить, если взять ротор от (4с) и (4 d ) при подстановке в них (4а) и (4 b ). Применение операции ротора к (4 c ) и подстановка в него (4 a ) с учетом (4 d ) преобразует систему (4) в еще одну систему теперь уже уравнений эле к трического поля с компонен тами напряженности и векторного потенциала : (a) rot , (b) div , (c) rot , (d) div . (6) Соотв етственно взятие ротора от соотношения (4 d ) и подстановка в н е го (4 b ) с у четом (4 c ) снова преобразует с истему соотношений (4) в еще одну новую систему уравнений классической электродинамики с истему уравнений магнитного поля с компонентами напряженности и векторного потенци а ла : (a) rot , (b) div , ( c ) rot , ( d ) div . (7) Сделаем общее матем атическое замечание о дивергентных уравнениях во все х системах. Как уже говорилось, уравнения div явля ю тся кали б ровкой, обесп ечивающей однозначность функции векторного потенциала , п оэтому, согласно симметрии уравнений в рассматриваемых системах, др у гие дивергентные уравнения: (1 b ) при , (1 d ), (6 b ) и (7 b ) с математич е ск ой точки зрения также следует считать соответствующими калибровками дл я функций вихревых полей и . Проведем анал из полученных выше систем уравнений [8] , специфика которых состоит в том, что, являясь модификацией ура внений Максвелла электромагнитных полей, они справедливы теперь в таки х областях пр о странства, где при сутствуют одновременно поля и их векторные потенциалы, либо только поте нциалы. Согласно структуре представленных уравнений, описываемые ими п оля распространяются в пространстве в виде волн, ск о рость которых определяется электричес кими и магнитными параметрами среды, заполняющей это пространств о : , и . В этом можно убедиться, взяв, как обычно, ротор от одного из роторных уравнений с истемы, и после чего подставить в него другое роторное уравнение той же с истемы. В кач е стве иллюстрации п олучим, например, для системы ( 6 ) волно вое уравнение относительно : rot rot grad div rot , где, соглас но ( 6 b ), div , а Д – операт ор Лапласа. Таким образом, имеем теперь волновые уравнения не только для электромагнитных полей и , н о и для их векторных потенциалов и в парных комбинациях этих четырех уравнений в зависимости от с истемы. В итоге возникает физ и че ски очевидный, принципиальный вопрос: какие это волны, и что они пер е носят? Результаты подробного изучения особенностей распространения с о ставляющих единого электродинамического поля в виде плоских волн в м а териальных средах изложено в публикации [ 9 ]. В настоящей работе для нас представляет наи больший интерес проясн ить физическое содержание ра с см атриваемых здесь систем электродинамических уравнений. Подобно вектору Пойнтинга плотности потока электром агни т ной энергии полей системы у равнений (1) рассмотрим другой потоковый векто р , который, судя по размерности, оп исыва ет электрическую эне ргию, приходящуюся на единицу площади поверхности. Для аргумент и рованного обоснов ания возможности существования такого вектора и уст а новления его статуса воспользуемся уравнениями системы (6) и с помощью стандартных вычислений (см. (3)) получим (8) - соот ношение, описывающее энергетику реализации процесса эле к трической поляризаци и среды в данной точке. Как видим, уравнения э ле к трическ ого поля системы (6) описывают чисто электриче ские явления, в том числе, поперечные электрические волны, переносящие п оток электрической энергии. Аналогичным образом можно ввести еще один потоковый вектор , размерность которого соответствует поверхностн ой плотности ма г нитной энергии в соотношении, описывающем энергетику процесса нама г ничивания среды в данной точке: . (9) Итак, уравнения магнитного поля системы (7) рассматривают чисто магнитные явления, уста навливают реальность поперечных магнитных волн, переносящих поток маг нитной энергии. Полученные соотношения баланса (8) и (9) описывают энергетику условий реали зации обычной электрической или магнитной поляризации среды (первое сл агаемое правой части соотношений) посредством переноса извне в данную т очку потоком вектора или соответству ю щей энергии. Однако э ти соотношения устанавливают также наличие эффе к тов динамической п оляризации вещества (в частности, проводящих сред) за счет действия пере менных во времени электрической или магнитной комп о нент поля электромагнитного векторн ого потенциала. Надо сказать, что я в ления динамической поляризации уже имеют прямое э кспериментальное в о площение: это эффекты