Реферат: Общие сведения о магнитных жидкостях - текст реферата. Скачать бесплатно.
Банк рефератов, курсовых и дипломных работ. Много и бесплатно. # | Правила оформления работ | Добавить в избранное
 
 
   
Меню Меню Меню Меню Меню
   
Napishem.com Napishem.com Napishem.com

Реферат

Общие сведения о магнитных жидкостях

Банк рефератов / Физика

Рубрики  Рубрики реферат банка

закрыть
Категория: Реферат
Язык реферата: Русский
Дата добавления:   
 
Скачать
Microsoft Word, 572 kb, скачать бесплатно
Заказать
Узнать стоимость написания уникального реферата

Узнайте стоимость написания уникальной работы

ОБЩИЕ СВЕДЕНИЯ О МАГНИТНЫХ ЖИДКО СТЯХ. Магнитные жидкости представляют собой взвесь однодоменных микрочастиц ферро- и ферримагнетиков в жидкой среде (к еросине, воде, толуоле, минеральных и кремнийорганических маслах и т.п.). В качестве магнетика используется высокодисперсное железо, ферромагнитные окислы Fe 2 O 3 , Fe 3 O 4 , ферриты никеля, кобаль та. Дисперсные частицы, вследствие малости их размеров (около 10 нм), находятся в интенсивном броун овском движении. Агрегативная устойчивость коллоидных систем с магнитными частицами обеспе чивается адсорбционными слоями, препятствующими сближению частиц на такие расстояния, при к оторых энергия притяжения будет больше, чем разупорядочивающая энергия теплового движения. С этой целью, т.е. для устойчивости по отношению к укрупнению частиц вследс твие их слипания, в колл оид вводится определенное количество стабилизатора - поверхностно-акт ивного вещества (ПАВ). Как правило, в качестве ПАВ используют вещества, состоящие из полярных орг анических молекул, кото рые и создают на поверхности дисперсных частиц адсорбционно-сольватные слои. Нам агниченность насыщения концентрированных магнитных жидкостей может д остигать 100 кА/м в магнитн ых полях напряженностью 10 5 А/м при сохранении текучести МЖ. Магнитная восприимчивость магнитных жидкостей на несколько порядков выше, чем у гомогенных парамагнитных жидкостей и достигает значения 10-15. Ее ве личина зависит от размера частиц и их объемной концентрации. Однако, уве личение размера частиц ограниченно из-за возможности слипания частиц за счет их большого магнитного момента ил и нарушения условия однодоменности. Поэтому, в устойчивых коллоидах обы чно размер частиц не превышает 10-15 нм. Максимальная концентрация магнитно го вещества в магнитной жидкости зависит от диаметра частиц и минимально возможного расстоян ия между ними. Кроме этого, на ее величину влияет и распределение частиц по размерам. Обы чно максимальная объемная концентрация твердой фазы в МЖ не превышает 0,25. Наиболее распространенной магнитной жидкостью является МЖ типа магн етит в керосине с олеиновой кислотой в качестве стабилизатора. Впервые м етодика получения стабилизированного коллоидного раствора магнетита была предложена В.Элмором [4]. В последнее время такие жидкости получают методом конденсац ии при осаждении магнетита щелочью из водного раствора солей двух- и трехвалентного желе за. Подробное описание большинства подобных методик приведено в работе [5]. В результате получают МЖ, вязкость которой при намагниченности насыщения 50-60 кА/м может быть сравнима с вязкос тью воды. Полидисперсность магнетитовых частиц, полученных описанным с пособом, определяется к олоколообразной функцией распределения частиц с шириной распределения порядка ср еднего размера частиц (10 нм). В столь малых частицах при сохранении в них самопроизвольно й намагниченности возр астает вероятность тепловых флуктуаций магнитного момента [6]. В результате этого возможна хаот ическая переориентация момента частицы относительно ее кристаллограф ических направлений с характерным временем неелевской релаксации N = 0 exp ( ) , где = E a / kT , - эффективная энергия м агнитной анизотропии, 0 =10 -9 с [7]. Такие частицы, вследствие их специфики, получи ли название "суперпарамагнитные " [8]. В жидкой среде возможна также вращательная диффуз ия самих частиц. В этом с лучае может проявиться броуновский механизм релаксации магнитного момента, при этом, преоблад ание броуновского или неелевского механизма релаксации зависит от соо тношения времен релаксации N и вращательной ( - вязкость дисперсионной среды). Основным средством управления магнитными жидкос тями является магнитно е поле. Например, с помощью воздействия на них неоднородного магнитного поля можно достичь объемных пондеромоторных сил на несколько порядков превышающих силу тяжести. Эти силы используются в магнитожидкостных сепараторах, датчика х ускорений и т.д. Вследс твие возможности локализации МЖ полем были разработаны магнитожидкостные уплотнения, управляемые смазочные материалы, магниточувс твительные жидкости для дефектоскопии и др. На практике применяются сам ые разнообразные магни тные жидкости, среди которых следует выделить МЖ на основе минеральных м асел и кремнийорганических сред. Вязкость таких магнитных жидкостей при намагниченности на сыщения 20-40 кА/м может дос тигать величины порядка 10 4 Па·с, поэтому, их иногда идентифицируют с магнитными пастами. Для нужд меди цины разрабатываются МЖ на пищевых растительных маслах. Магнитная жидкость к ак однородная намагн ичивающаяся среда. На начальном этапе исследования магнитных жидкостей было сформировано представление о них как однородной жидкой намагничивающейся среде с термодинамически равн овесной поляризацией. Так в работе Розенцвейга и Нойрингера [9] пондеромо торное воздействие неоднородного магнитного поля на магнитную жидкос ть рассматривается на основе наличия в ней объемной плотности сил и объе мной плотности импульсов сил. Представление магни тной жидкости в виде однородного дипольного газа, в котором элементарн ым носителем магнитного момента является дисперсная частица позволяет применить для описания намагничивания такой системы закон Ланжевена [10], выведенный им для ансамбля молекул парамагнитного газа. В этом случае в ыражение для намагниченности магнитной жидкости М в поле Н может быть пр едставлено в виде: (1.1) где М S - на магниченность насыщения исходного диспергированного вещества, - объемная конце нтрация твердой фазы, М - намагниченность насыщения коллоида, m - магнитный момент дисперсной частицы. В слабых полях, когд а, функция Ланжевена может быть представлена первым членом разложения в ряд Тейлора . В этом случае выражение для начальной магнитной восприимчивости имеет вид: (1.2) Предполагая, что фор ма дисперсных частиц близка к сферической, с учетом m = M S V ( V - объем частицы) получаем: (1.3) где M = nm - намагниченно сть насыщения МЖ, d - диаметр частицы, n - числовая концент рация. В достаточно сильных магнитных полях, когда, функция Ланжевена может быть представлена в виде и уравнение (1.1) принимает вид: (1.4) На основе ланжевено вской зависимости намагниченности от поля возник метод магнитной гран улометрии [11]. С его помощью возможно определение диаметра d частицы по изм ерениям магнитной восприимчивости в слабых полях и по измерениям намаг ниченности в сильных полях, т.е. в области, близкой к насыщению. Соответств ующие расчеты проводятся по формулам: ; (1.5) где в области линейной зависимости . В первых эксперимен тальных работах было получено хорошее согласие кривых намагничивания с функцией Ланжевена [10,12]. Некоторое отклонение хорошо устраняется учето м распределения частиц по размерам. Так, использование в качестве функц ии распределения формулы Гаусса дало возможность представить зависимо сть намагниченности от поля в виде [10]: (1.6) где n - полное число частиц в объеме, n ( a ) - число частиц, диаметр которых удовлетворяет d < a . В дальнейшем магнит ные свойства МЖ изучались в работах [13-15]. В работе [13] различие между значени ями объемной концентрации, вычисленными независимо по плотности МЖ и ее намагниченности насыщения, объясняется тем, что молекулы ПАВ могут обра зовать в результате реакции с магнетитом немагнитное соединение - олеат железа. Вследствие этого происходит уменьшение диаметра магнитного ке рна на некоторую величину, которая, по предположению авторов работы, при мерно равна постоянной решетки кристаллического магнетита. Выражение для намагниченности в этом случае имеет вид: n i - число частиц диаметром d i . Согласование экспер иментальных данных с рассчитанными по этой формуле получено такж е в работе [15]. Магнитогранулометр ические расчеты, проводившиеся в ряде работ [13,14,16], показали, что значение диаметра частицы, найденное по магнитным измер ениям в слабых полях, всегда больше найденного по магнитным измерениям в сильных полях. К ак правило это объясняе тся тем, что в слабых полях в намагниченность МЖ больший вклад вносят кру пные частицы, тогда как в области насыщения начинают ориентироваться и более мелкие ч астицы, находящиеся в более интенсивном броуновском движении. Вместе с тем, простой анализ ма гнитогранулометрического метода ставит под сомнение правомерность та ких объяснений. Уравнения, описывающие движение дисперсной намагничивающейся среды с использованием методов термодинамики необратимых процессов, выведены в работах В.В. Г огосова и др.[17]. B ряде работ [18-22] магни тная жидкость рассматривается как однородная жидкость с внутренними моментами вращения (предполагается жестка я связь магнитного момента частицы с ее твердой матрицей). В этом случае в гидродинамические у равнения входят D - броуновское время ориентационной релаксации частицы и S - время затухания собственного вращения частицы, которые зависят от размера частиц с сольватной оболочкой. Экспериментальное определение времени ориентационной рел аксации осуществлялос ь в ряде работ [23,24], однако до настоящего времени она не является однозначно решенной ввиду ее сло жности. Учет вращательных степеней свободы, как показано М.И.Шлиомисом [22] для магнитожестких частиц и А.О.Цеберсом [25] для частиц с неелевским механизмом релаксации, позво ляет объяснить увеличение вязкости магнитных жидкостей во внешнем маг нитном поле. Другой причиной увеличения вязкости МЖ в магнитном поле мож ет быть взаимодействие частиц, приводящее к образованию цепочечных агр егатов. Так, в работе [26] по результатам исследования вязкости МЖ при разли чной ориентации поля пр оведены оценки анизотропии формы частиц, а из сопоставления результато в измерения вязкости, намагниченности и времен релаксации магнитного момента сделан вывод, чт о коллоидные частицы МЖ не являются однодоменными, а представляют собой агрегаты однодоменн ых частиц. На существенный вклад диполь-дипольного взаимодействия во вн утреннее трение в МЖ указано в работах [27, 28], где обнаружено, что концентрир ованные магнитные жидкости проявляют неньютоновские свойства. В [28] показано, что обнаруженны й при малых скоростях сдвига предел текучести пропорционален силе магнитодипольного вз аимодействия частиц. На проявление неньютоновских свойств магнитных ж идкостей, связанное с магнитодипольным взаимодействием дисперсных частиц, указывалось т акже в [29], где показано, чт о начальное напряжение сдвига зависит от напряженности магнитного пол я. Таким образом, до некоторых пор считалось установленным фактом, что магнитная жидкость ве дет себя в магнитном поле как однородная суперпарамагнитная среда, в которой элемента рным носителем магнетизма являются дисперсные частицы. Однако, в дальнейшем, вместе с осущест влением синтеза более концентрированных магнитных жидкостей, стало по являться все больше работ, ставящих под сомнение применимость для описа ния свойств МЖ модели од нородной среды, подчиняющейся классической теории парамагнетизма. Следовательно ис следование процессов структурообразования является весьма актуальны м для дальнейшего развития физики магнитных жидкостей. Структурно-динамиче ские образования в магнитных жидкостях. Современные успехи в области синтеза магнитных жидкостей, позволяют получать магнитные кол лоиды устойчивые к расслоению и сохраняющие свои свойства длительное время. , даж е в таких МЖ не исключена возможность объединения частиц в агрегаты, когда расстояние между ними соответствует вторичному минимуму энергии их взаимодействия при сохра нении барьера отталкивания. Эти процессы исследованы в ряде эксперимен тальных и теоретических работ, анализ которых неоднократно проводился в обзорах [1-3] и в диссертациях (например в [30-32]). Де Жен и Пинкус [33] расс мотрели коллоид, состоящий из идентичных ферромагнитных частиц, взвеше нных в пассивной по отношению к магнитному полю жидкости. Для характери стики диполь-дипольного взаимодействия, приводящего к агрегированию в веден параметр, называемый константой спаривания . При условии b = 1, т.е. возможен магнитный фаз овый переход с образованием для верхнего предела плотности решетки ант иферромагнитного типа. При этом, реализация антиферромагнитного упоря дочения предполагается в цепочечной структуре, среднее число частиц в к оторой зависит от напряженности внешнего поля и величины параметра маг нитодипольного взаимодействия. Следует отметить, что полидисперсность частиц в реальных магнитных жидкостях вносит существенные трудности в разработку предложенной авторами модели, что понижает достоверность с деланных ими выводов о возможности реализации в МЖ антиферромагнитног о состояния. В работе [21] А.О. Цеберс, рассматривая магнитную жидкость как идеальный мно гокомпонентный газ, исследовал ассоциации частиц и возможность образо вания нитевидных агрегатов в магнитном поле. В частности им показано, чт о с увеличением концентрации твердой фазы среднее число частиц в агрега те возрастает. Д. Крюгером бы ло указано, что образование агрегатов начинается с небольших образован ий из крупных частиц, которые присутствуют в МЖ даже при отсутствии магн итного поля. В магнитном поле, сильное взаимодействие агрегатов приводи т к их слиянию и образованию агрегатов веревочного типа. Д. Крюгером и Р.Пе терсоном отмечено, что для понимания процессов агрегирования необходи мы экспериментальные исследования характерных времен агрегирования и влияния сдвиговых усилий на агрегаты. Отметим, что результаты исследов аний в этом направлении могли бы быть также полезными в связи с применен ием МЖ в магнитожидкостных уплотнениях, где МЖ подвергаются воздействи ю сильных магнитных полей и сдвиговой деформации. Экспериментальное исследование возникновения агрегатов, проведенное в работе в некоторых случаях дало качественное согласие с выводами, сде ланными в теоретических работах. Так отмечено, что при увеличении средне го размера дисперсных частиц образование цепочечных структур происход ит даже в слабых полях, что удовлетворяет теории. Во многих работах, посвя щенных экспериментальному исследованию процессов агрегирования испо льзованы оптические методы. В работе изучалось обратимое образование цепочечных агрегатов в магнитной жидкости на основе воды. Было обнаруже но изменение интенсивности света, прошедшего через кювету с магнитной ж идкостью в магнитном поле, которое объясняется образованием агрегатов. Интенсивность рассеянного света изменялась в соответствии с выражение м , где Ф 0 - интенсивность падающего света, , - длина волны света, - угол между рассеянным и проходящим светом, h - ширина цепочечного агрегата. Среднее значение ширины агрегата оказалось рав ным h = 0,9·10 -5 м. Такие агрегаты можно наблюдать в о птический микроскоп, что и было осуществлено. При визуальных наблюдения х выяснено, что образование агрегатов является обратимым, их длина завис ит от напряженности магнитного поля, а число частиц в агрегате во всех случаях превосходит зн ачения, которые дает тео рия. Оптический метод исследования агрегирования был использован в раб отах Бибика Е.Е. и др. Было обнаружено уменьшение прозрачности магнитной жидкости при воздействии на нее магнитного пол я, что связано авторами с происходящим при этом процессом агрегирования. Ими также ра ссмотрено влияние электрического поля, направленного перпендикулярно магнитному на магнитооптический эффект, обусловленный агрегированием. Процессы агрегирования с помощью исследования дифракционного светора ссеяния изучались в ряде работ. Вследствие вытянутости агрегатов вдоль магнитного поля и со измеримости их поперечных размеров с длиной световой волны, они в своей совокупности действую т как нерегулярная дифракционная решетка, значительно (на 1-3 порядка), увеличивая интенсивность светорассеяния в плоскости перпендикулярной полю. Теоретически рассеяние света тон кими слоями МЖ, содержащими вытянутые вдоль поля агрегаты, было рассмотр ено Райхером Ю.Л. При это м, предполагалось, что слой магнитного коллоида представляет собой чере дование параллельных цепочек из частиц, так, что межцепочечные промежутки образуют систему уз ких прозрачных щелей, рассеивающих свет. Была рассчитана угловая зависи мость интенсивности монохроматического света, рассеиваемого такой си стемой, когда отсутствует порядок в расположении щелей. Экспериментальное исследование анизотропного рассеяния света проведено в, где исследуемы е образцы магнитной жид кости получали разбавлением концентрированных МЖ растворителем и раст ворителем с добавлением ПАВ, установлена связь между структурой разбавленных МЖ и характеристиками светорассеяния ими в магнитном поле. Дифракционное светорассеяние тонким и слоями МЖ, подверженных действию магнитного поля, исследовано в работ е А.Ф. Пшеничникова . Обработка полученных экспериментально индикатрис расс еяния с пр именением теоретических выводов позволила автору получить информацию о процессах агреги рования и динамике трансформации агрегатов в магнитном поле. Исследование структ урной анизотропии коллоидных систем возможно также с помощью изучения явления двойного лучеп реломления в таких средах. Исследованию этого эффекта, возникающего в ма гнитных жидкостях при воздействии магнитного поля посвящен ряд работ. О тметим, что во многих работах причиной оптической анизотропии считаетс я неидеальная форма частиц, которую можно охарактеризовать отношением полуосей b / a некоторого эквивалентного эллипсоида вращения. В магнитном поле происходит ориен тационное упорядочение частиц и коллоид приобретает анизотропные свой ства. При этом, вследствие малости частиц по сравнению с длиной волны в видимой области спектра, анизотропию коллоида м ожно описать тензором поляризуемости коллоидной частицы на оптических частотах: где единичный вектор n направлен вдоль выделенно го направления частицы, а || и - параллельн ая и поперечная (по отношению к n ) компоненты поляризуемости частицы в электрическом поле световой волны. В этом случае изотропная часть тензо ра диэлектрической проницаемости может быть представлена в виде [3]: (< > - усреднение с функци ей распределения направлений n ; с - объемная концентрация частиц). В равновесном состояни и для тензора анизотропии магнитного коллоида в магнитном поле, что также показано в, следует выражение: , а разность коэффициен тов преломления света, поляризованного вдоль и поперек направления намагничивающего поля Это выражение без мн ожителя ( n 2 - 2)/3 рассматривалось в работах, а для малых значений параметра эффективной магнит ной анизотропии - в . Согласно рез ультатам некоторых экспериментальных работ, в которых разность n || - n определялась по сдвигу фаз =2п l ( n || - n )/ между поляризован ными перпендикулярно внешнему магнитному полю и вдоль него лучами при прохожден ии света через образец коллоида толщиной l , магнитное двулучепреломление хорошо описывается ориентационной моделью дл я независимых частиц. В работах исследовано двойное лучепреломление в магнитных жидкостях в электрическом и магнитном поле, где также интерпр етация полученных резу льтатов построена на основе одночастичной модели. Анализ полученных р езультатов позволил из условия компенсации эффектов Керра и Котона-Му тона определить магнитный момент частицы, которому соответствует радиус ее магнитног о керна около 5 нм. Это мож ет указывать, что ориентационная модель пригодна и для описания эффект ов двулучепреломления при совместном действии электрического и магнитного полей. Вмес те с тем, ряд эксперимен тальных результатов оказалось затруднительным объяснить на основе эт ой модели. Например, в работе проведен анализ применимости ориентационной модели для описания магнитооптич еских эффектов широкого класса коллоидов, где указано, что для коллоидо в магнетита в углеводородных средах интерпретация указанных эффектов на основе ориентационной модели для независимых частиц вполне приемле ма, однако для образцов на водой основе становится затруднительной. Было предположено, что это с вязано с существованием в коллоиде анизотропных цепочечных агрегатов, типа димеров, тримеров и т.п. Подобная модель использована для объяснения двулучепреломления и в работах [58, 59], где для разности фаз обыкновенного и необык новенного лучей при прохождении образца толщиной l получено выражение: ( - объемная концентрация дисперсных частиц, - отношение диэлектрических проницаемостей частицы и растворителя, < N > - усредненное значение д еполяризующего фактора цепочечных кластеров. Информация о причинах двулучепреломления и механизме его релаксации может быть получена ме тодом вращающейся кюветы. Сущность этого метода состоит в том, что ячейк а с коллоидом, помещенная в магнитное поле, поперечное лучу света, вращается между скрещенными п оляризаторами. По углу поворота жестко связанных поляризатора и анализатора регистрируетс я изменение направления оптической оси образца. Как следует из выводов и анализа указанных рабо т для ряда исследованных образцов подтверждается применимость ориентационной мод ели независимых частиц. Однако существуют образцы, для которых метод вращающейся кюветы да ет результаты, не согласующиеся с этой моделью. По-видимому, в этом случае необходимо построен ие моделей, учитывающих возникновение в магнитном поле анизотропных по форме агрегатов и гидро динамические эффекты их деформации и разрушения. В работах с целью изу чения агрегирования исследовано влияние сдвигового течения на магнитн ые свойства дисперсных магнетиков. Указано, что намагниченность крупно дисперсных суспензий существенно зависит от приложения вязких напряже ний (уменьшается на 30-40% при скорости сдвига порядка 10 4 с -1 ), тогда как для магнитной жидкости, представляющей собой колл оидный раствор магнетита в керосине (объемная концентрация 6%), такой зави симости не обнаружено во всем исследованном диапазоне скоростей сдвиг а и напряженностей магнитного поля. По мнению авторов, полученные резуль таты соответствуют теории образования цепочечных агрегатов в однородн ом магнитном поле [33]. Большое внимание исследованию агрегирования магни тных жидкостей уделено в работах Чеканова В.В. и др.[6 2 -6 3 ]. В работе [6 2 ] отмечена возможность образования в МЖ на основе керосина аг регатов двух типов: каплеподобных, изменяющих свою форму при наложении п оля, и квазитвердых, которые в некоторых случаях при выключении поля ост аются намагниченными. С возникновением, при некотором пороговом значен ии напряженности магнитного поля, вытянутых вдоль поля капельных струк тур авторами [6 3 ] связывае тся обнаруженный ими изгиб на кривой намагничивания магнитной жидкост и на основе керосина с объемной концентрацией магнетита = 15%. Экспериментальному и теоретическому исследованию каплеподобных агре гатов посвящен ряд работ Бакри и др.[6 4 ,6 5 ]. В основ ном, эти исследования посвящены гидростатике межфазной поверхности ми крокапельного агрегата в магнитном поле. В частности установлена неста бильность формы эллипсоидального агрегата для некоторых значений его эксцентриситета: с увеличением магнитного поля, при некотором порогово м значении его напряженности, происходит скачкообразное увеличение вы тянутости агрегата вдоль поля. При последующем уменьшении поля скачкоо бразное уменьшение вытянутости агрегата происходит при меньшем значен ии пороговой напряженности. Отметим, что в этих работах не ставилось цел и изучения влияния микрокапельных агрегатов на магнитные свойства маг нитной жидкости. Этой проблеме уделялось внимание в работах Пшеничнико ва А.Ф. и др. [6 6 , 67 ]. В работе [6 6 ] для исследования дисперсного со става капельных агрегатов была выделена обогащенная агрегатами тяжел ая фракция. Для этого коллоидный раствор магнетита помещался в неодноро дное магнитное поле. Агрегаты скапливались в зоне с наибольшей напряжен ностью поля и отбирались из нее с помощью шприца. По полученным кривым на магничивания исследуемых образцов были найдены намагниченность насы щения М , начальная восприимчивость , числовая концентр ация частиц n и средний магн итный момент частицы < m >. Допо лнительная информация о магнитных параметрах агрегатов была получена при исследовании магнитофорезадвижения агрегатов в неоднородном магн итном поле. Полученные результаты позволили авторам сделать выводы, что основную роль в агрегировании играют наиболее крупные частицы, при этом , процесс расслоения жидкостей протекает с характерным временем в неско лько минут. Образовавшиеся капельные агрегаты представляют собой пред ельно концентрированные магнитные жидкости, отдельные дисперсные част ицы в которых сохраняют поступательные и вращательные степени свободы, при этом намагниченность насыщения и начальная магнитная восприимчиво сть агрегатов близки к максимально возможным значениям для ультрадисп ерсных смесей. Сделан также вывод, что среди известных моделей, позволяю щих получить аналитическое выражение для намагниченности с учетом вза имодействия частиц наиболее приемлемо среднесферическое приближение. Оно хорошо описывает начальную магнитную восприимчивость магнитных жи дкостей при температурах 290-320 К, при понижении температуры расхождение ме жду расчетными и экспериментальными данными увеличивается. Таким образом можно заключить, что в последнее время стали развиваться э кспериментальные и теоретические исследования агрегирования и взаимо действия частиц в магнитных жидкостях. Однако, к моменту начала работы н ад настоящей диссертацией единой точки зрения на характер этих явлений не было. Одной из причин этого являлась недостаточность накопленных в э той области экспериментальных данных. Отсутствовало систематическое и сследование взаимосвязи процессов структурирования и оптических свой ств магнитных жидкостей, а также влияния различного типа структурных об разований и их превращений на эффекты светорассеяния в магнитных жидко стей, которое привело бы к развитию физики магнитных жидкостей с учетом агрегирования и взаимодействия частиц. Проведенный обзор теоретических и экспериментальных работ, посвященных структурным и оптиче ским свойствам магнитн ых жидкостей показал, что первоначально, во многих исследованиях допускалась возмо жность представления магнитной жидкости в виде однородного дипольного газа, в котором элеме нтарным носителем магнетизма является дисперсная частица. Однако, в последующих работах пок азана ограниченность этой модели, связанная с проявлением межчастичных взаимодействи й, в результате которых в магнитных жидкостях возможно появление структурных образований, ока зывающих существенное влияние на физические свойства таких систем. Эффекты взаимодействи я частиц и связанные с н ими процессы агрегирования привлекли интерес широкого круга исследова телей, однако до момента начала работы над настоящей диссертацией оставались слабо изученн ыми. В ряде работ сообщается о существовании различных типов структурных образований, однако вопрос о преобладающих механизм ах структурирования, об экспериментальном распознании образований тог о или другого типа оставался открытым. Иными словами, недостаточно были исследованы структурные образования различных типов, их трансформация в магнитном поле и под воздействием сдвиговых напряжений. Очевидна необ ходимость целенаправленных исследований свойств агрегированных МЖ, ко торые должны иметь ряд особенностей, связанных с наличием в МЖ различно го типа структурных образований. В частности, необходимость моделирова ния различных типов структурно-динамических образований и изучения их характерного поведения в тех или иных условиях. Развитие исследований структурированных магнит ных жидкостей и появление возможности их практического использования, (в частности МЖ с микрока пельной структурой) привело к идее искусственного создания многофазны х намагничивающихся сред – магнитных жидкостей с немагнитным наполни телем. Такие жидкости могут получить широкое применение в качестве магн иточувствительной среды, что указывает на перспективы их применения дл я решения некоторых задач химической технологии, приборостроении и т.п. В связи с этим, актуальными становятся исследования свойств магнитных ж идкостей с немагнитным наполнителем, в частности образование анизотропной структуры и связан ные с этими процессами о собенности оптических свойств таких систем. Подобные исследования могли бы быть полезн ыми и при теоретическом описании жидких многофазных намагничивающихся сред.
1Архитектура и строительство
2Астрономия, авиация, космонавтика
 
3Безопасность жизнедеятельности
4Биология
 
5Военная кафедра, гражданская оборона
 
6География, экономическая география
7Геология и геодезия
8Государственное регулирование и налоги
 
9Естествознание
 
10Журналистика
 
11Законодательство и право
12Адвокатура
13Административное право
14Арбитражное процессуальное право
15Банковское право
16Государство и право
17Гражданское право и процесс
18Жилищное право
19Законодательство зарубежных стран
20Земельное право
21Конституционное право
22Конституционное право зарубежных стран
23Международное право
24Муниципальное право
25Налоговое право
26Римское право
27Семейное право
28Таможенное право
29Трудовое право
30Уголовное право и процесс
31Финансовое право
32Хозяйственное право
33Экологическое право
34Юриспруденция
 
35Иностранные языки
36Информатика, информационные технологии
37Базы данных
38Компьютерные сети
39Программирование
40Искусство и культура
41Краеведение
42Культурология
43Музыка
44История
45Биографии
46Историческая личность
47Литература
 
48Маркетинг и реклама
49Математика
50Медицина и здоровье
51Менеджмент
52Антикризисное управление
53Делопроизводство и документооборот
54Логистика
 
55Педагогика
56Политология
57Правоохранительные органы
58Криминалистика и криминология
59Прочее
60Психология
61Юридическая психология
 
62Радиоэлектроника
63Религия
 
64Сельское хозяйство и землепользование
65Социология
66Страхование
 
67Технологии
68Материаловедение
69Машиностроение
70Металлургия
71Транспорт
72Туризм
 
73Физика
74Физкультура и спорт
75Философия
 
76Химия
 
77Экология, охрана природы
78Экономика и финансы
79Анализ хозяйственной деятельности
80Банковское дело и кредитование
81Биржевое дело
82Бухгалтерский учет и аудит
83История экономических учений
84Международные отношения
85Предпринимательство, бизнес, микроэкономика
86Финансы
87Ценные бумаги и фондовый рынок
88Экономика предприятия
89Экономико-математическое моделирование
90Экономическая теория

 Анекдоты - это почти как рефераты, только короткие и смешные Следующий
Из-за 99% адвокатов все остальные пользуются дурной славой.
Anekdot.ru

Узнайте стоимость курсовой, диплома, реферата на заказ.

Обратите внимание, реферат по физике "Общие сведения о магнитных жидкостях", также как и все другие рефераты, курсовые, дипломные и другие работы вы можете скачать бесплатно.

Смотрите также:


Банк рефератов - РефератБанк.ру
© РефератБанк, 2002 - 2016
Рейтинг@Mail.ru