эле ктродинамической индукции в металлах [ 10 ] и д и намического намагничивания в ферритах и магнитоупорядоченных металлах [ 1 1 ]. Подобно соотношениям ( 8 ) и ( 9 ) из уравнений систем ы ( 5 ) следует с о отношение баланса передачи в данную точку момента имп ульса, реализуем о го компонентами пол я электромагнитного векторного потенциала посре д ством потокового вект ора : . ( 10 ) Здесь момент элек тромагнитного импульса в проводящей среде с озд а ется элек трической компонентой вектор ного потенциала, стационарной в том числе, а в среде диэлект рика – переменными во времени электрической и магнитной компонентами. Как видим, именно уравнения поля электромагнитного векто рного потенциала ( 5 ) описывают волны, переносящие в пространстве поток моме н та импульса, которые со времен Пойнтинга безуспешно пытаются описать с пом ощью уравнений эле ктромагнитного поля (1) (см. анализ в [ 3 ]). Сущ е ственно, что сами по себе волны векторного потенциала принципиально не способны переносить энергию, поскольку в уравнениях (4) поля и о т сутствуют. В этой связи укажем на пионерские работы [1 2 ], где обсуждается н еэнергетическое (информационное) взаимодействие векторного потенциал а со средой при передаче в ней потенциальных волн и их детектирование с п о мощью эффекта , аналогичного эффекту Ааронова-Бома. Однако, как илл ю стрир ует система соотношений (4) и показано в работе [9] , распространение волн электромагнитного в екторного потенциала в принципе невозможно без присутствия их сопрово ждающих волн электромагнитного поля, соотве т ственно, наоборот. Таким образом, соотношения (4) действительно с ледует считать сист е мой уравнений вихревого векторного четырехкомпонен тного единого эле к тродинамического поля, базирующегося на исходной своей составляющей - поле э лектромагнитного векторного потенциала, состоящего из двух взаимно ор тогональных электрической и магнитной векторных полевых ко м понент. При этом по ле векторного потенциала своим существованием реал и зует функционально св язанные с ним другие составляющие единого поля: электромагнитное поле с в екторными компонентами и , электрическое поле с компонентами и , магнитное поле с компонентами и . Отмеченная здесь структура и взаимосвязь составляющ их единого электр о динамического поля сохраняется и в статической асимп тотике. Логика п о строения систем полевых уравнений для стационарных с оставляющих един о го поля и анализ физического содержания таких уравнен ий изложены в раб о те [ 13 ]. В итоге , имеем очев идное обобщение и серьезное развитие представл е ний классической элек тродинамики , согласно которым в Прир оде, так же как и в случае электромагнитного поля, не может быть электриче ского, магни т н ого или другой составляющей единого электр одинамического поля с одной полевой компо нентой. Структура обсуждаемых составляющих единого эле к тродинамического пол я из двух векторных взаимно ортогональных полевых компонент – это объе ктивно необходимый способ их реального существов а ния, принципиальная и единственная возможность распространения ко н кретной составляющей в виде потока соответствующей физической велич и ны, в случае динамичес ких полей – посредством поперечных волн. Для подтверждения физической адекватности проведенн ого здесь те о р етическ ого анализ а объективной реальности ниже представлены результаты эксперимент ов автора п о изучению необходимых условий возбуждения и распространения электрод инамических полей в металлах, отвечающие на два физически важных вопрос а: волны каких полей можно реально возбудить в металлах и каковы частотн ые ограничения известного дисперси онного соо т ношения асимптотики металлов [2] при длинах волн . Возбуждение полей в металле производилось на частотах = 50 50.10 3 Гц и было возможным только с помощью магнитной антенн ы , так как импеданс ближней зоны лишь у магнитного дипо ля сопоставим с импеда н сом мета ллической среды. Для приема прошедшего через металл излучения также надо было использовать только магни тную антенну, что говорит о наличии в принимаемом сигнале только составляющей магнитного поля . Для определен ия закона частотной дисперсии волнового числа пере ч ной магнитно й волны в металле его действительная часть измерялась по сдвигу фазы колебаний волны при ее прохождении в плоском слое толщино й d : , а мнимая часть - по за туханию амплитуды волны. Поскольку в теории металлов хорошим пр и бли жением (правда, для электромагнитных волн) является равенство , то следует ожидать (это пок азано теоретически выше), что указанные измерения эти ми способ ами будут давать такие же результаты и для ма гнитных волн . На рис. графически представлены результаты измерений по фазе (мелкие штрихи) и по затух а нию (штрихи кр упнее) для медной пла стинки толщиной d = 1,9 мм. Ви д но, что измеренные данными спос о бами частотные зависимости знач е ний и практически со в падают (различия менее 5 %) и соо т ветствую т формуле волнового числа для плоской эле к тродинамической волны в проводящей среде в асимптотике мет аллов при (сплошная линия). Однако оказалось , что с понижением ч астоты значения мнимой части волнового числа сильно отклоняются от значений действительной : в медной пластинке на частотах 2.10 3 Гц и алюминия ( d = 1,4 мм) при 3.10 3 Гц. В области этих частот при их уменьшении, график переходит от обычного к линейной зависимости по и окончательно . Соответственно, определяемая из частотная зависимость скор о сти распространения в олны в металле сн ачала ведет себя обычно , но при понижении частоты переходит к const и з атем око н чател ьно . Абсолютный минимум значений скорости для пластинки м е ди был ~ 14 м/с, а а люминия ~ 22 м/с. Отклонение характера частотных зависимосте й волнового числа и скорости от обычных определяется толщиной проводящего слоя: в толстых пластинках это измен ение наступает на меньших частотах, а в то н ких – на более высоких частотах. Поскольку н а фиксированной частоте вел и чина является константой материала и не может зависеть от толщины слоя, то наблюдаемый эффект отклонения от закона дисперсии физически обусловлен регистрацией структуры пол я ближней зоны излуч а теля (согласно измерениям, дипольного), проявляющей се бя с понижением частоты. Т аким образом, известная технология нагрев а металл ов с помощью магнитно го индук тора , как мы теперь убедилис ь теоретически и показали в эксперименте – это применение физическ ого процесс а возбуждения в пров о дящей среде чисто магнитных поперечных волн. Кстати, об открытии ма г нитны х поперечны х волн уже более 20 лет назад официа льно заявил Докт о рович , о чем он с удивительным упо рством, достойным лучшего применения, безусп ешно пытается втолковать другим, ссылаясь на свою статью [1 4 ]. П е чально, но Высший судия - только Время, оно все расставит по своим м е стам! Резюме : если Вы сделали открытие, то загляните в книг у , там об этом уже все написано . В заключение следует сказать , что в настоящей работе о тсутствует обычная в таких случаях претензия на научн ую новизн у, поскольку в ней представлен лишь краткий о бзор , по сути дела , реферат уже опубликованных в печати некоторых важны х результат ов по изучению роли и места эл ектр о магнитн ого векторного потенциала в теории электриче ства, пров о д имого а в тором на протяжении ряда лет . Главная цель здесь была другая: указать пут и выхода электромагнитн ой теори и из застоя . Как представляется, нам это уд а лось, поскольку мы смогли выявить действите льно новые реалии в физич е ском содержании уравн ений Максвелла , про иллюстрировать подлинное их величие и грандиозные скрытые возможности в отношени и полноты охвата наблюдаемых в Природе явлений электромагнетизма , в итоге тем самым провести модерниз ацию концептуальных представле ни й классической э ле к тродинамик и о структуре и свойствах электромагнитного поля , которое явл я ется только лишь одной из равноправных взаимосвязанных составляющих векторного че тырехкомпонентного единого электродинами ческого поля . Литература: 1. Максвелл Дж. К. Трактат об электричестве и магнетизме. Т. I и II . М.: Наука, 1989. 2. Матвеев А.Н. Электродинамика. М.: Высшая школа , 1980. 3. Соколов И.В. // УФН. 1991. Т. 161. № 10. С. 175 -190 . 4 . Антонов Л.И., Миронова Г.А., Лукашёва Е.В., Чистя кова Н.И. Векторный магнитный потенциал в курсе общей ф изики. / Препринт № 11. М.: Изд. Физ. ф-та МГУ, 1998.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Вопрос на женском форуме:
- Девушки, что делать? Почему парни такие жлобы? Мой говорил что любит и доверяет мне, ничего для меня не жалко.
Оставил у меня пачку презервативов. В следующий приход пересчитал и увидел что я один использовала. Как он взвился!
Это из-за 50 рублей то?
Дашутик 20 лет
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, реферат по физике "Новые реалии в физическом содержании великих уравнений электродинамики Максвелла", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru